Cтраница 1
Интегральная массовая формула (11.2.30) позволяет найти разность масс ЬМ для двух слегка отличных друг от друга статических или стационарных аксиально-симметричных конфигураций, содержащих черную дыру. Обозначим соответствующую вариацию метрики 6 м и фиксируем калибровочный произвол 6 м - 6 м бхм ( имеющийся в выборе этой величины) так, что S. [1]
Получены отличные массовые формулы для изомульти-плетов, лежащих внутри одного унитарного мультиплета, которые очень хорошо согласуются с эмпирическими данными. [2]
Сравнение массовых формул с экспериментальными данными дает ш5 ( / 2) - 20 МэВ, но не позволяет найти Ss с определенностью. [3]
При учете электромагнитного взаимодействия получены массовые формулы для отдельных членов изомультиплетов, входящих в унитарный мультиплет. [4]
Таким образом, в общем случае массовая формула содержит максимум три параметра ( для мультиплетов типа ( Зл, 0) и ( 0, Зл) только два, так как в этих случаях имеются лишь верхние или нижние индексы), из которых т0 отвечает массе членов муль-типлета в предположении строгой унитарной симметрии. Заметим, что согласно Фейнману для бозонных мультиплетов вместо матрицы М нужно рассматривать матрицу М2, так как бозоны, в отличие от фермионов, подчиняются уравнению второго порядка. [5]
По-видимому, можно понять и другие менее успешные массовые формулы. [6]
Следует, однако, иметь в виду, что массовые формулы для октета и для декуплета ( см. § 10.1) имеют различный характер, что, возможно, требует привлечения сателлитов. Кроме того, модель Венециано не имеет пока удовлетворительного обобщения на случай фермионов. [7]
Приведенные в этом параграфе интегральное и дифференциальное выражения для массовой формулы оказываются удобными при изучении многочисленных вопросов, связанных с процессами, приводящими к изменению параметров черной дыры. Они также относятся к числу основных соотношений, используемых при описании аналогов начал термодинамики в физике черных дыр. К рассмотрению этого вопроса мы теперь переходим. [8]
Таким образом, формула для расщепления массы под действием умеренно сильного взаимодействия проще массовой формулы для электромагнитного взаимодействия, которая имеет квадратичный характер. Расщепление массы умеренно сильным взаимодействием можно сравнить с магнитным расщеплением ( эффект Зеемана), которое также имеет линейный характер. [9]
Гаррисон и Уилер приближенно рассматривали Z и А как непрерывные переменные, учитывая полуэмпирическую массовую формулу. [10]
Доказанное выше свойство постоянства величин Qt, к и Фн на горизонте событий стационарной черной дыры оказывается существенным при выводе так называемой массовой формулы. Эта формула устанавливает связь наблюдаемой на бесконечности массы черной дыры с геометрическими характеристиками поверхности ее горизонта событий. [11]
Однако в отличие от такой формулы функция W ( k x зависит от плотности из-за наличия переменной k, в то время как полуэмпирические массовые формулы неявно предполагают, что плотность ядерного вещества совпадает с плотностью ядер при нормальных условиях. Определение функции W по заданному ядерному потенциалу будет рассмотрено в разд. [12]
Декуплетная группа барионных резононов и Q-бариона, спин s8 / 2, четность положительная, ( В скобках справа указаны массы соответствующие частиц, вычисленных по массовой формуле Окубо для декуплетов. [13]
Первая трудность связана с существованием девяти векторных мезонов, для объяснения которой в SU ( 3) - симметрии приходится допускать случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов унитарного октета и унитарного синглета. Это приводит к отклонению от октетной массовой формулы (86.29) в случае векторного мезонного нонета. [14]
Первая трудность связана с существованием девяти векторных мезонов, для объяснения которой в 5 С / ( 3) - симметрии приходится допускать случайное совпадение квантовых чисел и масс у членов унитарного октета и унитарного синглета. Это приводит к отклонению от октетной массовой формулы (22.29) г случае векторного мезонного нонета. [15]