Дифрагированные волны

Cтраница 2

Представим себе, что на полученную таким образом фотографию падает только плоская волна, причем точно такая же, как и при фотографировании. Мы уже выяснили, что при этом за пластинкой будут наблюдаться три дифрагированные волны: плоская и две сферические. Продолжения лучей другой сферической волны - расходящейся - пересекаются в точке Р, положение которой совпадает с центром S сферической волны, использованной при фотографировании. [16]

Идентифицировать преломленные волны на записи обычно легче, чем отраженные. Эти записи, как правило, получают в сравнительно более длинных диапазонах удалений, и поэтому на них легче отделить отраженные и дифрагированные волны с характерными искривленными осями от прямых, поверхностных и преломленных волн с прямолинейными осями. Прямые и поверхностные волны легко отличить от преломленных по свойственным им более низким скоростям. Основная трудность состоит только в идентификации различных преломленных волн, когда в разрезе имеется несколько преломляющих границ. [17]

Основной задачей интерпретации сейсмических записей является выделение осей синфазности однократных отраженных ( или преломленных) волн, преобразование времен их прихода в глубины и элементы залегания границ и картирование отражающих ( преломляющих) горизонтов. Одновременно интерпретатор должен учитывать особенности волновой картины, например изменения амплитуд и характера записи, а также другие типы волн, такие, как многократные отражения и дифрагированные волны, с помощью которых можно получить ценную информацию. Эта глава посвящена изучению особенностей сейсмической записи. [18]

Важно отметить, что члены, описывающие как отражение, так и дифракцию в (2.109) и (2.110), выводятся из интеграла в (2.106), где интегрирование ведется по всей поверхности. Когда мы пользуемся лучами и считаем, что отражение и дифракция возникают в точке или вдоль некоторой линии, мы сильно упрощаем реальные явления. В действительности и отраженные, и дифрагированные волны создаются суммарным действием энергии, возвращающейся от всех частей поверхности. [19]

Допустимый угловой размер источника в направлении, перпендикулярном плоскости дисперсии, рассчитывается с учетом тех же соображений, которые были использованы при определении допустимой угловой высоты щели в дифракционном спектрометре. При этом необходимо учесть, что дифрагированные волны, соответствующие длине волны настройки Ко, отклоняются в разные стороны от среднего угла распространения. [20]

Реактивный камерный элемент глушителя. [21]

Трубопроводы всегда имеют повороты, которые будут снижать шум, если их покрыть звукопоглощающим материалом. Таким образом, после изгиба останутся преимущественно дифрагированные волны, которые в значительной мере подавляются на участке CD, так что в конце этого участка останутся ослабленные волны в направлении оси канала. [22]

В § 4.2 рассмотрены характеристики нескольких классов-многократных отраженных волн. Дифрагированные волны отличаются большими значениями кинематического сдвига, чем отраженные, и образуют криволинейные оси на суммированных разрезах без миграции. Они определенным образом связаны с отраженными волнами от границ, прерывание которых и порождает дифрагированные волны. В случае простых скоростных функций вершина дифракционной оси дает положение точки дифракции; определение точки дифракции важно для выяснения элементов выклинивания слоев, которое наблюдается, например, вблизи разломов и на крыльях соляных куполов. Дифракционные явления объясняют также механизм проникновения сейсмической энергии в те области разреза, в которые согласно законам геометрической оптики сейсмические волны не проникают. [23]

Амплитуда отражения от полого цилиндра. [24]

Эти объекты имитируют реальные дефекты типа пор, шлаковых включений различной формы. Они имеют гладкую выпуклую поверхность. Отличие их от ребра разреза, полосы и диска с точки зрения теории дифракции состоит в том, что они не имеют блестящих точек и дифрагированные волны образуются в каждой точке их поверхности. [25]

ГОЭ можно рассматривать как запись оптической интерференционной картины, такой, что в каждой точке регистрирующего материала поверхность интерференционных полос является зеркальной и отражает входной луч в выходной. Такой подход справедлив только для частной пары сопряженных волн, для которых рассчитывается ГОЭ. Подход полезен тем, что позволяет найти поверхностную решетку, которая действительно определяет геометрию формирования изображения голографическими элементами. Эта поверхностная решетка представляет собой геометрическое место точек, в которых пересекаются зеркальные интерференционные плоскости с поверхностью материала, на котором записывается голограмма. Чтобы быть точными, это поверхность регистрирующего материала, из которой выходят преобразованные или дифрагированные волны. [26]

В этом случае проблема более проста, чем в случае некогерентного освещения. Эта сфера сравнения S может, в частности, опираться на контур 1входного зрачка прибора, и для того, чтобы перейти к распределению амплитуд на сфере S с центром в О, достаточно вычислить изменение оптического пути L между этими двумя сферами [ соотношение (3.11) ], т.е. аберрацию прибора. Наконец, изображение представляется преобразованием Фурье распределения амплитуд на S, и мы увидим, что образование изображения по существу есть следствие двух дифракций: одна соответствует переходу от объекта до входного зрачка, другая - от выходного зрачка до изображения. Поскольку каждой из этих дифракций соответствует свое преобразование Фурье, закон фильтрования представляется весьма простым. Если коэффициент пропускания прибора мало меняется, можно утверждать, что все частоты, распространяющиеся в направлении, проходящем через входной зрачок, пропускаются [ иногда с изменением фазы, возникающим в результате действия величины h ( & Д) в соотношении (3.11) ]; частоты же более высокие, направляющие дифрагированные волны мимо зрачка, исключаются; это и есть основная идея теории Аббе о разрешающей силе микроскопа. [27]

Принципиальное рассмотрение многоволнового рассеяния было впервые выполнено Эвальдом в 1937 г. [156] на основе его динамической теории. В этой работе рассматривалось рентгеновское волновое поле, состоящее из п взаимодействующих между собой плоских волн, распространяющихся в кристалле. Согласно точке зрения автора, основные характеристики поля, а именно длины и направления волновых векторов hn и относительные значения амплитуд или напряженностей электрических и магнитных полей, определяются точкой А в обратном пространстве, названной автором точкой связи. При этом условие самосопряженности полного волнового поля приводит к выводу, что точка А должна лежать на дисперсионной поверхности А 0 ( см. гл. Эта поверхность должна иметь 2п листов. Такой подход принципиально позволяет определить преломленные и дифрагированные волны в вакууме использованием соответствующих условий на границах кристалл - вакуум. [28]

Страницы: 1 2