Cтраница 2
Очевидно, что монохроматические волны, бесконечные во времени, непригодны для передачи по радио каких-либо сигналов. Радиосвязь можно осуществлять лишь с помощью модулированных радиоволн, параметры которых ( амплитуда, частота, начальная фаза) изменяются в соответствии с передаваемыми сигналами. В зависимости от того, какой параметр волны изменяется, различают три типа модуляции: амплитудную, частотную и фазовую. [16]
Этому условию удовлетворяют монохроматические волны одинаковой частоты. Однако в силу попе-речности электромагнитных волн условие их когерентности еще недостаточно для получения интерференционной картины. Необходимо, кроме того, чтобы колебания векторов Е электромагнитных полей интерферирующих волн совершались вдоль одного и того же или близких направлений. [17]
Это решение описывает две монохроматические волны - прямую и обратную. [18]
Если источник света испускает монохроматические волны, то в проходящем свете темные кольца получаются в тех местах, где в отраженных лучах наблюдались светлые кольца, и наоборот. В связи с этим в точке касания линзы плоскопараллельной пластинки возникает светлое кольцо. [19]
Весьма важным случаем волн являются монохроматические волны, в которых все величины являются простыми периодическими ( гармоническими) функциями времени. [20]
Однако в природе редко осуществляются строго монохроматические волны, а реальные приборы тем более не могут вырезать очень узкую полосу по частоте. Поэтому приходится рассматривать более общий случаи и для него вводить специальное описание состояния поляризации. [21]
Простейшим примером когерентных волн являются монохроматические волны одинаковой частоты с постоянной разностью фаз. Для истинно монохроматических волн требование постоянной разности фаз будет лишним, так как они являются бесконечно протяженными в пространстве и во времени и две такие волны одинаковой частоты всегда имеют постоянную разность фаз. Но реальные волновые процессы, даже близкие к монохроматическим, всегда имеют конечную протяженность. Для того чтобы такие квазимонохроматические волны, представляющие собой последовательности отрезков синусоидальных волн, были когерентными, требование постоянной разности фаз является обязательным. Строго говоря, понятие когерентности волн является более сложным, чем описано выше. [22]
Простейшим примером когерентных волн являются монохроматические волны одинаковой частоты с постоянной разностью фаз. Для истинно монохроматических волн требование постоянной разности фаз будет лишним, так как они являются бесконечно протяженными в пространстве и во времени и две такие волны одинаковой частоты всегда имеют постоянную разность фаз. Но реальные волновые процессы, даже близкие к монохроматическим, всегда имеют конечную протяженность. Для того чтобы такие квазимонохроматические волны, представляющие собой последовательности отдельных синусоидальных цугов, были когерентными, требование постоянной разности фаз является обязательным. Строго говоря, понятие когерентности волн является более сложным, чем описано выше. [23]
Поэтому если в среде распространяются две монохроматические волны с несколько различными частотами V, и vz, то скорости их распространена. [24]
Подчеркнем, что мы рассматриваем лишь монохроматические волны. Это волны, амплитуда которых и в каждой точке пространства неизменна. Часто, обсуждая те или иные задачи дифракции, говорят о распространении волны, о дифракции ее на апертуре и проч. Такая терминология в случае параксиальных, квазимонохроматических пучков ( амплитуда медленно меняется по сравнению с членом ехр ( - zcjt)), оказывается вполне оправданной. Здесь же лишь отметим законность терминологии, по которой мы будем в дальнейшем, используя интеграл (2.4), говорить о распространении соответствующих параксиальных пучков. Таким образом, формула (2.4) описывает изменение пространственного распределения комплексной амплитуды поля и при распространении волны от экрана до плоскости наблюдения. [25]
Следовательно, в реальных диспергирующих средах только монохроматические волны распространяются без деформации. По этой причине сложный импульс следует разложить на монохроматические волны с соответственно подобранными периодами, амплитудами и начальными фазами. [26]
Если среда не обладает дисперсией, т.е. все монохроматические волны распространяются с одной и той же фазовой скоростью, то совокупность колебаний в любой точке среды, складываясь, дает импульс первоначальной формы. В такой среде любой импульс распространяется без изменения формы, как целое, так что фазовая скорость является в то же время и скоростью импульса. Если же среда обладает дисперсией, то отдельные синусоидальные колебания приходят в какую-либо точку х к данному моменту t с различным изменением в фазах и, складываясь, дают импульс измененной формы. Импульс, распространяясь в диспергирующей среде, деформируется, и понятие о скорости его распространения становится гораздо более сложным. [27]
Пол, создаваемое движущимися зарядами, можно разложить на монохроматические волны. [28]
Пусть в среде с квадратичной нелинейностью (11.3) распространяются две монохроматические волны с частотами ио и ио Ei ( t) Eicosuiit и E ( i) EZ cosujzt. Повторяя выкладки проведенные в гл. [29]
Поле, создаваемое движущимися зарядами, можно разложить на монохроматические волны. [30]