Неоднородные волны

Cтраница 1

Неоднородные волны возникают и вблизи границы раздела двух сред при полном внутреннем отражении света. [1]

Характерно, что неоднородные волны имеют не только поперечные, но и продольные компоненты векторов поля. [2]

Из этих выражений следует, что в обеих средах поле представляет собой неоднородные волны. [3]

Преломление с Н0рмалью к поверхности раздела сред. Ось. [4]

Компоненты kx и kf в падающей и отраженной волнах записаны через тригонометрические функции углов падения и отражения, a ka и k2z не преобразованы, чтобы можно было описывать как однородные, так и неоднородные волны во второй среде. [5]

Набор полученных при этом решений позволяет легко выполнить произвольные граничные условия для единственного отличного от нуля компонента напряжений тг9 на торце полубесконечного волновода. Неоднородные волны с комплексными значениями у в случае крутильных движений отсутствуют. Это утверждение можно доказать с помощью формальных выкладок, однако интересно отметить, что с физической точки зрения полнота системы функций, соответствующих вещественным и чисто мнимым постоянным распространения, является достаточным основанием для высказывания такого утверждения. С этой точки зрения утверждение авторов работы [224] о существовании комплексных корней уравнения (9.4) является необоснованным. [6]

Каждое из них имеет характер волны, распространяющейся в направлении у, а в плоскостях фронта у const распределение поля есть стоячая волна. В целом это плоские неоднородные волны, распространяющиеся вдоль границы. [7]

Полный поток мощности W 0 24 Bi2 положителен и возникает за счет взаимодействия неоднородных волн. Практически этот случай реализуется с помощью источника, генерирующего только неоднородные волны и установленного на первом стержне. Если бы первый стержень был бесконечным в обе стороны, то поток мощности был бы равен нулю, а входная жесткость стержня была бы действительна. Наличие второго стержня делает входную жесткость первого стержня в месте действия источника комплескной, благодаря чему источнику приходится совершать работу и создавать, таким образом, поток энергии вдоль стержня. [8]

Таким образом, как и в случае (2.51), по обе стороны от границы раздела могут существовать неоднородные волны, амплитуды которых уменьшаются с удалением от этой поверхности. Введение мнимых значений углов для того, чтобы добиться выполнения закона Снеллиуса при углах больше критического, означает, что коэффициент отражения будет комплексным и будут иметь место фазовые сдвиги ( см. задачу 2.23), являющиеся комплексными функциями угла падения. [9]

То же, ( / / - поляризация. [10]

Энергетические характеристики рассеяния, определяемые модулями амплитуд распространяющихся гармоник, позволяют построить лишь упрощенную модель ( взгляд из дальней зоны) сложных процессов, происходящих при дифракции волн на решетках. В этой области существенный вклад ( иногда определяющий) в информацию о рассеянном поле вносят затухающие гармоники, представляющие собой медленные неоднородные волны, распространяющиеся вдоль структуры. [11]

Pi) 1, рассеяние происходит в однородные уходящие от поверхности волны; реактивная часть Imrj ( ki) связана с рассеянием в неоднородные волны ( IPil I) - ею обусловлены сдвиг фаз между падающей и отраженной волнами и замедление поверхностных волн, распространяющихся над шероховатой жесткой поверхностью. [12]

Чтобы решить краевую задачу электромагнитной дифракции, кроме использования уравнений Максвелла и граничных условий, необходимо удовлетворить также некоторым дополнительным условиям. Одно из них - это принцип излучения на бесконечности Зоммерфельда, согласно которому количество энергии от источников, проходящей через конечную площадку, находящуюся на бесконечном удалении от этих источников, стремится к нулю. На самом деле этот принцип несколько более сильный; он утверждает, что источники должны излучать, а не поглощать энергию. Второе условие следует из закона сохранения энергии и теоремы Пойнтинга. Третье условие возникает в процессе разложения поля в ряд Фурье по плоским волнам и требует включения волн не только с действительными волновыми числами, но и с мнимыми. Например, в двумерном случае обычной цилиндрической линзы, вариации толщины которой создают изменения в поглощении света в линзе, поверхности равных фаз и равных амплитуд ортогональны друг другу. В оптике чаще всего ветре - - чаются именно неоднородные волны. [13]

Страницы: 1