Cтраница 1
Плоские электромагнитные волны рассмотрены во многих книгах по электродинамике и физической оптике, а также в учебниках по теоретической физике. Наш список включает лучшие и наиболее доступные книги. [1]
Плоские электромагнитные волны являются предельным случаем цилиндрических, когда радиус цилиндра настолько велик, что его кривизной можно пренебречь. [2]
Таким образом, плоские электромагнитные волны, как и волны шаровые, суть волны поперечные. [3]
Такие простейшие - плоские электромагнитные волны могут, например, иметь место при распространении электромагнитного поля в свободном пространстве, вдалеке от излучающего устройства. [4]
Таким образом, плоские электромагнитные волны, как и волны шаровые, суть волны поперечные. [5]
Рассматривая затухающие или незатухающие плоские электромагнитные волны с точки зрения переноса электромагнитной энергии в пространстве, мы интуитивно чувствуем, что если на пути распространения волны имеется какая-то преграда в виде среды с другими физическими свойствами, то на границе этой среды должны возникать отраженные волны, распространяющиеся в обратном направлении. [6]
Рассматривая в предыдущих параграфах плоские электромагнитные волны, мы во всех случаях исходили из основного предположения, что амплитуда волны остается постоянной по величине во всех точках на поверхности равных фаз волны, считая, таким образом, однородным распределение амплитуд волны во всех точках фазовой плоскости. [7]
Микроволновой генератор излучает в положительном направлении оси х плоские электромагнитные волны, которые затем отражаются обратно. [8]
Рассмотрим простейшие решения однородных уравнений Максвелла в изотропной среде с постоянными характеристиками - плоские электромагнитные волны. [9]
Пусть насыщенная пористая среда занимает правое полупространство я0, и в начале координат помещен источник, излучающий плоские электромагнитные волны. По мере работы источника температура среды повышается и вещество, находящееся в порах, постепенно расплавляется. При этом образуется подвижная граница плавления 1 ( ъ), и если к среде приложен соответствующий перепад давлений, возможен перенос ( фильтрация) расплавленной массы в направлении начала координат. Представляет интерес определить распределение температуры и давления, закон движения фронта плавления / ( т) и скорость фильтрации жидкой фазы. [10]
Несмотря на некоммутативность п и ( 7, S и ехр ( г) и вытекающие отсюда затруднения в определении абсолютной фазы, можно показать, что разность фаз между двумя модами поля может быть, в принципе, определена с произвольной точностью, даже если полное число фотонов определено точно, но при условии, что fti и п не заданы по отдельности. Допустим, что двум модам соответствуют две плоские электромагнитные волны, распространяющиеся под углом друг к другу. В этом случае разность фаз может быть определена из интерференционного эксперимента. Сопоставим индексы 1 и 2 двум модам и напомним, что операторы, относящиеся к различным модам, коммутируют. [11]
Условия прямого взаимодействия электромагнитных и упругих волн выпол - шо няются в точке Р ( фиг. ОР ( ( 0се - 1 / 2а) электромагнитных волн, так как в этой точке одинаковы и длины волн, и частоты обоих типов волн. Более того, плоские электромагнитные волны - поперечные и точка Р находится на ветви поперечных оптических колебаний ТО. [12]
Физик в этом случае начинает рассуждать так. Возьмем одну каплю, и пусть она будет сферически симметричной. На каплю воды падают плоские электромагнитные волны, которые можно представить в виде большого числа лучей, тем более что свет - это и поток фотонов. Один из таких лучей показан на рисунке. [13]
После формулирования трех теорем он говорит: Если диэлектрик подвергается действию электродвижущей силы, то он испытывает то, что мы можем называть электрической поляризацией. Если направление электродвижущей силы мы назовем положительным и если мы предположим, что диэлектрик ограничен двумя проводниками, А-с отрицательной и В-с положительной стороны, то поверхность проводника А электризуется положительно, а поверхность В - отрицательно... Тогда ( теорема D) - если электрическое смещение увеличивается или уменьшается, то эффект эквивалентен эффекту электрического тока в положительном или отрицательном направлении. Так, если в последнем случае мы соединим два указанных проводника проволокой, то по проволоке будет проходить ток от: А к В... Согласно этой точке зрения, ток, создаваемый при разряде конденсатора, это полный ток, и он может быть прослежен внутри самого диэлектрика соответственно сконструированным гальванометром. Я не убежден, что это было сделано, так что эта часть теории хотя она и является естественным следствием первой, не была проверена прямым экспериментом. Такой эксперимент, конечно, был бы очень деликатным и трудным. Вслед за тем Максвелл из этих допущений выводит плоские электромагнитные волны не выписывая уравнений поля в общей форме. [14]