Импульс - лазер
Cтраница 2
Для регистрации интерференционной картины за время одного импульса лазера необходима фотокамера. Фотография интерференционных колец дает усредненную спектральную картину излучения в течение одного импульса. [16]
Поэтому основной задачей нужно считать определение формы импульса лазера: необходимо добиться того, чтобы сердцевина капли оставалась холодной. Вообще говоря, этому могут помешать два процесса: образование ударной волны и теплопроводность. [17]
Тогда импульсы накачиваемого лазера будут синхронизованы с импульсами лазера накачки, и поэтому данный метод называют синхронизацией мод при синхронной накачке. [18]
При необходимости реализовать на выходе системы высокую частоту повторения световых импульсов, превышающую частоту следования импульсов отдельного лазера, используется решетка с несколькими параллельно включенными лазерами, лучи которых сводятся в один пучок с помощью оптических средств. [19]
Методом температурного скачка такое высокое временное разрешение можно получить, только если температурный скачок генерируется импульсом лазера с модулируемой добротностью. Такие быстрые температурные скачки идеально подходили бы также для сочетания с методом быстрого потока ( [16], гл. [20]
Такое сочетание способно одновременно записать все спектральные линии и получить полный спектр комбинационного рассеяния за один импульс лазера. Энергия падающего света, необходимая для записи полного спектра комбинационного рассеяния, равна, например, всего 160 мкДж для СеСЦ и 8 мДж для С2Н4, СО2 или О2 при атмосферном давлении. [21]
Мак-Интайра [451] провести детальное сравнение лавинных дио-дбв и обычных фотоумножителей в зависимости от величины светового фона при детектировании импульсов лазера с длиной волны 1 06 мкм и длительностью 1, 10 и 100 не Лавинное уст ройство обладает преимуществом в основном при больших длительностях импульсов, когда минимальная величина обнаруживаемой им энергии импульса ( 5 - 10 - 18 Дж) при малом уровне фона составляет половину этой величины для фотоумножителя. [22]
Таким образом, если предположить, что начальное возбуждение молекул фреона - Н происходит на начальной стадии прохождения импульса лазера, то диссоциация молекул при р0 1 3 - 4 гПа будет происходить в режиме, близком к бесстолкновительному. [23]
 |
Излучение рубинового лазера в режиме свободной генерации.| Упрощенная схема энергетических уровней Nd. YAG. [24] |
Временная зависимость выходного излучения рубинового лазера, работающего в режиме свободной генерации, обычно представляет собой хаотические пульсации ( пички), которые не воспроизводятся от одного импульса лазера к другому. Генерация начинается не сразу после включения лампы-вспышки, а с некоторой задержкой. Энергия лампы-вспышки от момента ее включения до момента начала генерации расходуется именно на создание такой пороговой населенности. [25]
Например, в экспериментах с рубиновым лазером при фокусировании излучения на плоскую углеродную мишень с длительностью импульса At 20 не, интенсивностью F 109 - г - 1011 Вт / см2 и диаметром пятна фокусировки d 10 - 4м после десяти импульсов лазера образуется кратер с характерным отношением hid порядка единицы. Глубина кратера увеличивается при увеличении длительности импульса. [26]
 |
Измерение корреляционной функции второго порядка для световых импульсов с высокой частотой следования при помощи неколлинеарной генерации второй гармоники [ . [27] |
Гц) модуляции излучения, состоящего из импульсов с высокой частотой следования - 10s Гц); V - оптическая линия задержки; М - мотор для привода V; К-нелинейный оптический кристалл для неколлинеарной генерации второй гармоники 2ш; F-фильтр; D - фотодетектор; РЕ - усилитель с фазовым детектором, настроенным на частоту и фазу механического прерывателя; R - двухкоординатный самописец, по осям которого откладываются соответственно оптическая задержка и интенсивность второй гармоники, б - измеренная автокорреляционная функция для импульсов лазера на красителе с пассивной синхронизацией мод ( см. гл. Автокорреляционная функция имеет полуширину 0 15 пс, откуда следует, что длительность импульса примерно равна 0 10 пс. [28]
Основой новых методов послужила лазерная техника, позволяющая работать в наносекундной ( 10 - э с) шкале времени. Импульс лазера длится 1 не, и, таким образом, первичная стадия поглощения завершается ла этот интервал времени. [29]
Основой новых методов послужила лазерная техника, позволяющая работать в наносекундной ( 10 - 3 с) шкале времени. Импульс лазера длится 1 не, и, таким образом, первичная стадия поглощения завершается за этот интервал времени. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5