Падающие волны

Cтраница 2

Первые слагаемые в приведенных формулах представляют собой падающие волны, распространяющиеся от начала к концу линии, а вторые - отраженные волны, распространяющиеся от конца к началу линии. [16]

Это значит, что в ней будут распространяться только падающие волны. [17]

Выражения (14.29) показывают, что i линии существуют только падающие волны. [18]

Решение в этом случае можно построить, если взять две падающие волны, которые не являются независимыми, а связаны друг с другом. [19]

Этот результат представляет собой точно такую же световую волну, как отдельные падающие волны, с неизменной частотой и скоростью распространения. Однако ее амплитуда не равна простой сумме амплитуд отдельных приходящих волн. Между ними имеется интерференция, степень которой зависит от а. Однако если а ( и 1 / 2) 2я, то две волны полностью не совпадают и результирующая амплитуда равна нулю. Разность фаз между этими двумя крайними случаями дает результат с промежуточными значениями амплитуд. [20]

СотРмп; io - Koifin, где мп и ia - падающие волны напряжений и токов. [21]

Следует отметить, что в обмотки машин могут проникать далеко не все падающие волны. При весьма коротких фронтах ( PsgO, 1 мксек) волна воздействует лишь на участки обмотки, которые непосредственно примыкают ко входным зажимам. Это объясняется тем, что при очень быстрых изменениях напряжения на фронте падающей волны входная емкость обмотки шунтирует ее более отдаленные участки. [22]

Следует отметить, что квантовая теория двухфотонного поглощения применима независимо от того, являются падающие волны когерентными или нет, тогда как явления смешения мо - iyr иметь место только в случае когерентных пучков Очевидно, что обобщение квантового рассмотрения на более высокие порядки ведет к многоквантовым процессам поглощения; Асеев, Кац и Никольский [32] наблюдали фотопроводимость галогени-дов щелочных металлов, вызванную поглощением вплоть до шести фотонов при облучении кристалла светом лазера на рубине или неодимовом стекле. [23]

Короткозамкнутые отрезки. а симметричной линии, б коаксиальной линии. [24]

Если короткозамкнутая линия питается от генератора переменного напряжения, то к концу линии движутся падающие волны и отражаются от него. Сложение падающих и отраженных волн образует стоячие волны, характерные признаки которых сходны со свойствами волн в разомкнутой линии. Ток в короткозамыкателе) максимален, так как здесь энергия исчезающего электрического поля переходит в энергию магнитного поля; следовательно, волна тока отражается без изменения фазы. [25]

В дальнейшем будем предполагать, что граница нелинейной среды расположена в плоскости г0, а падающие волны являются плоскими волнами. [26]

Из этих отношений следует, что в данном случае преломленные и отраженные волны имеют ту же форму, что и падающие волны. [27]

Из этих стношений следует, что в данном случае преломленные и отраженное волны имеют ту же форму, что и падающие волны. [28]

Из этих отношений следует, что в данном случае преломленные и отраженные волны имеют ту же форму, что и падающие волны. [29]

Используя волновой график, можно установить, что уравнения (6.20) и (6.21) для случая открытой несогласованной линии следует модифицировать, поскольку падающие волны на конус линии удваиваются. Это приводит к укорочению фронта на приемном конце ненагруженной линии по сравнению с фронтом в начале линии. При этом прямой и обратный выбросы не превышают соответственно 35 и 12 % логического перепада. [30]

Страницы: 1 2 3 4