Вторичные сферические волны

Cтраница 1

Вторичные сферические волны, излучаемые каждой точкой в плоскости отверстия, являются в определенном смысле абстракцией и вводятся в приведенном выше подходе к решению дифракционных задач, главным образом, для удобства описания. Более физический подход развит в работах Зоммерфельда. Зоммерфельд рассматривал высказанную еще в 1802 г. Томасом Юнгом идею, заключающуюся в следующем: наблюдаемое поле является суперпозицией падающей волны, прошедшей через отверстие без искажения, и дифрагированной волны, источником которой служит край отверстия. Однако на этом подходе мы подробно останавливаться не будем. [1]

Это объяснил Френель3, присоединивший к принципу Гюйгепса положения о том, что вторичные сферические волны, будучи когерентными, интерферируют между собой. С добавлением Френеля принцип Гюйгенса именуют принципом Гюйгенса - Френеля. [2]

Как водяные волны, вызванные пароходом, возбуждают при столкновении со сваей вторичные круговые волны, так и падающая электронная волна частично преобразуется атомом во вторичные сферические волны, амплитуда колебаний которых ф, различна для разных направлений. Квадрат амплитуды этой волны на большом расстоянии от центра рассеяния определяет тогда относительную вероятность рассеяния в зависимости от направления. Если, кроме того, сам рассеивающий атом способен переходить в различные возбужденные стационарные состояния, то из волнового уравнения Шредингера совершенно автоматически получаются также вероятности возбуждения этих состояний, причем электрон рассеивается с потерей энергии, или, как принято говорить, неупруго. Таким образом, оказалось возможным строго теоретически обосновать [17] законы столкновения, впервые подтвержденные экспериментально Франком и Герцем; эти законы составляли тогда основу теории Бора. [3]

На рис. 34, я схематически изображено дальнейшее движение оборванных фронтов волн. Кроме того, для некоторого момента времени показаны вторичные сферические волны, излученные точками на оборванных концах фронтов. Для простоты на рисунке представлено только несколько точек по ходу движения фронта, а в действительности они образуют непрерывную линию. [4]

Излучение звуковых воли колеблющейся стальной. [5]

Однако на практике обычно не все так просто, потому что источники звука редко создают столь удобное для расчетов сферически-симметричное излучение. Забудем о пульсирующем баллоне и рассмотрим более сложный источник звука - колеблющуюся стальную пластинку. Здесь вышеописанный сложный метод построения волны становится полезным. Из рис. 31 видно, что вторичные сферические волны, излучаемые отдельными точками, взаимно уничтожаются по краям пластинки, так как волны на одной стороне пластинки отличны по фазе точно на 180 от волн на другой ее стороне. В середине пластины огибающая вторичных волн представляет собой не шаровую поверхность, а плоскость, то есть излучаемая волна - плоская. [6]

Страницы: 1