Cтраница 2
При движении вглубь материала амплитуда импульса сжатия уменьшается вдвое по сравнению со своим максимальным значением. Если же act 1, то амплитуда давления, как это видно из (7.11), практически не зависит от т и равна своему максимальному значению Г / о / ( 2с) при А ст. Это означает, что увеличение времени воздействия излучения на вещество существенно влияет на амплитуду волн сжатия ( ртах - т) до тех пор, пока т не достигнет критического значения 1 / ас. Дальнейшее увеличение длительности импульса практически не приводит к заметному увеличению амплитуды волн. Аналогичный вывод следует и для растягивающих напряжений. [16]
При движении вглубь материала амплитуда импульса сжатия уменьшается вдвое по сравнению со своим максимальным значением. Дальнейшее увеличение длительности импульса практически не приводит к заметному увеличению амплитуды волн. Аналогичный вывод следует и для растягивающих напряжений. [17]
Действительно, при однократном пробеге возникшего импульса сжатия последний, отразившись от жесткой стенки, возвращается к скачку без изменения фазы. Такой импульс не может усиливать колебания с периодом т, так как он приходит в противофазе с колебаниями самого скачка. На мягкой границе возмущение изменяет фазу на 180 и после отражения вновь движется к резонатору, но уже в виде импульса разрежения. После отражения от жесткой стенки импульс приходит к скачку с той же фазой, что и колебания самого скачка, поэтому усиливаются колебания скачка, совершающиеся с частотой г / 2 - Для таких частот коэффициент усиления может быть больше единицы, и возникновение автоколебательного процесса оказывается возможным. [18]
Внутриконтинентально-орогенный класс бассейнов обязан своим возникновением импульсам сжатия, исходящим из зон конвергенции литосферных плит. Эти бассейны располагаются в пределах поясов, примыкающих к коллизионным межконтинентальным ( Центрально-Азиатский пояс) или субдукционным окра-инно-континентальным ( Скалистые горы Северной Америки) орогенам. Этот класс включает около 30 бассейнов, сосредоточенных в основном в Азии и Скалистых горах Северной Америки. В Средней Азии расположены Ферганский и Афгано-Таджикский нефтегазоносные бассейны. В их строении участвует мощная толща мезозойских и кайнозойских пород, в которых содержатся скопления нефти и газа. [19]
При нагревании горючей среды одиночным, впоследствии затухающим импульсом сжатия может возникнуть локальный очаг горения, а вслед за ним - распространение дефлаграции, механизм которой описывался выше, по всему объему горючей среды. [20]
Через 1 85 мкс после выхода фронта импульса сжатия на тыльную поверхность образца плавленного кварца на профиле W ( t) фиксируется короткий отрицательный выброс скорости, вызванный выходом переотраженной волны. [21]
С отходом от линии РРГ угол падения прямого импульса сжатия увеличивается. [22]
Растягивающие напряжения генерируются не только в случае отражения импульса сжатия от свободной поверхности тела, но также при отражении от границы со средой с низким динамическим импедансом. [23]
При детонационном горении от слоя к слою передается лишь импульс сжатия, теплопроводность в этом процессе не играет роли. Детонационная волна распространяется со скоростью порядка нескольких километров в секунду. Давление в детонационной волне в несколько раз превосходит максимальное давление адиабатического сгорания в замкнутом сосуде, и потому детонация может вызвать большие разрушения. Так как скорость детонации больше скорости звука и никакое возмущение в газе не может опередить детонационную волну, разрушающее действие последней не зависит от того, возникает ли детонация в открытом или закрытом сосуде. [24]
Здесь бросается в глаза разрыв фронтов второго и третьего импульсов сжатия. Это связано, возможно, с тем, что первый импульс сжатия проходил не под прямым углом к поверхности пластины. [25]
С увеличением скорости удара возрастают растягивающие напряжения после отражения импульса сжатия от поверхности образца. Когда они достигают разрушающей величины, внутри образца инициируются зарождение и рост трещин, что приводит к релаксации растягивающих напряжений. В результате в растянутом материале формируется волна сжатия, которая проявляется на профиле скорости поверхности образца в виде так называемого откольного импульса. После этого происходят многократные отражения волн в откалывающейся пластине между поверхностью образца и поверхностью разрушения, что вызывает осцилляции скорости поверхности. Период осцилляции скорости определяется толщиной откольного слоя, а первый спад скорости от ее максимальной величины к значению перед фронтом откольного импульса определяется величиной растягивающих напряжений в образце в момент начала его разрушения. Дальнейшее увеличение ударной нагрузки не приводит к возрастанию этой разницы скоростей. [26]
Из него следует, что во время действия излучения формируется импульс сжатия, распространяющийся вглубь материала. [27]
Из него следует, что во время действия излучения формируется импульс сжатия, распространяющийся вглубь материала. [28]
На рис. 5.3 приведена диаграмма процесса волновых взаимодействий при отражении одномерного импульса сжатия прямоугольного профиля от свободной поверхности упругопластического тела. На начальном этапе процесс одноосного сжатия является чисто упругим пока напряжение в волне не достигнет величины динамического предела упру гости. [29]
На рис. 5.3 приведена диаграмма процесса волновых взаимодействий при отражении одномерного импульса сжатия прямоугольного профиля от свободной поверхности упругопластического тела. На начальном этапе процесс одноосного сжатия является чисто упругим пока напряжение в волне не достигнет величины динамического предела упругости. В области пластического деформирования при напряжении выше предела упругости наклон равен рсь. [30]