Cтраница 2
В наших рассуждениях мы введем обозначения, которые будут применяться в данной главе для формулировки условий равновесия в симметричной форме; такая форма условий равновесия особенно удобна для установления вычислительной процедуры. Это даст возможность сформулировать в общем виде алгоритм, применимый к любой многокомпонентной системе. После этого подробную программу для любой заданной системы можно легко написать, пользуясь разработанными стандартами. [16]
Другими словами, потенциал Ф при равновесии должен представлять собой экстремум, или - при равновесии потенциал постоянен. Если сравнить уравнения ( 9 - 1) и ( 9 - 5), то станет ясно, что обе формулировки условий равновесия по существу одинаковы. Для инженерной практики зависимость ( 9 - 1), которая выражает условия равновесия рычага, часто оказывается более подходящей, так как может быть непосредственно применена для расчета и содержит только такие величины, которые практически доступны измерению. [17]
Другими словами, потенциал Ф при равновесии должен представлять, собой экстремум, или - при равновесии потенциал постоянен. Если сравнить уравнения ( 9 - 1) и ( 9 - 5), то станет ясно, что обе формулировки условий равновесия по существу одинаковы. Для инженерной практики зависимость ( 9 - 1), которая выражает условия равновесия рычага, часто оказывается более подходящей, так как может быть непосредственно применена для расчета и содержит только такие величины, которые практически доступны измерению. [18]
Заслуживает внимания следующий пример экономичности в эксперименте: Тэйлор на базе трех опытов с монокристаллами алюминия, четырех с железом, по одному с медью и золотом и трех или четырех испытаний с поликристаллами меди и алюминия разработал кинематику предельной деформации сдвига в условиях моно - и двойного скольжения, предложил физическую теорию дислокаций, согласующуюся с построенными им теоретически параболическими функциями отклика для определяющего сдвига, и сконструировал первую правдоподобную, правда существенно ограниченную, теорию пластической деформации среды, основанную на наблюдениях монокристаллов. То, что сорок лет последующих исследований выдвинули серьезные вопросы, касающиеся статистического происхождения моноскольжения и применимости кинематики двойного скольжения в области параболического упрочнения, рассматриваемой Тэйлором; то, что его теория дислокаций оказалась слишком примитивной, чтобы продолжать существовать в предложенной форме, и то, что ограниченность допущений его теории поликристаллического тела и неуспех с включением в ее формулировку условия равновесия напряжений мешали полной корреляции с наблюдением, не могут заслонить тот факт, что работа Тэйлора примерно на протяжении десятилетия давала толчки для большого числа последующих экспериментальных и теоретических исследований в области пластичности кристаллов. [19]
Таким образом, энтропия изолированной системы никогда не может уменьшаться. В крайнем случае, если протекают только обратимые процессы, она остается постоянной. Это значение в математическом смысле в большинстве случаев является стационарным. Приведенные рассуждения дополняют второй закон и являются основой для формулировки условий равновесия ( гл. [20]
Уравнения (1.32) и ( 1.32 а) выражают равенство нулю вариации некоторых функционалов. Эти функционалы Л. М. Качанов называет соответственно полной энергией и рассеянием. В действительном движении эти функционалы имеют минимум. Вариационные уравнения принципа возможных изменений деформированного состояния (1.32) и ( 1.32 а) являются энергетической формулировкой условия равновесия. [21]