Диафрагмированный волновод

Cтраница 2

Пусть инжекция в диафрагмированный волновод производится в момент времени, когда заполнение волновода высокочастотной мощностью уже завершилось. Вводимый электронный пучок состоит из идентичных сгустков, движущихся с постоянной скоростью и отстоящих друг от друга на расстоянии, равном длине волны генератора. [16]

Зависимость шунтового сопротивления диафрагмированного волновода от параметра а / К для рв 1. ния волновода высокочастотной энергией. [17]

Для сравнения эффективности диафрагмированных волноводов с различными геометрическими размерами используется величина шунтового сопротивления. [18]

Зависимости величины амплитуды напряженности ускоряющего поля от радиуса отверстия в диафрагмах при различных фазовых скоростях волны с учетом пространственных гармоник ( введен коэффициент. [19]

Так как в диафрагмированном волноводе распространяется бесконечное число волн, то мощность СВЧ-ко-лебаний, вводимых в волновод, расходуется на создание всех пространственных гармоник поля. [20]

Рассмотрим поле в диафрагмированном волноводе ( рис. VII.1 в) как поле в гладком волноводе, возмущенное диафрагмами. Для простоты ограничимся случаем, когда диафрагмы бесконечно тонкие, и воспользуемся результатами, изложенными в гл. Как видно из табл. III.2, бесконечно тонкие металлические пластины, внесенные в электромагнитное поле, возмущают электрическое поле, если оно параллельно пластинам, и магнитное поле, если оно перпендикулярно пластинам. При этом возмущение электрического поля приводит к уменьшению частоты ( к росту Я), а возмущение магнитного поля - к увеличению частоты ( к убыванию Я. [21]

Так как в диафрагмированном волноводе электромагнитное поле представляется в виде набора гармоник, рассмотрим, как оно влияет на амплитуду напряженности поля основной гармоники. [22]

Электроны, инжектируемые в диафрагмированный волновод, обладают начальными радиальными скоростями. Если диафрагмированный волновод поместить в продольное магнитное поле В2, то возникнет сила Лоренца е [ гВг ], приводящая к появлению скорости по координате &. Если радиальная скорость электронов направлена от оси пучка, то угловая скорость 0 при положительном Bz отрицательна. [23]

Одной из важнейших характеристик диафрагмированного волновода, которую можно принять за основную величину при расчете ускорителя, является параметр нагруженности диафрагмированного волновода - отношение радиуса отверстия в диафрагмах волновода к длине волны генератора а / Я. Поэтому параметр а / К широко применяется на уже приведенных расчетных графиках. [24]

Зависимости относительной длины ускоряющего волновода от длины волны колебаний ускоряющего поля с учетом затухания поля в металле волновода. [25]

Частотные и дисперсионные свойства диафрагмированного волновода не изменятся, если все размеры диафрагм и диаметр трубы волновода увеличить или уменьшить пропорционально длине волны. [26]

Математическое исследование дисперсионных свойств диафрагмированного волновода может быть выполнено с различной степенью строгости. [27]

Так как в цилиндрическом диафрагмированном волноводе поля на оси конечны, то необходимо, чтобы С2 0, так как / ( 0 ( 0) оо. [28]

Последовательность сгустков, пролетая через диафрагмированный волновод, к которому не подведена высокочастотная мощность, возбуждает в нем электромагнитную волну, фазовая скорость которой равна скорости сгустков. В возбужденной волне максимуму тормозящего поля соответствует центр сгустка частиц. Аналогичное явление наблюдается и при пролете последовательности сгустков через резонатор, когда происходит возбуждение резонатора. [29]

Сравнение результатов измерений ( х х х и расчета в приближении одной волны ( / и с помощью эквивалентной схемы ( 2 для систем типа. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5