Слабые ударные волны

Cтраница 2

Слабые возмущения ( в том числе и слабые ударные волны), отражаясь от стенок камеры и встречаясь с пламенем, могут с ним взаимодействовать. Заранее нельзя сказать, стабилизируют они горение или увеличивают его неустойчивость. [16]

Влияние вставок на рост давления и время постижения максимального давления при взрывном распаде ацетилена в баллоне. [17]

С, является, вероятно, частичная конденсация на холодных стенках баллона ацетилена, который при взрыве воспламеняется. При температуре газа 37 С и том же начальном давлении возникают слабые ударные волны, сила которых возрастает с ростом начального давления. Время от начала инициирования до достижения максимального давления было примерно тем же и составляло в среднем 250 мс. При увеличении начального давления время / м, естественно, сокращается. [18]

Изменение положения ударной волны. [19]

С момента подключения накопителя tl начинается разогрев проволочки и происходит сравнительно медленное увеличение ее диаметра. К моменту начала электрического взрыва / 3 от отдельных участков проволочки отделяются слабые ударные волны, распространяющиеся со скоростью, близкой к скорости звука. [20]

Начальное ускорение сгорания объясняется цепным характером реакции горения: электрическая искра рождает начальные активные центры, которые начинают разветвленную цепную реакцию. При увеличении скорости сгорания до wmax от фронта пламени ( поверхностной границы зоны нормального сгорания) будут непрерывно испускаться элементарные волны сжатия ( слабые ударные волны, звуковые волны), которые, интегрируясь, образуют конечную волну сжатия. [21]

Ударные волны, порождаемые сильными взрывами, распространяются на десятки километров. Скачок свойств, который несет с собой ударная волна, действует как резкий удар на препятствия, встречающиеся на пути волны. Слабые ударные волны вышибают оконные стекла, разрушают стены домов, вырывают с корнем деревья. Разрушительное действие минометов во многом основано на действии ударных волн. [22]

Учет в следующем приближении малых по параметрам 1 / еб2М2 0 62 соответственно членов, выражающих вязкие и джоулевы диссипации, приводит к затуханию солитона. Если диссипации достаточно слабы, переменные приближаются к своим асимптотическим значениям вниз по потоку осцилляторным образом. Заметим, что слабые ударные волны заведомо могут иметь только монотонную структуру. [23]

В случае заполнения трубы горючей смесью, способной к детонации, фронт пламени движется в свежем газе с большей, чем при нормальном горении, скоростью, достигающей сотен м / сек. Продукты горения вследствие резкого увеличения объема и возрастающего сопротивления стенок трубы начинают двигаться вслед за фронтом горения, вызывая его искривление и увеличение поверхности и, как следствие, дальнейшее увеличение скорости горения. Возникающие при этом слабые ударные волны соединяются в одну ударную волну. [24]

Неизмеримо более слабые ударные волны образуются в воздухе при движении пуль, снарядов, ракет, сверхскоростных самолетов и других тел, скорость которых больше скорости звука. Интенсивность этих волн зависит от скорости и формы тела. Так, например, при прочих равных условиях тела, имеющие форму конуса или клина, возбуждают более слабые ударные волны, чем тела с плавно скругленной ( тупой) лобовой поверхностью. При постоянной скорости движения тела порождаемая им ударная волна перемещается с той же скоростью, так что расположение ее фронта по отношению к телу не изменяется. [25]

Продукты сгорания, нагретые до высокой температуры и занимающие большой объем по сравнению с объемом, занимаемым свежим газом, движутся в сторону, противоположную движению пламени. При заполнении трубы горючей смесью, способной к детонации, фронт пламени движется в свежем газе с большей, чем при нормальном горении, скоростью, достигающей сотен метров в секунду. Продукты сгорания вследствие резкого увеличения объема и возрастающего сопротивления стенок трубы начинают двигаться вслед за фронтом горения, вызывая его искривление и увеличение поверхности и, как следствие, дальнейшее увеличение скорости горения. Возникающие при этом слабые ударные волны соединяются в одну ударную волну. [26]

Продукты сгорания, нагретые до высокой температуры и занимающие больший объем по сравнению с объемом, занимаемым свежим газом, движутся в сторону, противоположную движению пламени. При заполнении трубы горючей смесью, способной к детонации, фронт пламени движется в свежем газе с большей, чем при нормальном горении, скоростью, достигающей сотен метров в секунду. Продукты сгорания вследствие резкого увеличения объема и возрастающего сопротивления стенок трубы начинают двигаться вслед за фронтом горения, вызывая его искривление и увеличение поверхности, и как следствие, дальнейшее увеличение скорости горения. Возникающие при этом слабые ударные волны соединяются в одну ударную. [27]

Причиной возникновения сильных ударных волн, наблюдаемых при 18 С, является, вероятно, частичная конденсация на холодных стенках баллона ацетилена, который при взрыве воспламеняется. При температуре газа 37 С и том же начальном давлении возникают слабые ударные волны, сила которых возрастает с ростом начального давления. Время от начала инициирования до достижения максимального давления было примерно тем же и составляло в среднем 0 25 с. При увеличении начального давления это время tm, естественно, уменьшается. Это влияние в переходной области от взрыва к детонации проявляется в большей степени, чем можно было бы ожидать исходя из простого повышения плотности. [28]

Предположим, что у нас есть два тонких профиля крыла, которые геометрически подобны в том смысле, что они стали бы идентичными, если изменяется масштаб толщины. Например, можно сравнить два профиля крыла: одно 3 - х процентной, а другое 6-процентной максимальной толщины; распределение ординат, выраженное на основе максимальной ординаты, является тождественным. На основе рассмотрения уравнений движения течения установим, относительно двумерного течения, что структура потока должна быть подобна, если отношение t1 / J - M2 имеет одинаковое значение, где t - максимальная относительная толщина, а М - число Маха. Следовательно, если у нас есть величина распределения давления, коэффициент подъемной силы или коэффициент лобового сопротивления для одного из профилей крыла как функций числа Маха, мы сможем рассчитать соответствующие величины для других подобных профилей крыла с различной относительной толщиной. Прогнозы на основании правила подобия очень хорошо соответствуют экспериментам. Установлено также, что правило подобия приблизительно верно, даже если в течении появляются относительно слабые ударные волны. [29]

Для возбуждения ударных волн в воздухе нужно затрачивать энергию. Следовательно, этот процесс должен сопровождаться возникновением дополнительного сопротивления воздушной среды движению тела, называемого в аэродинамике волновым сопротивлением тела. Однако роль волнового сопротивления весьма существенна и при больших дозвуковых скоростях. Это связано с тем, что местная скорость воздуха, обтекающего выпуклую поверхность, может значительно превышать скорость движения тела. Поэтому при достаточно большой дозвуковой скорости тела около его поверхности образуется область сверхзвукового течения, в которой возникают слабые ударные волны, вызывающие заметное увеличение сопротивления. [30]

Страницы: 1 2 3