Формулировка - второе - закон
Cтраница 3
Энтропия, наряду с энергией, является универсальной мерой различных форм движения материи. Формулировка второго закона, связанная с использованием понятия энтропии, гласит: при любых процессах, происходящих в изолированной системе, ее энтропия не может убывать. Физический смысл энтропии связан с понятием энтропии как меры ценности тепла, его работоспособности и эффективности. Поэтому у Клаузиуса энтропия носит тепловой или теплоемкостный смысл. [31]
Отсюда вторая формулировка закона: произведение массы материальной точки на ее ускорение равно действующей на точку силе. Эта формулировка второго закона Ньютона предполагает, что масса движущейся точки постоянна. [32]
В наиболее общем виде второй закон термодинамики может быть сформулирован следующим образом: любой реальный самопроизвольный процесс является необратимым; этот достаточно очевидный вывод уже обсуждался нами в предыдущем параграфе. Все прочие формулировки второго закона являются частными случаями этой наиболее общей формулировки. [33]
Второй закон термодинамики ( разд. Существуют разнообразные формулировки второго закона, однако все они связаны с представлением о самопроизвольном протекании процессов. Одна из наиболее распространенных формулировок, содержащаяся в большинстве учебников химии, гласит, что любой самопроизвольный процесс сопровождается увеличением энтропии Вселенной. [34]
Последний пример является особенно поучительным. Среди многочисленных формулировок второго закона имеется такая: самопризвольные процессы необратимы. Из этой формулировки следует, что протекающие сами по себе процессы, к числу которых можно отнести диффузию газов, переход тепла от тела более нагретого к телу менее нагретому при конечной разности температур, расширение газа без производства внешней работы и др., являются процессами односторонними. Столь же невероятными представляются и случаи самопроизвольного перехода тепла от тела менее нагретого к телу более нагретому или самопроизвольного сжатия газа. [35]
Второй закон термодинамики устанавливает критерий направленности термодинамических процессов. Известно много формулировок второго закона, которые эквивалентны друг другу. [36]
На рис. ( II 1.4) схематически представлено действие воображаемого устройства, которое условно назовем анти - Клаузиус. Почти одновременно появилась формулировка второго закона, принадлежащая Кельвину ( В. Томсону): невозможно сконструировать машину, которая, действуя посредством кругового процесса, будет только извлекать теплоту из резервуара ( теплоисточника) и превращать его в эквивалентное количество работы. [38]
Однако это противоречит формулировке второго закона, данной Кельвином или, вернее, Планком и специально отрицающей возможность осуществления такого процесса. [39]
В предыдущих главах было рассмотрено движение материальной точки постоянной массы. В этом случае обе формулировки второго закона Ньютона - общая ( III.5 а) и упрощенная ( III.5 b) - были эквивалентны. [40]
После того как из более узкой формулировки Второго закона получены доказательство существо-энтропии и способ ее эмпирического определения, мы можем, вместо того чтобы заниматься косвенными экспериментами, непосредственно исследовать, уменьшается ли энтропия, или она увеличивается при всяческих процессах с макроскопическими системами. Конечно, нельзя исследовать все мыслимые случаи; но если окажется ( как оно и есть в действительности), что во всех исследованных случаях закон верен, мы примем его гипотезу, правильность которой будет доказана правильностью выводимых из нее следствий. [41]
Принято считать, что из расширенной формулировки Второго закона получается доказательство правомерности определенной по аддитивности энтропии при различных процессах перехода в равновесие систем, состоящих из равновесных частей. [42]
Наиболее полезной для физико-химических целей является формулировка второго закона, связывающая самопроизвольность процесса с ростом энтропии. К ней ведет рассмотрение вопроса о теоретической полноте превращения теплоты в работу в обратимом цикле Карно. [43]
Величина as играет очень важную роль в той ветви терме динамики, которая рассматривает не состояния равнове сия, а процессы перехода к ним и называется неравновес ной термодинамикой или термодинамикой необратимы процессов. В существовании as 0 состоит одна из общи формулировок второго закона. [44]
Но сила есть результат взаимодействия между телами, а следовательно, если конфигурация тел задана, то величина силы не должна зависеть от выбора системы осей координат. Мы приходим, следовательно, к выводу, что формулировка второго закона Ньютона не будет справедлива в подвижных системах координат, движущихся относительно неподвижной системы с ускорением. Наблюдатель, находящийся на подвижной системе координат и придерживающийся второго закона Ньютона, для правильного объяснения относительного движения точки должен вводить в рассмотрение новые силы, величина которых зависит от закона движения данной системы координат относительно основной неподвижной системы. Эти добавочные силы обусловлены влиянием материальной среды движущегося пространства, или, иначе говоря, обусловлены тем состоянием движущейся среды, которое отличает точки движущегося пространства от точек пространства неподвижного. Кроме того, так называемая кориолисова сила будет зависеть не только от состояния движения среды, но и от закона относительного движения точки. [45]
Страницы: 1 2 3 4