Объемная фотоионизация

Cтраница 2

Как положительные, так и отрицательные стримеры распространяются путем возникновения новых электронных лавин, вызванных электронами, освобожденными при объемной фотоионизации газа. Эти лавины вливаются в хвост первоначальной лавины положительного стримера или же возникают впереди головки отрицательного стримера. [16]

Причем плазма вспомогательных разрядов может выступать как собственно источник свободных зарядов или как источник УФ-излучения, осуществляющий приэлектродную или объемную фотоионизацию рабочей среды лазера, или как плазменный катод ( электрод), выполняя в этом случае первую и вторую функции. [17]

Этот опыт показывает, что в случае плоских параллельных электродов при атмосферном давлении для описания предпробойного состояния не требуется никаких процессов, кроме электронных столкновений в электрическом поле ( коэффициент а) и вторичной эмиссии с катода ( коэффициент у) и что нет поэтому необходимости в рассмотрении искажения поля пространственными зарядами, объемной фотоионизации в газе и других процессов на электродах. Остается выяснить, верно ли это также и в случае неустановившегося состояния, когда к промежутку внезапно прикладывается большое избыточное напряжение или когда к промежутку приложено переменное поле. [18]

К процессам объемной фотоионизации газа - следует отнести также и ионизацию рентгеновскими лучами, так как эта ионизация происходит за счет поглощения частицами газа квантов рентгеновского излучения. [19]

Наименьшим ионизационным потенциалом - 3 88 в, что соответствует согласно ( 32 2) граничной длине волны при объемной фотоионизащш газа Хгр 3184 А, обладает атом цезия. Таким образом, под действием видимого света непосредственная объемная фотоионизация не может происходить для каких бы то ни было газов или паров. [20]

Искровой разряд, представляет собой нестационарную форму пробоя газа в виде прерывистых извилистых ярко светящихся каналов. В искровом разряде основным механизмом размножения заряженных частиц является объемная фотоионизация газа излучением разряда. Она приводит к быстрому развитию особых образований заряженных частиц, называемых стримерами, в которых степень ионизации намного превосходит ионизацию в обычных лавинах. Процесс образования и распространения стримеров носит взрывной характер и сопровождается возникновением ударной воздушной волны и ярко светящегося канала с температурой до десятка тысяч градусов. [21]

Следы, оставленные в камере Ретера лавинами электронов в воздухе. Анодом служит верхний электрод. расстояние между электродами 2 6 см давление 270 мм рт. ст. [22]

Экспериментальные исследования ранних стадий развития искрового разряда при помощи ячейки Керра, а также при помощи камеры Вильсона показали, чтонесамосто - ятельный разряд, предшествующий искровому, имеет такое же прерывистое строение, как и последний. Экспериментальная аппаратура исследований с помощью камеры Вильсона описана нами в главе об объемной фотоионизации ( см.рис. 39, стр. В опытах, о которых идет речь сейчас, камера никаких боковых отверстий не имела. Ультрафиолетовое излучение от вспомогательного искрового промежутка падало на катод через закрытое кварцем отверстие в аноде. Прямоугольный импульс напряжения накладывался на анод на промежуток времени, меньший, чем требовалось для полного завершения пробоя. [23]

Схематическое устройство камеры Вильсона. [24]

Но при этом необходимо помнить, что коэффициент у при разных давлениях имеет не только различные численные значения, но и различный физический смысл. При пониженных давлениях он отражает вторичную ионизацию на поверхности катода, а при высоких давлениях - вторичную объемную фотоионизацию. [25]

Из этих рассуждений следует, что при низких давлениях газа наибольшее значение имеют процессы на катоде, которые начинаются при меньших напряжениях между электродами, чем ионизация в объеме. При больших давлениях фотоионизация на катоде маловероятна, а ионизация положительными ионами требует слишком большого времени, поэтому основную роль начинает играть объемная фотоионизация. [26]

При положительной короне катодом является электрод с небольшим радиусом кривизны. В этом случае электроны, образующие лавины, рождаются не за счет вторичной эмиссии, так как поле у катода очень мало, а вследствие объемной фотоионизации газа вблизи анода фотонами, генерируемыми в коронирующем слое. Положительные ионы, двигаясь через темную область к катоду, образуют пространственный заряд, которой снова ограничивает величину разрядного тока. [27]

Сделаем противоположное допущение: рекомбинация ионов во внешней области разряда совершается настолько интенсивно, что лишь очень незначительная доля отрицательных ионов достигает границы положительного коронирующего слоя. Положительная корона поддерживается за счет объемной фотоионизации газа. Ток положительных ионов, покидающих границу положительного коронирующего слоя, почти одинаков с током отрицательных ионов, покидающих границу отрицательного коронирующего слоя. Число положительных ионов, достигающих границы отрицательного коронирующего слоя, также ничтожно мало. Попадая в отрицательный коронирующий слой, эти положительные ионы очень мало нарушают его режим. [28]

Поскольку время жизни его на примеси велико, можно ожидать столкновения с другим экситоном. Энергии двух экситонов может оказаться достаточно для фотоионизации молекулы. Если примесь обладает сравнительно большим сродством к электрону ( например, в случае кислорода), более вероятно, что захваченными окажутся электроны, в то время как дырки будут свободно мигрировать. Этот механизм может объяснить кажущееся противоречие между результатами Силвера и Мура, которые показали объемную фотоионизацию, и Кеплера, который нашел фотоионизацию только на поверхности. [29]

Схема TEA СО2 - лазеров с двойным разрядом. [30]

Страницы: 1 2 3