Многомодовой волновод

Cтраница 1

В многомодовых волноводах необходимо создавать условия, при которых волны высших типов имеют значительно большее, чем основная волна, затухание, например делать модифицированные стенки. [1]

Характеристики усеченного излома многомодового волновода в Я-плоскостн. [2]

Рассмотрим основные свойства многомодовых волноводов. [3]

Анализ резонансных явлений в отрезках многомодовых волноводов начнем со скачкообразного расширения круглого волновода ( рис. 92) - одного из наиболее простых узлов. [4]

Следует указать на перспективность использования многомодовых волноводов в качестве входных. По сравнению с одномодовым двухмодовый входной волновод расширяет для нагрузки с е2 4 8 ( 1 tlO 3), ty 60 ( см. рис. 118) полосу согласования по КСВ 1 2 более чем в два раза. Это следует учитывать и при оценке поглощения нагрузкой мощности высших частотных гармоник исследуемого СВЧ генератора. [5]

Упрощенная конструкция пироэлектрического преобразователя. [6]

Болометрические измерители мощности используются в одномодовых и многомодовых волноводах. Для одно-модового волновода болометрический элемент ( рис. 9.4 а) устанавливается в Е - плоскости. Он представляет собой платиновую или палладиевую пленку на слюдяной подложке с прорезью посередине для увеличения ее сопротивления. В результате уменьшается неадекватность метода замещения. Болометрический элемент мно-гомодового волновода ( рис. 9.4 6) для лучшего согласования со всеми типамн колебаний излучения располагается под углом к широкой стенке волновода. [7]

Двухслойная вставка в прямоугольном волноводе. [8]

Анализ резонансных явлений в регулярных участках многомодовых волноводов, проведенный в § 12 - 14 и 18, показал, что в общем случае эффекты полного запирания тракта и сопутствующие им антирезонансы возникают тогда, когда количество каналов, по которым происходит связь входного и выходного волноводов, по крайней мере, на один больше, чем количество волн, распространяющихся в них самих. Если под каналом понимать не только основную или высшую распространяющуюся волну, а в более общем случае любую регулярную линию передачи, связывающую входной и выходной волноводы, то ясно, что избыточное количество каналов связи можно организовать и другим способом. [9]

Начало детального изучения резонансных явлений в многомодовых волноводах было положено исследованиями линий передачи с малыми потерями на Яогволне круглого волновода. Сама идея, заложенная в основу таких линий, делала их принципиально многомодовыми: с одной стороны, рабочая Яогволна имеет критическую частоту, более высокую, чем критические частоты Яц -, for и Я21 - волн, а с другой - электрические размеры волновода стремятся увеличить, чтобы дополнительно уменьшить омические потери. [10]

Анализ и оптимизация усеченных изломов в многомодовых волноводах является задачей, существенно более сложной по сравнению с одномодовым случаем. Введение нерегулярности в сверхразмерные волноводы неизбежно приводит к появлению волн высшего типа, способных без затухания переносить часть энергии рабочей волны. Изучение явления преобразования волн, определение конфигураций уголков, удовлетворяющих требованию минимальности потерь на преобразование в паразитные моды, установление основных закономерностей в поведении рассеянных полей в диапазоне частот, начиная от двухмодового режима и вплоть до квазиоптики, составляют основные вопросы, рассмотренные в настоящем параграфе. [11]

Линии Ru ( к, 6 const для Я11 - волны, набегающей на диафрагму с / / а 0 01 в круглом волноводе. [12]

Для более глубокого понимания процессов дифракции волн в многомодовых волноводах особый интерес представляют картины пространственного распределения полей дифракции. Равенство амплитуд высших волн одинаковых номеров в отраженном и прошедшем полях следует из равенства (3.6) для бесконечно тонких препятствий. В отраженном поле образуется повторяющаяся интерференционная картина стоячей волны, а в прошедшем - уже заметна зона тени за диафрагмой. На больших частотах ( х 4 - f - 5) область тени за диафрагмой и интерференционная картина стоячей волны перед ней при г Qa выражены еще более четко. При этом, как и на рис. 86, б, прослеживается диффузия [258] поля в область геометрической тени, приводящая к расплыванию сформировавшегося в апертуре диафрагмы пучка лучей. [13]

Результаты физических исследований рассеивающих свойств уголковых неоднородностей различной конфигурации в многомодовых волноводах ( см. § 3 - 7) позволяют отнести их к сильным, способным эффективно преобразовывать Яро-волну в волны других номеров и типов. Эта отличительная особенность уголковых элементов носит характер устойчивой закономерности в широкой полосе частот. В связи с этим естественно возникает вопрос о том, возможно ли с помощью узлов простой конфигурации осуществить полную передачу энергии одной волны волне другого типа. [14]

Это имеет место, например, когда i-я волна является рабочей волной многомодового волновода. [15]

Страницы: 1 2 3