Плазменный волновод
Cтраница 1
 |
Ускорение в лоле пространственного заряда. 1 - катод. г - акод. з - труОа дрейфа. 4 - электронный пучок. 5 - потенциальная яма с ионами. [1] |
Плазменный волновод предназначен для формирования в плазме такой эл. [2]
 |
Дисперсионные характеристики для мод п 0 1 2, которые распространяются. [3] |
Плазменный волновод, в котором существуют обратные поверхностные несимметричные моды колебаний, показан на вставке рис. 4.3. Если плазма изотропна, то существует бесконечный набор поверхностных мод, энергия которых сосредоточена вблизи границы стекло плазма. В отличие от рассмотренных выше объемных мод они могут возбудиться при нулевом внешнем магнитном поле. Все компоненты ВЧ-полей n - й моды имеют азимутальную зависимость вида cosn. ВЧ-поля Ez имеет радиальную зависимость внутри плазмы - In ( kr), где 1п - модифицированная функция Бесселя n - го порядка, где k - волновое число n - й моды, г и z - радиальная и продольные координаты соответственно. [4]
Это направление является развитием предложения о плазменных волноводах, В электронном пучке, распространяющемся в вакууме и удерживаемом продольным маги, полем / 7, возбуждается и используется для ускорения ионов волна пространств, заряда с отрицат. [6]
В предположении разделения Е и Н волн в плазменном волноводе было получено уравнение для продольной компоненты электрического поля, решенное методом функций Грина. [7]
СВЧ колебания с длиной волны порядка размеров системы могут возбуждаться в плазменных резонаторах и распространяться в плазменных волноводах. [8]
Эквивалентное сопротивление связи для таких волн на несколько порядков больше, чем для спиральной замедляющей системы [16], что позволило уменьшить рабочую длину лампы. Плазменный волновод можно было перестраивать по частоте ( перестраивать область усиливаемых частот), изменяя параметры плазмы и величину фокусирующего магнитного поля. [9]
При выводе основных уравнений предполагалось, что температура плазмы и пучка равна нулю, плазма - линейная и однородная среда - помещена в постоянное фокусирующее магнитное поле. Решается самосогласованная задача, основными уравнениями которой являются уравнение возбуждения плазменного волновода электронным током и уравнение движения электронов в поле медленной плазменной электромагнитной волны и поле кулоновских сил. [10]
В представленной выше теории плазменного СВЧ-усилителя предполагается, что все усиленное пучком электромагнитное излучение беспрепятственно покидает объем усилителя через границу z L. Поэтому при рассмотрении плазменного релятивистского СВЧ-генератора полагают, что на входе системы z О расположена металлическая сетка, прозрачная для электронов пучка и непрозрачная для излучения. Выходная граница z - L является переходом от плазменного волновода к излучающему рупору. [12]
Они обычно изготовляются из проводящей ( условия отражений) трубки, содержащей плазму или жидкий металл в однородном магнитном поле. Через витки катушки, расположенной на одном конце трубки, пропускается переменный ток, который вызывает возмущение силовых линий и генерирует магнитогидродинамиче-ские волны на другом конце трубки. Возникновение волн того или иного типа зависит от расположения витков катушки. Если без магнитного поля резонанс в плазменном волноводе практически получен только в диапазоне с. Этот резонанс может быть применен не только для изучения магнитно-гидродинамических колебаний плазмы, но и для ее нагрева, а также для генерации радиоволн и других радиотехнических целей. [13]
Ир ( 10и - г - 1018) см-3 составляет Е яв к 107 - 108 В / см. В таком поле весьма эффективно будут ускоряться заряж. Существенно и то, что при возбуждении высоких мод объемных колебаний ослабляется возможность пробоев на стенках, плазменных волноводов и резонаторов. [14]
Страницы: 1