Формула - релей
Cтраница 3
 |
Граничные кривые для эффективного коэффициента теплопроводности систем при Ха / Л i о ( плотная упаковка сфер. [31] |
Они даже выходят за область возможных значений л / Хх при больших р, но это еще раз подчеркивает то, что эти кривые применимы лишь для малых значений р, причем формуле Релея, по-видимому, надо отдать предпочтение. [32]
С помощью принципа Гамильтона-Остро - градского проведен анализ точности вычисления частот колебаний по принятой форме изгиба стержня. Получены аналоги формул Релея и Граммеля, учитывающие влияние продольных сил инерции. [33]
Полученное соотношение носит название формулы Релея для скин-эффекта. [34]
 |
Сравнение схем концентрирования. [35] |
При этом остается в силе формула Релея, где У0 / У - отношение первоначального количества МН врас-творе к тому его количеству, которое осталось, когда концентрация N16 в этом ионе возросла от N0 до N. Испарению с постоянным уровнем отвечает кипячение раствора соли и щелочи с непрерывным добавлением к нему новых порций, возмещающих разложившееся количество. Так как коэффициенты разделе - ния для испарения и для изотопного обмена имеют величины одного порядка, то, как уже было раньше показано, для разделения путем перегонки, существенное обогащение с приемлемыми выходами может быть достигнуто лишь путем использования принципа фракционных колонок. [36]
Заметим, что применение метода Ритца ( см. § 3.5) с использованием тех же координатных функций, что и в методе Бубнова Галеркина приводит к подобному результату. Использование одночленного приближения совпадает с применением формулы Релея. [37]
Для газов формула Эйнштейна переходит в формулу Релея. [38]
Повторяя выводы, приведенные на стр. N тяжелого компонента в остатке ту же формулу Релея ( 14) или ее приближенное выражение ( 13), если N значительно меньше единицы. [39]
Множество вопросов, затронутых в этом курсе лекций 1922 г., до сих пор представляет большой интерес. Здесь приводится ссылка на эту книгу, так как в ней дано применение формулы Релея к рассеянию в атмосфере. [40]
Для того чтобы полностью определить вид функции wv ( Т), соображений, вытекающих из классической электродинамики и термодинамики, оказалось недостаточно. Более того, дальнейшее их развитие привело к явно неверной с физической точки зрения формуле Релея - Джинса для этой функции. Только возникшая из исследований Планка и Эйнштейна квантовая теория излучения указала выход из этих принципиальных трудностей. Полученное Планком распределение энергии позволяет, в частности, вычислить ту постоянную, которая должна входить в закон смещения. [41]
 |
Зависимость копирэффекта от времени копирования. [42] |
Относительный уровень копирэффекта при заданном поле копирования определяется магнитными свойствами рабочего слоя ленты ( коэффициентом а в формуле Релея) и явлением последействия. Последействие приводит к тому, что намагниченность, соответствующая данному полю, или ее остаточное значение достигаются не сразу, а через некоторое время после начала или прекращения действия поля. У порошков, используемых для изготовления рабочего слоя лент, явление последействия выражено довольно резко. Магнитное последействие особенно существенно в слабых полях и поэтому сильно влияет на процесс копирования. [43]
Как видно из рис. 16, рекомендуемая в качестве эталона для определения мутности воды фракция с размерами частиц 0 4 - - 0 6 мкм ( время отстаивания 1 - 3 суток) имеет максимальное рассеяние света под углом 90 к направлению падающего луча. Для фракции каолина с меньшими размерами частиц ( время отстаивания 3 - 6 суток) характерно меньшее рассеяние света, что качественно отвечает формуле Релея. Однако абсолютные значения интенсивности рассеянного света не соответствуют вычисленным по этой зависимости. [44]
Рассмотрим прежде всего влияние магнитного гистерезиса на процесс намагничивания в переменных полях. Так как при больших амплитудах намагничивающего поля аналитическая формула петли гистерезиса сколько-нибудь точно не известна, то мы ограничимся случаем слабых полей, для которых законна формула Релея. [45]
Страницы: 1 2 3 4