Данный волновод
Cтраница 3
Точно так же нежелательно приближение к волне К ( кр) н так как ПРИ этом уменьшается скорость затухания волны Н2о в местах ее возбуждения. Следовательно, при заданных размерах прямоугольной тру0ы существует вполне определенная полоса частот, в пределах которой можно практически исцользовать данный волновод. Эта полоса имеет порядок 20 - 25 % от средней частоты. [31]
При этом получается металлический волновод, заполненный диэлектриком, хорошо известный в технике СВЧ-волн. Уменьшение диаметра сужающегося участка волокна и выходного отверстия приводит к тому, что длина волны зондирующего света превышает предельную для данного волновода. Для излучения с длиной волны, превышающей предельную, входное сопротивление такого волновода является чисто реактивным, падающая волна затухает в нем по экспоненциальному закону. Поэтому уменьшение диаметра вблизи конца волокна связано с уменьшением интенсивности излучения, выходящего из отверстия. Превышение этого уровня приводит к нагреванию и разрушению металлической пленки на поверхности волокна. [32]
Такие неточности в определении координат приводят к ошибкам в измерении времен приходов лучей, достигающих десятков миллисекунд. Эта величина сопоставима с типичной временной задержкой между приходами двух последовательных четверок крутых ( лучше всего разрешаемых) лучей в данном волноводе. [34]
 |
Последовательные этапы деформации прямоугольного вол. [35] |
Несмотря на кажущуюся простоту, метод непрерывной деформации сечения мало пригоден для поставленной цели, поскольку получение числовых характеристик сопряжено здесь с весьма значительными математическими трудностями. Поэтому дальнейшее исследование будет опираться на непосредственное решение уравнений Максвелла в той системе координат, которая в наибольшей степени отвечает геометрии данного волновода. [36]
Построение такой диаграммы позволяет ответить на ряд существенных вопросов, таких, как нахождение низшего типа колебаний и определение области одноволновости данного волновода. Обращаясь к таблицам корней функций Бесселя и их производных, нужно прежде всего выделить среди этих корней наименьшие по абсолютной величине, поскольку именно таким корням в соответствии с (7.26) и (7.39) отвечают типы колебаний с наибольшими критическими длинами волн. [37]
 |
Последовательные этапы деформации прямоугольного волновода. [38] |
Несмотря на кажущуюся простоту, метод непрерывной деформации сечения мало пригоден для поставленной цели, поскольку получение числовых характеристик сопряжено здесь с весьма значительными математическими трудностями. Поэтому дальнейшее исследование будет опираться на непосредственное решение уравнений Максвелла в той системе координат, которая в наибольшей степени отвечает геометрии данного волновода. [39]
Построение такой диаграммы оозволяет ответить на ряд существенных вопросов, таких, как нахождение низшего типа колебаний и определение области одноволновости данного волновода. Обращаясь к таблицам корней функций Бесселя и их Производных, нужно прежде всего выделить среди этих корней наименьшие по абсолютной величине, поскольку именно таким корням в соответствии с (7.26) и (7.39) отвечают типы колебаний с наибольшими критическими длинами волн. [40]
 |
Волноводы. а - круглый, б - прямоугольный. [41] |
Недостаток волновода заключается в том, что в нем могут распространяться только волны, частота которых выше некоторой критической частоты / кр, которой соответствует критическая длина волны А-кр - Критическая длина волны приблизительно вдвое больше поперечного размера волновода. Например, если диаметр волновода 5 см, критическая длина волны для него равна примерно 10 см; более длинные волны через данный волновод распространяться не будут. [42]
Полагают, что и жила и оболочка являются идеальными диэлектриками с магнитной проницаемостью ц, равной магнитной проницаемости вакуума. Такая структура может иметь бесконечное число типов волн, но для данных величин 8ь EZ и а только определенное число их является типами волн данного волновода, которые создают поля, сосредоточенные в жиле. [43]
Трубы являются волноводами для акустических волн, распространяющихся в содержащихся в трубах средах - жидкостях и газах, благодаря чему волны могут распространяться без геометрического расхождения, часто на большие расстояния, определяемые поглощением звуковых волн. При этом распространяются только нормальные волны, характерные для данного волновода ( трубы), причем могут распространяться несколько нормальных волн одновременно. [44]
Сказанное иллюстрируется рис. 255, на котором показана зависимость затухания от частоты для коаксиальной линии и волновода. Из графика видно, что на высоких частота волновод имеет значительно меньшее затухание, чем коаксиалышЕ линия. На низких частотах затухание волновода возрастает, а при рекоторой, определенной для данного волновода частоте, становитс я равным бесконечности. Эта так называемая критическая частота ограничивает нижнюю границу частот колебаний, передаваемых волноводам. [45]
Страницы: 1 2 3 4