Капиллярные волны
Cтраница 3
Вытекающая из сопла форсунки струя имеет близкую к полому конусу пленочную форму лишь на начальном участке траектории. На распад этой постепенно утоньшающейся пленки влияют такие факторы, как скорость истечения, капиллярные волны и интенсивность разрывов пленки в тонкой нижней части под действием сил поверхностного натяжения, воздействие окружающей среды и др. Фотографирование пленки многими исследователями показывает нестабильность пленки и уменьшение ее протяженности с ростом давления, причем при повышенной скорости истечения распад струи происходит непосредственно в плоскости устья форсунки. Экспериментальное определение протяженности пленочной части струй центробежных форсунок было проведено в работе [134] при испытаниях низконапорных центробежных форсунок с высокой пропускной способностью. [31]
 |
Отражение света от межфазной поверхности вблизи критической температуры смешения. [32] |
Условие самопроизвольного образования лиофильной дисперсной системы и ее равновесия относительно макрофазы можно получить также с позиции теории флуктуации. Поверхность жидкости не является абсолютно плоской: в результате термических флуктуации на ней возникают так называемые капиллярные волны. [33]
Указанные способы наблюдения движения на свободной поверхности воды обладают одним довольно существенным недостатком. Именно уже при сравнительно небольших скоростях, в случае воды при скорости в 23 3 CMJceK, возникают капиллярные волны. Между тем в случае движения круглого цилиндра в определенных его точках возникают скорости, примерно в два раза ббльшие его скорости перемещения; следовательно, чтобы при движении такого цилиндра в воде избежать образования капиллярных волн, скорость движения цилиндра не должна превышать 11 - 12 см I сек. [34]
Из рассмотренного примера видно различие между эффектами, сопровождающими гравитационные и капиллярные волны. В частности, гравитационные волны благодаря нормальной дисперсии могут достигнуть такого состояния, при котором С7ф с, а капиллярные волны этого состояния достигнуть не могут, так как для них характерна аномальная дисперсия. Гравитационные волны на поверхности раздела двух сред, различающихся своими плотностями и движущимися относительно друг друга. [35]
Однако уже при Ке, 20 - 40 в реальных условиях пов-сть пленки покрывается системой нерегулярных волн, к-рые по амплитуде делятся на крупные ( наплывообразные) и мелкие капиллярные волны. Наличие большого числа мелких волн приводит к росту относит, гидравлич. [37]
Минимальные значения теплового потока в зависимости qf ( At) на рис. 4 - 2 характеризуют второй кризис кипения. Этот тепловой поток ( 7кр2) соответствует обратному переходу пленочного режима кипения в ядерный режим и отличается значительно меньшей величиной, чем 7крь Это явление объясняется тем, что на границе раздела парового слоя с жидкостью возникают капиллярные волны, отличающиеся большой устойчивостью. [38]
Второе состояние волнового движения наблюдается тогда, когда скорость ветра, дующего над спокойной до того поверхностью воды, возрастает до двух миль в час. В этом случае начинается образование малых волн равномерно по всей поверхности воды; эти волны суть волны второго порядка, они покрывают поверхность воды с значительной закономерностью. Капиллярные волны размываются гребнями этих волн, но они еще ютятся во впадинах и на передних склонах волн. [39]
Ясно, что такого рода колебания жидкости в одном месте заставят и соседние точки совершать такие же колебания. Это и значит, что явление имеет волновой характер. Капиллярные волны отличаются малой амплитудой и малой длиной волны. [40]
ЭЛ волны капиллярной природы, они образуются в результате колебательного процесса, в котором роль восстанавливающих сил играют капиллярные силы. Такие же волны образуются на поверхности отдельных капель жидкости, движущихся в газовой среде. Капиллярные волны играют существенную роль в процессе распада струи, пленки или капли на множество мелких капель. [41]
Для этого режима характерны большие паросодержания и малые массовые скорости жидкости. При малых массовых скоростях и высоких температурных напорах ( пли прочих равных условиях по мере удаления от начала подвода тепла) объемное и весовое паросодержания велики, и жидкая струя ( если вначале был стержневой режим) сильно уменьшается в диаметре. Капиллярные волны на поверхности струи приводят к ее развалу на сравнительно крупные капли. При наличии скольжения фаз п - ж 0 эти капли оказываются неустойчивыми и делятся на более мелкие. Таким образом, в потоке существуют капли различного диаметра. [42]
Ясно, что такого рода колебания жидкости в одном месте заставят и - соседние точки совершать такие же колебания. Это и значит, что явление имеет волновой характер. Капиллярные волны отличаются малой амплитудой и малой длиной волны. [43]
Гравитационные волны, возникающие в жидкости вследствие существования вертикального градиента плотности ( стратификации) в морской среде, привлекают к себе внимание многих исследователей. Появление этих волн связано с возмущением, вносимым в стратифицированную жидкость движущимися телами, которые своим гидродинамическим полем перемещают частицы жидкости в вертикальном направлении. Капиллярные волны появляются на границе раздела двух несмешивающихся жидкостей и обусловлены эффектами поверхностного натяжения. [44]
На начальном участке, поверхность пленки гладкая, затем по периметру трубы появляются отдельные возмущения, из которых далее по течению формируются синусоидальные волны постоянной длины и с прямым фронтом. С увеличением числа Рейнольдса пленки характер поверхности изменяется, волны двигаются с различной скоростью, имеют различные высоту и направление фронта. В дальнейшем появляются капиллярные волны и, наконец, отдельные кольцевые волны большой высоты. С изменением структуры волн меняются и закономерности массо - и теплопе-реноса в пленке и силы трения на границе раздела фаз. [45]
Страницы: 1 2 3 4