Cтраница 3
Электронная температура в областях Н I и Н II определяется балансом между притоком тепла к газу от поля излучения звезд и потерями на излучение в пространство. Приток тепла включает также захват электрона атомом сильно ионизированного межзвездного газа и последующую фотоионизацию атома звездным полем излучения. При этом электрон испускается с большей энергией, чем та, которую он имел до захвата, и его кинетическая энергия расходуется на нагревание газа. Газ охлаждается в результате своего собственного излучения. Этот процесс включает также возбуждение в результате электронного удара и последующее излучение энергии возбуждения. Таким образом, нагревание определяется воздействием звездного излучения, которому подвержены атомы, а охлаждение зависит от того, в какой степени свободные электроны способны вызвать возбуждение имеющихся атомов ( или ионов) с последующим излучением соответствующих возбужденных уровней. Большое различие между кинетическими температурами в областях Н I и НII связано с различием в составе межзвездного газа и в распределении возбужденных уровней излучающих атомов или ионов. [31]
Получим теперь уравнение переноса излучения в непрерывном спектре. Изменение интенсивности на пути ds обусловлено, с одной стороны, ее уменьшением за счет потерь на фотоионизацию атомов и тормозное поглощение и, с другой стороны, возрастанием вследствие излучения при спонтанных и вынужденных фоторекомбинациях и тормозном излучении. [32]
Рассчитано количество заряда А7, переходящего в сферу атома X в результате межатомной релаксации после фотоионизации. Определено также распределение этой добавочной электронной плотности по уровням кластера после фотоионизации атома X. Оказалось, что в результате фотоионизации заметно изменяется доля заряда атома X на различных электронных уровнях, причем эти изменения легко объяснить наглядно как результат роста орбитальных энергий атома X после фотоионизации. [33]
Характеристическое излучение возникает в результате вырывания электрона с одной из близких к ядру оболочек атома. Если эта ионизация осуществляется благодаря соударениям быстрых электронов с атомами, то рентгеновское излучение называется первичным. Рентгеновское излучение называется вторичным или флуоресцентным, если оно возникает в результате фотоионизации атомов ( стр. [34]
К это положение не всегда справедливо. Различают три основных механизма теплового излучения. Связанно-связанные переходы в молекулах ( спектры состоят из большого числа вращательных линий, сгруппированных в системы полос), атомах и ионах дают серии спектральных линий, имеющих мультиплетную структуру и сходящихся к соответствующим нормам фотоионизации. Свободно-связанные переходы сопровождаются явлениями фотоионизации атомов и молекул, фотодиссоциации молекул, фотоотрыва и другими сопутствующими процессами. Свободно-связанные и связанно-свободные переходы приводят к образованию спектров поглощения и излучения. [35]
В настоящее время намечаются пути последовательного теоретического определения сечений фотоионизации. Однако в силу возникающих трудностей имеющиеся методы ( в основном это квантовомеханическое рассмотрение взаимодействия электрона, находящегося в поле ядра атома, с налетающей электромагнитной волной методом Хартри-Фока) содержат такие допущения и приближения ( не только упрощающие вычисления, но и имеющие принципиальный характер), что результаты, полученные с их помощью, не могут претендовать на роль наиболее точных. В работе [225] получены приближенные формулы и составлены таблицы, позволяющие вычислять сечения фотоионизации атомов и ионов различных элементов, находящихся в различных состояниях. Эти формулы универсальны и широко используются. Дальнейшие работы ведутся в направлении их развития и улучшения. [36]
Тепловое излучение сопровождает процесс взрыва КВВ от момента возбуждения детонации до полного вырождения воздушной УВ и остывания ПД за счет механизмов обычной ( диффузионной) и лучистой теплопроводности. Для излучающего многокомпонентного газа при температуре до 12 - 103 К это положение не всегда справедливо. Различают три основных механизма теплового излучения. Связанно-связанные переходы в молекулах ( спектры состоят из большого числа вращательных линий, сгруппированных в системы полос), атомах и ионах дают серии спектральных линий, имеющих мул ьтип летную структуру и сходящихся к соответствующим нормам фотоионизации. Свободно-связанные переходы сопровождаются явлениями фотоионизации атомов и молекул, фотодиссоциации молекул, фотоотрыва и другими сопутствующими процессами. Свободно-связанные и связанно-свободные переходы приводят к образованию спектров поглощения и излучения. [37]