Импульс - протон
Cтраница 2
При радиоактивном 3-распаде покоившегося первоначально нейтрона образуются протон, электрон и антинейтрино. Импульсы протона и электрона равны pi и р2, а угол между ними а. [16]
При / 3-распаде покоящегося первоначально нейтрона образуется протон, электрон и нейтрино. Импульсы протона и электрона р и р2) угол между ними а. [17]
При / 3-распаде покоящегося первоначально нейтрона образуется протон, электрон и нейтрино. Импульсы протона и электрона pi и р, угол между ними а. [18]
Здесь - рп, р п, р п - импульсы нейтрона ( рп - до столкновения, р п - после столкновения с протоном и р п - после столкновения с ядром азота); р - импульс протона отдачи, рА - импульс ядра азота; Мп, М МА - массы нейтрона, протона и ядра азота. Поэтому, измерив импульсы протонов и ядер азота, можно определить массу нейтрона. Чэдвик нашел, что масса нейтрона примерно равна массе протона. [19]
Здесь рп, pj, р - импульсы нейтрона ( рп - до столкновения, р - после столкновения с протоном и р - после столкновения с ядром азота); р - импульс протона отдачи, рА - импульс ядра азота; Мп, М, УИА - массы нейтрона, протона и ядра азота. Поэтому, измерив импульсы протонов и ядер азота, можно определить массу нейтрона. Чэдвик нашел, что масса нейтрона примерно равна массе протона. [20]
Метод протонов отдачи основан на том кинематическом факте, что нейтрон, сталкиваясь с протоном, передает ему энергию и импульс. По энергии и импульсу протона часто удается сделать заключение не только о наличии нейтрона, но и о его энергии. Протоны отдачи регистрируются различными способами: ионизационными камерами, пропорциональными счетчиками, сцинтилляционными счетчиками, фотопластинками, следовыми камерами. Водород либо просто содержится в веществе детектора ( например, водорода много в фотоэмульсии), либо вводится в рабочий объем детектора в виде водородосодержащих газов или покрытий. Метод протонов отдачи применим при всех энергиях, начиная с мегаэлектронвольтной области. Для очень высоких энергий этот метод - практически единственный. Достоинством метода протонов отдачи являются универсальность и возможность измерять энергию нейтронов. [21]
Разница между и энергией связи равна кинетической энергии протона и нейтрона. Так как импульс у-кванта очень мал, то импульсы протона и нейтрона, приблизительно равны и противоположны. Поскольку массы протона и нейтрона приблизительно одинаковы, то они делят избыток энергии ( энергия - кванта / iv минус энергия связи) почти точно поровну. [22]
Треугольник импульсов показывает, как импульс дейтрона до-столкновения складывается из импульсов протона ftkp и нейтрона nkn. [23]
Ускоритель И-100 работает на волне К 2 м при энергии ин-жекции 0 7 Мэв. Расчетный импульсный ток протонов равен 50 - 100 ма, длительность импульса протонов 40 мксек. Ускоритель состоит из трех резонаторов длиной около 30, 28 и 22 м, содержащих соответственно 94, 42 и 27 трубок дрейфа. [24]
К - kn) находится в ядре-мишени. Таким образом, вероятность реакции подхвата пропорциональна рассчитанной на единичный интервал вероятности такого значения импульса протона, который, будучи сложенным с импульсом нейтрона, дает импульс дейтрона. [25]
В заключение рассмотрим еще один опыт, часто применяемый на практике. Допустим, что мы намерены определить импульс нейтрона р путем столкновения его с протоном; импульс протона в исходном состоянии будем считать равным нулю. [26]
 |
Диаграмма Шмидта для ядер с нечетным числом протонов. / - верхняя линия Шмидта. 2 - верхняя линия Дирака. 3 - нижняя линия. [27] |
Так как собственный спин нейтрона и протона равен одной второй, в ядрах с / 1 / 2 неспаренный протон или нейтрон должны обладать также некоторым орбитальным импульсом. В соответствии с этим мы введем обозначения: s - для квантового числа собственного момента импульса протона или нейтрона, / - для квантового числа их орбитального момента импульса и / - для квантового числа суммарного момента импульса ядра. [28]
К и kn отношение ( kft - о К i / P2 становится больше, что приводит к убывающей угловой зависимости для дейтронов в реакции подхвата, наблюдаемой при п - с. Такой же зависимости от угла можно ожидать для протонов, подхваченных с углерода, если пренебречь распределением импульсов протонов в ядрах углерода перед подхватом. [29]
Если же имеются протон и электрон, то нужно указать направление спина протона и его импульс и направление спина электрона и его импульс. Мы на самом деле нг знаем, каким является правильное представление для нашего мира. Мы начинаем с предположения, что если указать спин и импульс электрона и то же самое для протона, то получатся базисные состояния; все это очень хорошо, но как быть с протоныши внутренностями. В самом деле, рассудим следующим образом. В атоме водорода, в котором имеются один протон и один электрон, приходится описывать множество различных базисных состояний, отмечать направления вверх и вниз у спинов протона и электрона и всевозможные импульсы протона и электрона. Затем имеются различные комбинации амплитуд С; все вместе они описывают характер атома водорода в тех или иных состояниях. Но представьте, что мы смотрим на целый атом водорода, как на частицу. Если бы мы не знали, что он состоит из протона п электрона, то могли бы сказать: О, я знаю, какие у него базисные состояния - они соответствуют разным импульсам атома водорода. [30]
Страницы: 1 2 3