Cтраница 1
Фотон частоты v толкнувшись с неподвижным электроном, начинает двигаться под углом fi к первоначальному направлению. [1]
Фотон частоты v столкнувшись с неподвижным электроном, начинает двигаться под углом / 9 к первоначальному направлению. [2]
Поскольку фотон частоты v в соответствии с ( 1 - 8) обладает энергией h y и движется со скоростью света в вакууме с, то от величины функции распределения фотонов нетрудно перейти к спектральной интенсивности излучения. [3]
Поскольку вынужденное испускание фотона частоты v па другом языке означает вынужденное рассеяние света частоты со, то все сказанное выше относительно вынужденного испускания очевидным образом относится к вынужденному рассеянию света. [4]
Обозначим через J поток фотонов должной частоты, а через Sn и S, - эффективные сечения захвата фотона с выбросом электрона в зону проводимости и дырки в валентную зону соответственно. [5]
Обозначим через Р ( V) число фотонов частоты ( V), испускаемых этим телом в единицу времени с единицы поверхности. [6]
Поскольку цвет видимого света определяется его частотой v, фотоны частоты v имеют цвет, соответствующий этой частоте. Так, зеленый свет может вести себя как набор зеленых фотонов. [7]
Однако если в среде присутствует достаточно большое число JVv фотонов частоты v, то процесс испускания Д / 1 фотона носит вынужденный характер. [8]
Отметим, что предположение о вынужденном характере процесса испускания фотона частоты v означает, что испускаемый фотон имеет не только ту же частоту, что и A v фотонов в среде, но н то же направление распространения и ту же поляризацию. В этом состоит первое качественное отличие процесса ВНР от процесса СКР. [9]
Система переходит из состояния а в состояние Ъ, когда поглощает фотон частоты со и система переходит из состояния Ь в состояние а, когда испускает фотон частоты со. [10]
В одном элементарном акте взаимодействия света с веществом могут поглощ аться два фотона неодинаковой частоты. Это происходит в случае, когда световое поле создается двумя независимыми монохроматическими источниками. Если сумма частот этих источников удовлетворяет условию: о. Ez - E - IH, наблюдается заметное поглощение излучения обеих частот. Для этого не обязательно, чтобы оба излучения были большой мощности. Достаточно, чтобы была велика их суммарная интенсивность. [11]
Оно является аналогом вынужденного излучения в системе, где роль возбужденного состояния играет фотон частоты соз в нелинейной среде. При учете в квантовом описании пулевых колебаний электромагнитного поля на частотах ом и е2 1 2 ( 2) не равны нулю, даже если падающее на среду излучение на частотах coi и 052 отсутствует. [12]
Значение ординаты S ( w, w2i) - относит, вероятность испускания фотона частоты со. [13]
Действительно, величина iq ( v) равна произведению относительной вероятности того, что при поглощении фотона частоты v образуется экситон, на вероятность того, что этот экситон при своем исчезновении даст какой-либо фотон люминесценции. [14]
Сравнив (85.12) с выражением (59.17), мы увидим, что с / Ди) совпадает с тензором когерентного рассеяния фотона частоты uj на атоме. Согласно (59.23) a ( uS) при ио 0 совпадет с поляризуемостью атома. [15]