Импульс - лазерное излучение
Cтраница 3
Выполнение условия л К в случае воды ( и - № см / с) и Д - 10 - 2 см требует большой длительности импульса лазерного излучения тл 10-в с, соответствующей режиму свободной генерации твердотельного лазера. [31]
При описании процесса воздействия лазерного излучения на твердые непрозрачные тела ( металлы, полупроводники, диэлектрики) целесообразно выделить три стадии - нагревание без изменения фазового состояния; плавление и исппршше; иопиза-ция испаряемого вещества и образование плазмы. В зависимости от конкретных условий проведения эксперимента практически возможен как такой случай, когда реализуется только пср-иая стадия, так и такой случай, когда в одном импульсе лазерного излучения реализуются все три стадии и их нельзя четко разделить во времени. [32]
Одним из перспективных путей совершенствования процесса насыщения материала легирующими элементами является сочетание электроискрового легирования с лазерной обработкой. При этом в результате электроискрового легирования происходит предварительное нанесение слоя легирующего материала на поверхность матричного материала с частичным внедрением легирующих элементов в матрицу на небольшую глубину [28], а под действием импульсов лазерного излучения обеспечивается более равномерное распределение легирующих элементов в матрице и увеличение, примерно на порядок, глубины зоны легирования. [33]
Лазерная локация относится к дистанционным методам исследований. Импульс лазерного излучения посылается в пространство по заранее выбранной трассе, пересекающей исследуемую область атмосферы. Рассеянная часть излучения регистрируется чувствительными приемником. По интенсивности принятого излучения оценивается его концентрация, по запаздыванию - расстояние, а по спектральному составу - вид загрязнения. Пространственное разрешение результатов достигает 100 метров, а радиус лазерной локации может измеряться многими километрами. Энергопотребление измерительного комплекса - несколько киловатт, для обслуживания достаточно трех человек. [34]
Применение лазеров для получения термоядерной плазмы, предложенное советскими учеными, основано на уникальном свойстве лазерного излучения - возможности концентрации энергии в малых объемах за короткие промежутки времени. Для этого предлагалось использовать профилированный импульс лазерного излучения с таким изменением мощности во времени, при котором происходит сначала сжатие, а затем нагрев вещества. [35]
При локальных анализах, как и при дистанционных, осуществляется прием небольшой части излучения, рассеянного в направлении, противоположном направлению распространения света, посылаемого импульсным лазером. Для повышения чувствительности обычно используют хорошо отработанную технику счета фотоэлектронов с импульсным стробированием. При этом вход счетчика открывается стробирующим импульсом, синхронизированным с импульсом лазерного излучения, вследствие чего отсекаются шумовые электронные импульсы, появляющиеся вне интервала стробирования. [36]
Однако более просто и эффективно короткие одиночные и периодически следующие друг за другом импульсы лазерного излучения создают, используя возбуждение активной среды, с помощью импульсных электрических разрядов. [37]
 |
Изменение микротвердости в зоне лазерного легирования по глубине. [38] |
Исследования показали, что процесс насыщения поверхности обрабатываемого материала легирующим элементом можно регулировать в довольно широких пределах, изменяя параметры режима обработки. В частности, режим легирования влияет на содержание легирующего элемента в матрице и глубину зоны легирования. Основными параметрами при этом являются длительность, энергия и форма импульса ОКГ, количество импульсов лазерного излучения, подаваемых в одну зону. [39]
Повышают чувствительность обычно с помощью хорошо отработанной техники счета фотоэлектронов. Благодаря электронному ключу, синхронизированному с устройством возбуждения импульсного лазера, счетчик пропускает импульсы фототока только в периоды, соответствующие большим значениям сигнала. Как правило, производится накопление данных счетчика для большого числа ( т 103 - 104) импульсов лазерного излучения, благодаря чему отношение сигнал / шум существенно возрастает. [40]
Вопрос о стационарности характера взаимодействия лазерного излучения с нелинейной средой требует более детального рассмотрения. Ответ на этот вопрос следует из сопоставления времени действия излучения с характерным временем возникновения того конкретного нелинейного процесса на атомном уровне, который ответствен за нелинейное взаимодействие. Из материала, приведенного выше в лекциях 2, 3 и 9, следует, что, как правило, характерные времена установления ипдуцирован-ной нелинейности больше указанных выше длительностей импульса лазерного излучения, и тем самым реальное взаимодействие можно считать стационарным. [41]
Мощность генерируемого излучения повысилась в 15 - 20 раз, время работы лазера увеличилось. Обнаружено положительное влияние посторонних газов на сложные молекулы в разрядной плазме, на пары сложных молекул, подвергающиеся воздействию мощных электронных пучков. Созданы газовые модуляторы добротности лазеров - устройства, позволяющие с высокой эффективностью преобразовывать импульс лазерного излучения. [42]
 |
Некоторые параметры лазеров ( . [43] |
Импульсные лазеры могут работать в нескольких режимах. В режиме свободной генерации импульс лагерного излучения самопроизвольно возникает после начала и прекращается после окончания импульса накачки. Поэтому длительность лазерного излучения в значительной мере определяется длительностью импульса накачки. Лазеры с относительно большой продолжительностью жизни верхнего уровня ( твердотельные и на СОг) могут работать в режиме так называемой модулированной добротности. С этой целью в ОР вводится элемент, мгновенно отпирающий ОР перед самым концом импульса накачки, благодаря чему удается накопить большую концентрацию на верхнем уровне и увеличить мощность импульса лазерного излучения в 103 - 10 раз и уменьшить длительность в Ю5 - 10е раз. [44]
Для понимания процессов, происходящих в начальный период инициирования волн горения и детонации разработана теория устойчивости процессов возникновения и распространения физико-химических волн в аэрированных, в том числе содержащих высокоэнергетические материалы средах. С помощью разработанных компьютерных программ осуществлено моделирование волн тепловой и гидродинамической природы и проведено исследование влияния их параметров на инициирование и устойчивость распространения волновых процессов в экзотермических системах. Подробно рассмотрено инициирование химической реакции с помощью мощного потока лазерного излучения. Изучено влияние характеристик ЭМ и условий воздействия внешнего теплового импульса на возможность воспламенения, охвата горением значительного объема взрывоопасного вещества и развития процесса до взрыва. Осуществлено моделирование процесса воспламенения и горения ЭМ под действием потока теплового излучения, генерируемого с помощью современных лазерных установок. Рассмотрены аномалии воспламенения и гашения горящего ЭМ при действии импульса лазерного излучения. Разработан механизм воспламенения и горения ЭМ, содержащих высокополимерные энергоемкие компоненты. [45]
Страницы: 1 2 3