Вторичные волны - Большая Энциклопедия Нефти и Газа, статья, страница 1
Скромность украшает человека, нескромность - женщину. Законы Мерфи (еще...)

Вторичные волны

Cтраница 1


Вторичные волны когерентны и за препятствием в результате суперпозиции интерферируют.  [1]

Вторичные волны не погашают друг друга в боковых направлениях только при распространении света в неоднородной среде. Световые волны, дифрагируя на неоднородностях среды, дают дифракционную картину, характеризующуюся довольно равномерным распределением интенсивности по всем направлениям. Такую дифракцию на мелких неоднородностях называют рассеянием света.  [2]

3 Отражение плоской волны от плоской преграды ( по принципу. [3]

Вторичные волны с центрами в точках /, 2, 3, 4, 5 за время от t0 до Т распространяются на соответствующие расстояния, и их огибающая представляет собой фронт отраженной волны. Из этого построения нетрудно убедиться в том, что угол падения волны равен углу отражения.  [4]

Вторичные волны не погашают друг друга в боковых направлениях только при распространении света в неоднородной среде. Световые волны, дифрагируя на неоднородностях среды, дают дифракционную картину, характеризующуюся довольно равномерным распределением интенсивности по всем направлениям. Такую дифракцию на мелких неоднородностях называют рассеянием света.  [5]

6 Диаграмма, показывающая. [6]

Вторичные волны имеют ту же частоту, что и падающее излучение, но они плоскополяризованы. Плоскость поляризации вторичных лучей определяется направлением их распространения и электрическим вектором падающей волны.  [7]

Вторичные волны, возбужденные электромагнитной волной, когерентны ( стр.  [8]

Вторичные волны в этом случае имеют некогерентные составляющие, благодаря чему наблюдается рассеяние света.  [9]

Плоские вторичные волны, отразившиеся от разных атомных слоев, когерентны и будут интерферировать между собой подобно волнам, посылаемым в данном направлении различными щелями дифракционной решетки. При этом, как и в случае решетки, вторичные волны будут практически погашать друг друга во всех направлениях, кроме тех, для которых разность хода между соседними волнами является кратной К. Из рис. 131.4 видно, что разность хода двух волн, отразившихся от соседних атомных слоев, равна 2d sinft, где d - период идентичности кристалла в направлении, перпендикулярном к рассматриваемым слоям, О - угол, дополнительный к углу падения и называемый углом ско ль ж е-н и я падающих лучей.  [10]

Плоские вторичные волны, отразившиеся от разных атомных слоев, когерентны и будут интерферировать между собой подобно волнам, посылаемым в данном направлении различными щелями дифракционной решетки. При этом, как и в случае решетки, вторичные волны будут практически погашать друг друга во всех направлениях, кроме тех, для которых разность хода между соседними волнами является кратной К. Из рис. 131.4 видно, что разность хода двух волн, отразившихся от соседних атомных слоев, равна 2d sin ft, где d - период идентичности кристалла в направлении, перпендикулярном к рассматриваемым слоям, - & - угол, дополнительный к углу падения и называемый углом скольжения падающих лучей.  [11]

Поэтому вторичные волны не интерферируют между собой, и вместо образования дифракционной картины происходит сложение энергии всех вторичных волн, распространяющихся от различных неоднородностей в одном и том же направлении. Пока размеры неоднородностей не превосходят длины волны, вторичная волна от каждой из неоднородностей распространяется в виде сферической волны, т.е. с одинаковой амплитудой во всех направлениях, а значит и весь объем в целом посылает вторичные ( рассеянные) волны во всех направлениях... В этом и заключается явление рассеяния волн.  [12]

Диполи генерируют вторичные волны, взаимодействие которых со световыми приводит к возникновению результирующей волны. Последняя распространяется в веществе со скоростью, отличной от скорости, которой свет обладал в первичной среде, и в другом направлении. Наблюдаемые при этом явления подчиняются законам преломления и отражения света на поверхности раздела двух прозрачных изотропных сред.  [13]

Поскольку дифрагированные вторичные волны отстают по фазе на четверть периода относительно падающей волны [ 3, с.  [14]

В таких точках вторичные волны частотой 2со, испущенные разными точками среды, гасят друг друга в результате интерференции. Так как k2 / 2 - fc [ n ( 2to) - n ( co) ] co / c, то это условие можно записать в виде z2m / Kor, где расстояние / К0г ( V4) / [ n ( 2to) - п ( со) ] называют когерентной длиной. На интервале от 0 до 4ог фазовые соотношения таковы, что энергия от исходной волны передается второй гармонике, а на интервале от / ког до 2 / ог - возвращается в исходную волну. Этот процесс периодически повторяется по мере распространения исходной волны в нелинейной среде.  [15]



Страницы:      1    2    3    4