Рассматриваемый волновод

Cтраница 2

Результаты решения уравнения (3.27) при m nl представлены на рис. 3.18, 3.19. Из рис. 3.18 видно, что волна НЕП в рассматриваемом волноводе не имеет критической частоты. В отличие от волн в волноводах, просто перегороженных пленкой ( без диэлектрической пластины), фазовая постоянная волны НЕП в рассматриваемом волноводе мало зависит от поверхностного сопротивления пленок: сказывается доминирующее влия ние на фазовую скорость диэлектрика. Характеристики затухания в целом ведут себя так же, как в рассмотренных выше случаях: сначала с ростом частоты наблюдается увеличение затухания, затем оно монотонно убывает и при к - - о стремится к нулю. [16]

Легко заметить, что вывод формулы (6.32) основан только на двух предпосылках: пропорциональности комплексных амплитуд бегущих волн множителю e - J - и существовании понятия критической длины волны. Поскольку обе предпосылки справедливы для любого типа колебаний в полом металлическом волноводе с произвольной формой поперечного сечения, то полученный результат имеет универсальное значение для всех рассматриваемых волноводов. [17]

Легко заметить, что вывод формулы (6.32) основан только на двух предпосылках: пропорциональности комплексных амплитуд бегущих волн множителю е - 2 и существовании понятия критической длины волны. Поскольку обе предпосылки справедливы для любого ти-па колебаний в полом метал-лическом волноводе с произвольной формой поперечного сечения, то полученный результат имеет универсальное значение для всех рассматриваемых волноводов. [18]

Из рис. 4.3 видно, что частотные зависимости коэффициента затухания имеют немонотонный характер. Поскольку потери в волноводе связаны с протеканием по пленке токов проводимости, при определенных значениях частоты, когда функция / o ( xi / i), которой пропорциональна составляющая Ег, обращается в нуль, затухание отсутствует. В результате в рассматриваемом волноводе для волны Еш существуют интервалы частот, в которых затухание мало. Для того чтобы объяснить зависимость хода характеристик затухания от Rn, вспомним, что при распространении рассматриваемой волны в системе существуют лишь продольные токи проводимости, в связи с чем пленка оказывается последовательно включенной в эквивалентную схему волновода. [19]

В табл. 2.9 - 2.16 даны значения критических волновых чисел - f - волн также для восьми типов граничных условий. Такого количества фиксированных значений каждого из варьируемых размеров достаточно для построения аппроксимирующих кривых зависимостей волнового числа от размеров волновода. Таблицы позволяют определить полосу одномодового режима рассматриваемых волноводов. [20]

Кривые критических условий низших несимметричных воли круглого волновода с азимутальио намагниченным гиромагнитным стержнем ( ц1, е10. [21]

Изучение волноводов с однородным заполнением позволяет на самых простых моделях выявить влияние тензорных свойств среды на характеристики собственных волн слоистых волноводов. Рассмотрим круглый волновод, заполненный продольно намагниченной гиромагнитной средой. Предельным переходом а - Ь из уравнений (2.23) и (2.24) нетрудно получить уравнения критических условий для рассматриваемого волновода. [22]

Связь цилпндрич е с к о г о резонатора с пря моугольным волноводом через четвертьволно вый трансформатор. [23]

Следует обратить внимание на четвертьволновое расстояние от колебательного контура до длинной линии на эквивалентной схеме включения резонатора через узкую стенку волновода. Для наглядности можно представить себе, что отверстие связи находится на короткозамкнутом конце четвертьволнового шлейфа, входящего в состав рассматриваемого волновода. [24]

Примеры расположения неотражающих проводящих стержней в волноводе с учетом структуры электрического поля. [25]

Существует ли возможность экспериментального наблюдения структуры электромагнитного поля в волноводе. С этой целью внутрь волновода можно ввести небольшой зонд, соединенный с чувствительным индикатором, при условии, что зонд не вносит существенных искажений в исследуемое поле. Известны и другие методы наблюдения структуры поля в волноводах, полностью подтверждающие проведенный теоретический анализ. При практической работе с однородными волноводами всегда можно исходить, из наперед известной структуры поля, если установлено, какие типы волн могут существовать в рассматриваемом волноводе при заданной частоте генератора сверхвысокочастотных колебаний. [26]

На рис. 3.20 изображены шкалы длин волн и частот, на которых нанесены вычисленные значения критических длин волн и соответствующие им критические частоты. Заштрихованная на рисунке область соответствует полной отсечке. По волноводу в этой области не могут распространяться никакие волны. В сторону коротких волн и высоких частот густота расположения критических волн возрастает, что указывает на возможность существования все большего количества типов волн. Мгц, по рассматриваемому волноводу может распространяться волна одного типа Ню, то на волне А 1 6 см ( частота 18750 Мгц) возможно уже существование волн типов Ню, Н2о, Hoi, Нц и Ец. При дальнейшем повышении частоты возможно возникновение еще большего числа типов волн. [27]

Страницы: 1 2