Нижеследующая формула

Cтраница 3

В шестой части стандарта IEC 61508 без какого бы то ни было обоснования приводятся нижеследующие формулы вычисления PFDAVG и PFHAVG для базовых архитектур систем безопасности. [31]

При обычном способе соединять теорию Винера-Хопфа с вероятностными задачами начальным шагом служат формулы, связанные с нижеследующей формулой (9.3) ( в форме, содержащей преобразования Фурье; мы вернемся к этому в гл. В настоящее время имеется обширная литература, посвященная применению метода Винера - Хопфа к вероятностным задачам и расширению возможностей комбинаторных методов. [32]

Поставленная выше редукционная задача чаще всего решается в одночастотном приближении, так что переменная v в нижеследующих формулах может быть опущена. Первая часть задачи, связанная с восстановлением х, сводится к простой абелевой инверсии. [33]

YA YB, то проводимости для четного и нечетного типов колебаний различных звеньев фильтра определяются непосредственно по нижеследующим формулам. [34]

Зависимости диэлектрической проницаемости е смеси двух компонентов А и В от их объемного содержания в смеси.| Зависимость диэлектрической проницаемости е смеси двух полярных жидкостей - циклогексано-ла СвНц-OH и этилацета-та С2Н5 СОО СН3 от объемного содержания в смеси циклогексанола. По Лангтону ( N. H. Langton и Мэтьюсу ( D. Matthews. [35]

Мы обозначаем как в формулах ( 2 - 78) - ( 2 - 81), так и в нижеследующих формулах через е - диэлектрическую проницаемость смеси, ег - - диэлектрические проницаемости компонентов, г /, - объемные содержания компонентов в смеси и т - число компонентов в системе. [36]

Значение коэффициента трения К определяют по данным табл. XII и по рис. 1 - 5 и 1 - 6 или по нижеследующим формулам. [37]

Коэффициент трения X, зависящий от величины критерия Рей-нольдса, определяют по [ 4, рис. 1.5, 1.6 ] или по нижеследующим формулам. [38]

Если заданы ширина полосы w и проводимости нагружающих линий YA YB, то проводимости для четного и нечетно-го типов колебаний различных звеньев фильтра определяются непосредственно по нижеследующим формулам. [39]

Обозначим условно эту величину через g, а ее собственные значения через gn; последние пробегают, соответственно классичности прибора, вообще говоря, непрерывный ряд значений, но мы будем - исключительно в целях упрощения написания нижеследующих формул - считать спектр дискретным. Классичность прибора проявляется в том, что в каждый данный момент времени можно с достоверностью утверждать, что он находится в одном из известных состояний Фп с каким-либо определенным значением величины g, для квантовой системы такое утверждение было бы, разумеется, несправедливым. [40]

Выбрав прототип нижних частот, определив значения элементов go, gi, gz, -, gn i, частоту среза on и задавшись величинами У А, ДО ( ли coi / coo) и MOO / WO, можно выполнить расчет по нижеследующим формулам. [41]

Мы опускаем множитель 6аа у G, добавляя лишний фактор 2 при взятии следа. Интегралы по частоте в нижеследующих формулах замыкаются по большому кругу в верхней полуплоскости. [42]

В отличие от других авторов, мы и в общей теории относительности сохраняем в выражении для ds2 три знака плюс и один знак минус. Это обстоятельство нужно иметь в виду при сравнении нижеследующих формул с обычно встречающимися. [43]

Если она не равна нулю, то в нижеследующих формулах достаточно перед знаками интегралов ввести необходимый множитель. [44]

Теплоемкости широко распространенных газообразных продуктов найдены экспериментально и опубликованы в литературе. Для продуктов, участвующих в процессах контактирования, теплоемкости могут быть определены путем нижеследующих формул. [45]

Страницы: 1 2 3 4