Cтраница 2
В работе [8] показано, что слабые разрывы и разрывы первого порядка ( разрывны первые производные от перемещений) распространяются по характеристикам и могут быть представлены как волны расширения и вращения. При этом волны расширения диспергируют и затухают. [16]
В случае нормального падения с равно нулю и, вследствие (2.45), все другие углы также равны нулю; тогда из указанных четырех уравнений можно видеть, что Л3 и Аь обращаются в нуль, так что возникают только волны расширения. [17]
Теория нелинейных воли в твердых телах находится под сильным влиянием более развитой теории воли в сжимаемых жидкостях. Волны расширения в твердых телах совершенно аналогичны волнам сжатия и разрежения в иевязких газах. Когда расматривается какая-либо задача для твердых тел, всегда полезно узнать, решена ли подобная задача для жидкостей. Ниже приведены ссылки на две книги и на обзор, посвященный проблеме отражеияя и преломления ударных воли. [18]
При действии на ограниченный участок края большой пластины падающего груза или взрывного импульса возникают как волны расширения, так и волны сдвига. Волны расширения возникают вследствие радиальных перемещений в месте приложения нагрузки, которые имеют примерно равномерное распределение. Поэтому картина полос интерференции, соответствующая этим волнам, близка к системе концентрических окружностей, центя которых совпадает с местом нагружения. С другой стороны, волны сдвига возникают вследствие перемещений в окружном направлении, которые распределяются неравномерно. Наибольшие касательные напряжения, соответствующие волне сдвига, должны обращаться в нуль на оси симметрии пластины и на двух свободных контурах. Распределение наибольших касательных напряжений между этими тремя нулевыми точками зависит от углового положения. В итоге возникает сложная картина полос интерференции. [19]
В работе [8] показано, что слабые разрывы и разрывы первого порядка ( разрывны первые производные от перемещений) распространяются по характеристикам и могут быть представлены как волны расширения и вращения. При этом волны расширения диспергируют и затухают. [20]
Буземан, сконструировать биплан таким образом, что волны расширения, возникающие от верхней поверхности, будут компенсированы давлением, создаваемым нижней поверхностью. Этим путем можно значительно уменьшить полное волновое сопротивление. [21]
При этих процессах интенсивность ударной волны постепенно уменьшается; на бесконечности ударная волна превращается в простую линию Маха, аналогичную линиям Маха, рассматриваемым в линейной теории. Однако из качественного рассмотрения точной картины процесса ясно, что волны расширения, выходящие с поверхности профиля, не простираются в бесконечность и, следовательно, не могут создавать волнового сопротивления, которое было определено ранее как эквивалент количества движения, уносимого в бесконечность. [22]
При таком расположении отверстия также сказывается влияние обеих волн - волны расширения и волны сдвига; если бы отверстие было расположено на центральной линии пластины, то волна сдвига влияла бы слабее. [23]
В решетках околозвуковых и сверхзвуковых компрессорных ступеней обычно применяют лопатки с несколько скругленной передней кромкой. В этом случае воздух перед решеткой проходит ряд головных ударных волн нарастающей интенсивности и волны расширения ( изображены пунктиром) между ударными волнами. В последней ударной волне происходит переход сверхзвукового потока в дозвуковой в скачке, близком к прямому. Дальше происходит торможение дозвукового потока в диффузорном канале. [24]
Первое из соотношений (1.5.18) выполняется, если g1 gz ( что равносильно ax a2), бх 0 и Аг Аг. Второе из соотношений при указанных условиях не выполняется, следовательно, предположения об отражении только волны расширения недостаточно для полного удовлетворения условий на свободной поверхности. Если же предположить, что отражается не только волна расширения, но и волна сдвига, то возможно удовлетворить обоим граничным условиям. [25]
Следовательно, конечные значения зависимых переменных после прохождения возмущения постоянного профиля и скорость возмущения тождественны тем, которые производятся волной той же амплитуды в нетеплопроводной среде. Отсюда следует, что имеются два вида волн постоянного профиля с малой амплитудой, а именно волны расширения и волны квазипоперечные. [26]
В упругих телах могут распространяться волны различных типов. Так, в газообразных и жидких средах, обладающих только упругостью объема, распространяются продольные волны ( волны расширения - сжатия), при этом частицы среды совершают колебания в направлении распространения волны. В этом случае частицы тела колеблются в направлении, перпендикулярном направлению распространения самой волны. Кроме того, в твердом теле в зависимости от его формы и размеров могут возникать поверхностные волны ( волны Рэлея), нормальные волны ( волны Лэмба), изгибные волны расширения - сжатия в стержнях, а также крутильные и радиальные волны. [27]
В газах и жидкостях с малым трением практически не существует никакой силы, мешающей параллельным и близким слоям скользить друг по другу. Поэтому поперечных волн, или, в более общей форме, волн вращения, там, не бывает. Там имеются только волны расширения. Эти волны отличаются от аналогичных волн в твердых телах только тем, что в жидкостях и газах коэффициент Пуассона равен нулю. [28]
Условия (2.41) обеспечивают, что значение V действительно. Таким образом, физически возможны только волны расширения. Для таких волн уравнения (2.47) и (2.48) показывают, что скорость ударной волны увеличивается с ростом амплитуды. Если Я / 2 ц a Н - Р v 0, то физически возможна волна сжатия. [29]
Это расхождение было выяснено улучшением техники измерения и более точным анализом фотографий. Липман в Гугенгей-мановской лаборатории в Пассадене нашел, что скачок сопровождается веерообразной системой волн расширения. Так как скачок наклонен вверх по потоку, а волны расширения - вниз по потоку, то это явление можно рассматривать как отражение волн сжатия от свободной границы, которую в этом случае представляет дозвуковая часть ламинарного пограничного слоя. Известно, что волны сжатия отражаются от твердой стенки как волны сжатия, а от свободной границы как волны расширения. Ранее было указано, что скачок разрежения существовать не может и, следовательно, отраженная волна проявляется в виде веерообразной системы волн Маха. [30]