Cтраница 1
Собственные волны, распространяющиеся независимо одна от другой в регулярной линии, в пределах нерегулярного участка оказываются связанными, т.е. часть мощности переходит от одной волны в другую. Переход мощности в волны непрерывной части спектра определяет потери мощности на излучение поля из линии во внешнее пространство. [1]
Собственные волны левовиитовой спирали обозначаются ниже символами Т, v ( n) J. [2]
В этом случае, как известно из [21], собственные волны, оставаясь гауссовыми, деформируются. Размер перетяжки уменьшается, а плоскость перетяжки смещается из центра резонатора в сторону отражателя меньших размеров. [3]
Сравнивая его с (1.3.11), приходим к выводу, что произведения (1.5.26) - собственные волны, соответствующие однородной задаче (1.5.4) без учета начальных условий, а шп - собственная частота. [4]
Физический смысл этих неравенств состоит в том, что в разветвленном волноводе все собственные волны затухают не медленнее, чем основная волна типа ТЕЪ 0 в волноводе А. [5]
Но разработанный Басовым и Прохоровым прибор не только создает ( излучает) свои собственные волны. Если в него направить извне очень слабые радиоволны той же длины, как и те, которые могут излучать молекулы аммиака, то этой небольшой энергии оказывается вполне достаточно, чтобы заставить возбужденные молекулы начать излучать запасенную ими энергию в точном соответствии с энергией приходящих сигналов, и тогда прибор становится великолепным усилителем, могущим усиливать без каких-либо шумов и помех самые слабые сигналы, совершенно недоступные любым электронным приборам. [6]
В отличие от изотропной системы, где имеется поляризационное вырождение, в анизотропных одноосных средах собственные волны представляют собой некоторую линейную комбинацию соответствующим образом поляризованных обыкновенной и необыкновенной волн. Поэтому для нахождения дисперсионного уравнения для собственных волн в рассматриваемой системе нужно сшить на границах поля, имеющие следующий вид ( ср. [7]
На частотах ниже точки отсечки, характеризуемой критическим НЕ-условием, которое определяется равенством dy / dk - oo, собственные волны волновода ( за исключением волн Еош) становятся комплексными. [8]
D, приобретает мнимую часть) и представляют собой комплексные собственные частоты knm knm - f - ik nrn; собственные волны становятся вытекающими. [9]
Максвелла не допускают разделения решения по азимутальной координате ( в данном случае оси распространения) на решения электрического и магнитного типов, собственные волны равномерно-изогнутых волноводов являются гибридными. [10]
Обычно в электродинамике СВЧ размеры а волновода выбираются таким образом, чтобы лишь один основной тип волны TElt 0 распространялся без затухания, а все собственные волны высшего порядка в области А затухали. Сейчас мы получим удобные замкнутые выражения для коэффициентов отражения и прохождения для случая, когда в разветвленном волноводе может распространяться лишь основная волна. При этом будут рассмотрены два возможных случая, определенных ниже. [11]
То же наглядно показывают волны воды: а именно, если при спокойном воздухе бгадсить в разные места водной поверхности камни, то каждый к отдельности вызывает собственные волны, которые направляются прямо от точки падения во все стороны и, встречаясь друг с другом, не останавливаются и не возмущаются, но продолжаются до тех нор, пока приложенная сила не притупится по другим причинам. [12]
Отметим, что функция D ( p, со) не может принимать нулевые значения в верхней части комплексной плоскости для частоты со, поскольку в равновесной системе все собственные волны затухают. [13]
Линейными называются такие анизотропные элементы, собственные состояния поляризации которых линейны. При этом собственные волны при прохождении данного элемента могут характеризоваться разными потерями или различными набегами фазы. [14]
В настоящее время, по нашему мнению, для приближенных оценок масштабов разрушения тампонажного камня в интервалах, расположенных вблизи зоны перфорационных работ, можно применять расчетные методы на основе решения плоско-радиальной задачи о динамическом нагружении системы крепь - скважины - горный массив, когда начальный импульс давления p ( t) прикладывается к внутренней поверхности обсадной колонны, а вызванная этим импульсом волна напряжений распространяется, испытывая преломление и отражение на границах сред с различной акустической жесткостью. В расчетах учитываются как собственные волны напряжений в цементном кольце, так и ударные волны, передающиеся на значительное расстояние через обсадную колонну и столб жидкости в скважине. [15]