Полученная формула

Cтраница 2

Полученная формула имеет несколько более общий характер, чем сделанное при ее выводе предположение. [16]

Полученные формулы рептают поставленный вопрос. [17]

График зависимости коэффициента теплопередачи. [18]

Полученная формула дает наибольшее отклонение 6 5 % и вполне может быть использована для расчетов водяных теплообменников труба в трубе применительно к установке НТО. [19]

Полученные формулы позволяют также получить поправочные члены в функциях распределения вероятностей координат и импульсов атомов тела. [20]

Полученные формулы (57.6), (57.7) применимы приближенно также и при температурах, достаточно близких ( при данной плотности газа) к абсолютному нулю. [21]

Полученные формулы определяют форму поверхности жидкости в пространстве между пластинками. При d - О А стремится к бесконечности. [22]

Полученные формулы определяют напряжения внутри твердого диэлектрика. Они, однако, не нужны, если мы хотим определить полную силу F или полный момент сил К, действующие на тело со стороны внешнего поля. Рассмотрим тело, погруженное в жидкую ( или газообразную) среду и удерживаемое в ней неподвижно. Полная действующая на него сила равна интегралу § & iknk dfi взятому по его поверхности. В силу непрерывности сил ( Tik k безразлично, вычисляется ли этот интеграл по значениям aik из (16.4), или из формулы (15.9), относящейся к окружающей тело среде. Предположим, что эта среда находится в механическом и тепловом равновесии. В силу этого условия часть тензора напряжений (15.9) оказывается постоянным вдоль среды равномерным сжимающим ( или растягивающим) давлением, не дающим никакого вклада в полные действующие на тело силу F и момент сил К. [23]

Полученные формулы показывают, что поглощение ( диссипация) энергии определяется мнимыми частями е и / /; о двух членах в (80.5) говорят соответственно как об электрических и магнитных потерях. [24]

Полученные формулы позволяют рассматривать рассеяние с макроскопической точки зрения как происходящее на флукту-ационных неоднородн остях среды. [25]

Полученные формулы, справедливые для любой бозе-жидкости, находятся, конечно, в согласии с полученными в § 25 формулами для слабо неидеального бозе-газа. [26]

Полученные формулы еще не имеют, однако, прямого физического смысла. Эта расходимость возникает от вклада больших волновых векторов ( k - 1 / г - г) и связана лишь с неприменимостью уравнения (79.8) при k a. Для этого заметим, что коротковолновые флуктуации не имеют отношения к интересующим нас эффектам, связанным с неоднородностью среды. Их вклад в термодинамические величины в каждой данной точке тела одинаков для однородной среды и для среды неоднородной, но с тем же значением е ( г) в данной точке. [27]

Полученная формула выражает закон взаимодействия Ван-дер - Ваальса. Это взаимодействие не имеет специфического характера в том смысле, что оно отвечает силам притяжения, убывающим как - J5T для всех атомов, независимо от их природы. [28]

Полученная формула, именуемая формулой Дацсона, позволяет Лизать 5-матрицу с энер. Она является точной в том смысле, что в ней суммирование всего ряда теории возмущений. [29]

Окно добавления переменных. [30]

Страницы: 1 2 3 4