Волны - возмущение
Cтраница 2
Это связано с тем, что система уравнений газовой динамики по координате х является гиперболической. Задача может быть упрощена, если время установления квазистационарного газодинамического процесса соизмеримо со временем прохождения через пучок витых труб слабых возмущений. Волны возмущения в газе распространяются со скоростью звука и время установления квазистационарного газодинамического режима в рассмотренных пучках витых труб составляет приблизительно 0 1 с. Поэтому в ряде случаев вместо уравнений (1.38) и (1.39) можно использовать стационарные уравнения газовой динамики с упрощенными граничными условиями, задавая изменение расхода теплоносителя во времени G G ( т) и считая расход постоянным по длине канала в каждый рассчитываемый момент времени ( см. гл. Это относится к так называемой гидродинамической нестационарности процесса, когда расход теплоносителя во времени изменяется, а подводимая мощность тепловой нагрузки остается постоянной. В случае тепловой нестационарности процесса, когда расход теплоносителя через пучок во времени остается постоянным, а мощность тепловой нагрузки изменяется ( запуск пучка, переход с одного режима работы на другой, останов аппарата), также вместо уравнений (1.38) и (1.39) используются стационарные уравнения газовой динамики. [16]
Русло, очерченное по уравнению ( 10 - 14), беспредельно расширяется. Расходящиеся стенки практически обычно сопрягаются с параллельными, вследствие чего в русле возможно возникновение волн возмущения. Волны возмущения могут быть погашены созданием в конце участка расширения гидравлического прыжка, понижением дна уступом в сечении окончания расширяющегося участка или правильно подобранными очертаниями стенок на участке расширения русла ( рнс. В последнем случае для достижения заданной степени расширения русла требуется участок большей длины. [17]
С ростом паросодержания увеличивается линейная скорость пара, что приводит к появлению сложной системы волн на поверхности жидкостной пленки. Рябь, представляющая собой совокупность волн сравнительно небольшой амплитуды, имеется на поверхности жидкости практически всегда. При определенных обстоятельствах возникают волны возмущения с амплитудой, во много раз большей минимальной толщины пленки 6max / 6min 10 - 50, движущиеся со скоростью большей, чем жидкостная пленка. Длина волн возмущения на поверхности раздела колеблется от одной до пяти толщин пристеночной пленки. [18]
Многими исследователями [ 4.92 J было установлено, что в псевдо-окиженных системах наблюдается нестабильность порозности и локальных скоростей движения частиц и сникающего агента. Эта нестабильность является периодической и связана с колебательными движениями пакетов частиц окаю некоторых средних положений. В результате этих колебаний в слое возникают волны возмущения, вызывающие периодическое изменение плотности в каждой точке слоя. [19]
Многими исследователями [ 4.92 J было установлено, что в псевдо-ожиженных системах наблюдается нестабильность порозности и локальных скоростей движения частиц и ожижакщего агента. Эта нестабильность является периодической и связана с колебательными движениями пакетов частиц около некоторых средних положений. В результате этих колебаний в слое возникают волны возмущения, вызывающе периодическое изменение плотности в каждой точке слоя. [20]
Нуссельта) дан в зависимости, от расстояния от нижней кромки плиты. Там же нанесены и соответствующие этому расстоянию значения критерия Грасгофа. Интересно отметить, что в той области пограничного слоя, где появляются волны возмущений, наблюдается весьма заметное колебание локального коэффициента теплоотдачи. Гребни и впадины кривых, изображенных на этих рисунках, перемещаются вдоль потока вместе с волнами. [22]
Авторы показали, что ступенчатая коалесценция происходит в тех случаях, когда отношение диаметров капель ( а / а) больше 3 5; ниже этого значения вторичные капли не образуются. Если отношение выше 12, поверхность большей капли не подвергается возмущениям и механизм коалесценции становится идентичным, механизму ступенчатой коалесценции на горизонтальной поверхности. Если размеры капель очень близки ( а а1 - - 1), образующиеся волны возмущения симметрично распространялись по обеим каплям и жидкость принимала цилиндрическую форму. Когда цилиндр начинал оседать, превращаясь за счет поверхностных сил в сферу, появлялся столбик жидкости, который быстро удалялся в объемную фазу. [23]
 |
Теневая фотография струи. [24] |
Возмущения, возникшие на срезе сопла, сносятся потоком, образуя конус Маха, проходя через который линии тока искривляются. При равномерном распределении скоростей по сечению струи серия волн возмущения имеет вид прямых линий ( рис. 1, а), пересекающихся на оси. При неравномерном распределении скоростей по сечению, а также в результате взаимодействия между собой, волны возмущения образуют конус более сложной формы, так что его образующая уже не представляет прямой линии. [25]
Построение теоретических моделей, адекватных физической реальности, и создание инженерных методов расчета оборудования с учетом особенностей двухфазных течений невозможно без изучения волновой динамики газо - и парожидкостных сред. При этом предметом изучения становятся релаксационные и диссипгтивные процессы, происходящие в двухфазных средах при распространении в них волны возмущения. Времена протекания этих процессов, их взаимное влияние определяют эволюцию генерируемых волн в нестационарных условиях, скорость их распространения и интенсивность. Как показали многочисленные эксперименты, в газодинамике двухфазных потоков паро - ( газо -) капельной структуры определяющим является обмен количеством движения между молекулами несущей газовой среды и каплями жидкости. При рассмотрении быстропротекающих процессов в смесях жидкости с пузырьками пара и газа определяющими являются инерционные свойства жидкости при внутренних радиальных ее движениях, возникающих в результате взаимодействия молекул газа в пузырьках с прилегающими к ним объемами жидкости: При добавлении пузырьков газа мало меняется средняя плотность среды при достаточно малых концентрациях пузырьков, но характер изменения давления меняется существенно. [26]
Как уже говорилось, внутри области 0 происходит теплоподвод. В связи с процессами, идущими внутри 0, между плоскостями 1 т 2 происходит, вообще говоря, изменение всех параметров течения. Если считать расстояние между плоскостями, ограничивающими 0, малым по сравнению с длинами волн возмущений, так что волны возмущений, связанные с акустическими колебаниями, не могут заметным образом изменить своих амплитуд и фаз на расстоянии 0, то все изменение dp, 6 у и 6s между плоскостями 1 и 2 будет связано только с процессом теплоподвода. [27]
Лобовая поверхность данной стационарной волны является поверхностью, огибающей круговые волны возмущения, постоянно возникающие в точке А и сносимые потоком вниз по течению. Можно сказать, что лоб АВ указанной стационарной волны является установившейся волновой границей, вдоль которой движутся непрерывно возникающие в точке А волны возмущения. [28]
Это подтверждает полученный в расчетах вывод о том, что при малых временах процесс является одномерным. Снимки с четвертого по седьмой показывают, как распространяется по потоку возмущение температуры, обусловленное влиянием передней кромки. Поле температуры в следе за этим возмущением является двумерным. Однако ниже по потоку от волны возмущения процесс еще остается одномерным. Наконец, последний снимок показывает, что все поле температуры является стационарным и двумерным. [29]
При таком рассмотрении делается невозможным детальный анализ поведения элементов реакторного контура в начальный период быстрого снижения давления. Этот период по времени длится очень недолго и заканчивается в течение 50 - 100 мкс с момента нанесения возмущения разрыва. В течение этого периода времени давление изменяется от номинального до давления насыщения, соответствующего локальной температуре данного элемента реакторного контура, а амплитуда волн разрежения и сжатия уменьшается до пренебрежимо малых значений. Волны разрежения возникают в месте разрыва и распространяются с местной скоростью звука. Поскольку они появляются в разных областях контура в различное время, то на внутрикорпусных устройствах реактора, внутренних деталях парогенератора, на отдельных участках трубопроводов возникают значительные динамические нагрузки. Очень важно уметь прогнозировать эти нагрузки. Если динамические нагрузки достаточно велики, то волны возмущения могут вызвать упругие деформации конструкций с их вторичным влиянием на поток. Наиболее корректные из существующих расчетных моделей предполагают решение описанных динамических задач с помощью метода характеристик. Однако и эти модели построены с учетом особенностей каждого из рассматриваемого состояний теплоносителя в целях принятия упрощающих допущений. [30]
Страницы: 1 2