Импульс - излучение
Cтраница 1
Импульс излучения попадает прямо на решетку, и все осцилляторы на линиях решетки начинают одновременно бешено колебаться туда и обратно. При этом они излучают в разных направлениях, как показано на фиг. [1]
Импульс излучения, состоящий из n5 - 104 квантов света длиной волны Л0 3 мк, падает на фоточувствительную поверхность, спектральная чувствительность которой для данной длины волны равна J4 5 ма / вт. [2]
 |
Электронограмма от препарата РЬТе.| Электронограмма от. [3] |
Импульсы излучения от циклических ускорителей могут состоять из большого числа очень коротких импульсов с паузами, поэтому истинная длительность Ти может быть в неск. [4]
Пусть импульс излучения имеет настолько малую продолжительность, что в течение его в объеме раствора не происходят никакие химические реакции. [5]
 |
Электронограмма от препарата РЬТе.| Электронограмма от. [6] |
Если импульсы излучения имеют микроструктуру ( от циклич. При решении таких задач нужно пользоваться законами распределения для сигналов конечной длительности. [7]
Обычно импульс излучения лазера, как это показано на рис. 9 - 15, не является сплошным, а состоит из множества коротких, длительностью около микросекунды, импульсов - пичков, следующих со средней частотой повторения порядка сотен килогерц или 1 Мгц. Физика возникновения пичков недостаточно изучена, однако, основной причиной считают колебания населенности верхнего уровня рабочего перехода вблизи пороговой величины. Эти колебания происходят вследствие того, что верхний рабочий уровень при генерации опустошается быстрей, нежели протекает процесс его заселения. По достижении порогового числа активных частиц интенсивность генерации резко уменьшается и через некоторый интервал времени необходимая заселенность верхнего уровня восстанавливается. При охлаждении кристалла рубина частота шичков уменьшается. [8]
Если импульсы каскадного излучения от обоих детекторов после согласования по амплитуде сложить, то получается импульс суммарной амплитуды, величина которой равносильна регистрации излучения с суммарной энергией каскадных переходов. Суммарный импульс, пройдя через одноканальный дифференциальный анализатор, настроенный на область суммарной энергии каскадов, попадает в схему совпадений, работающую в режиме линейного пропускания. Тогда через это электронное устройство к многоканальному анализатору пропускаются совпадающие импульсы от одного из детекторов. В получающемся спектре остаются только совпадающие пики полного поглощения, включая и пик суммирования, но практически без непрерывного амплитудного распределения. Однако ограниченность таких приборов состоит в том, что они настроены на регистрацию излучения одного определенного изотопа, тогда как в другом режиме с тем же оборудованием можно получить более обширную информацию. [9]
Длительность импульса излучения обычно составляет ОТ 0 2 ДО 5 мс, их частота 1 - 10 Гц. Такой режим позволяет получить высокую концентрацию энергии В МО-мент импульса в луче лазера ( пиковая мощность импульсов может достигать десятков киловатт) при небольшой средней мощности. Это необходимо в связи с высокой чувствительностью активного элемента ( особенно рубина) твердотельного лазера к нагреву, что и ограничивает среднюю выходную мощность, несмотря на применяемое водяное охлаждение отражателя. Коэффициент полезного действия лазера на твердом теле очень мал ( 0 1 - 1 0 %); почти вся энергия, подводимая к лампе накачки, превращается в теплоту, которая нагревает активный элемент. [10]
Продолжительность импульса излучения зависит от того, в течение какого времени вследствие излучения инверсная заселенность изменится настолько, что система выйдет из условия генерации. [11]
 |
Оптическая схема - излучателя лазеров ЛТИ-501 и ЛТИ-502. [12] |
Длительность импульсов излучения при повышении частоты повторения монотонно увеличивается, так как накопленная инверсия в промежутках между импульсами становится меньше. Значения пиковой мо щности, приведенные на графике, рассчитаны по формуле Рцик Рео / / т по данным, определенным из эксперимента. [13]
Продолжительность импульсов излучения лазера, получаемых методом модуляции добротности, обычно колеблется в пределах 10 - 7 - 10 -а с. С помощью ячеек Керра удается получать импульсы продолжительностью т 10 - 9 с. Более короткие импульсы ( - 10 - 2 с) получаются в результате синхронизации мод. Суть синхронизации мод состоит в следующем. [14]
Количество импульсов излучения электронов слишком велико, чтобы их можно было отделить друг от друга, и поэтому электромагнитное поле представляет собой случайный непрерывный процесс с нулевым средним значением. Наклон спектральной кривой соответствует функции энергетического распределения электронов. Квазар, спектр которого показан на рис. 1.1, представляет собой существенно более компактный объект, чем радиогалактика, поэтому плотность электронов и напряженность магнитного поля в нем достаточно высоки, что вызывает самопоглощение излучения на низких частотах. [15]
Страницы: 1 2 3 4