Cтраница 1
Различные формулировки какой-либо теории-это не что иное, как различные возможные подходы к одной и той же математической структуре. [1]
Различные формулировки третьего закона термодинамики остаются неизменными при отрицательных абсолютных температурах, если под абсолютным нулем температуры понимать О К. Температуры ОК и - О К соответствуют совершенно различным физическим состояниям. Для первого система находится в состоянии с наименьшей возможной энергией, а для второго - с наивысшей. Система не может стать холоднее, чем ОК, так как она не может больше отдать энергию. Она не может стать горячее, чем - О К, так как она не может больше поглотить энергию. Принцип недостижимости абсолютного нуля формулируется следующим образом: невозможно с помощью любой, как угодно идеализированной процедуры за конечное число операций охладить любую систему до 0 К. [2]
Возможны различные формулировки И. А формула, то ( А) формула; 3) если А и В формулы, то ( Л) - ( В), ( А) V ( В), ( А) ( В) формулы; 4) ничто др. не есть формула. [3]
Имеются различные формулировки III. Информации передача и лит. [4]
Существуют различные формулировки определения преобразования Фурье с различными нормировочными коэффициентами и соглашениями о знаке перед мнимой единицей в показателе экспоненты прямого и обратного преобразований. Функции fft, ifft, cfft, icfft используют нормировочный коэффициент 1 / V и положительный показатель степени в прямом преобразовании. Функции FFT, IFFT, CFFT, ICFFT используют нормировочный коэффициент 1 / п и отрицательный показатель степени в прямом преобразовании. [5]
Известны различные формулировки законов сохранения. Ниже будут рассмотрены наиболее необходимые их выражения и методы применения. [6]
Приводятся различные формулировки второго закона. Кратко формулируется принцип Больцмана. Дается определение абсолютной температуры как интегрирующего делителя для дифференциала количества тепла. [7]
Существуют различные формулировки второго начала термодинамики, которые предлагались в разные периоды развития неравновесной термодинамики. Они отличаются друг от друга не только своей общностью, но и своими основными предпосылками. [8]
Известны различные формулировки второго закона термодинамики, логически связанные между собой так, что если одна из них постулируется, то она содержит все остальные как следствие. Так, в качестве исходного обобщения можно принять следующую формулировку: тепло не может самопроизвольно переходить от менее нагретого к более нагретому телу. Переход тепла от более нагретого тела к менее нагретому телу всегда идет самопроизвольно и необратимо. [9]
Известны различные формулировки второго закона термодинамики. В качестве аксиомы может быть принята невозможность самопроизвольного перехода тепла от менее нагретого тела к более нагретому. В этом определении важно подчеркнуть требование периодичности действия такой машины, так как вполне возможно однократное превращение тепла в работу при постоянной температуре, как это может быть, например, при изотермическом расширении идеального газа. Однако для того, чтобы машина действовала периодически, необходимо вновь сжать расширившийся газ и затратить на это полученную работу. [10]
Существуют различные формулировки второго начала термодинамики, эквивалентные друг другу: из любой из них все остальные можно вывести. [11]
Известны различные формулировки второго закона термодинамики. В качестве аксиомы может быть принята невозможность самопроизвольного перехода тепла от менее нагретого тела к более нагретому. [12]
Полученные выше различные формулировки уравнения энергии относятся к случаю, когда в среде отсутствуют днссигтатив-ные процессы. [13]
Существуют различные формулировки второго начала термодинамики, эквивалентные друг другу: из любой из них все остальные можно вывести. [14]
Возможны различные формулировки основных допущений метода переходного состояния. [15]