Поглощенный фотон

Cтраница 2

При фотолюминесценции энергия поглощенного фотона / zv0 может частично растрачиваться на различные внутримолекулярные процессы и отдаваться соседним молекулам. [16]

Таким образом, энергия поглощенного фотона ( если она не рассеивается в виде тепла или люминисценции) становится соизмеримой с прочностями С - С-связей. [17]

Следовательно, пороговое числа поглощенных фотонов К может существенно в полях. [18]

Для равновесной системы число поглощенных фотонов должно быть равно числу испущенных фотонов, как в результате спонтанных, так и вынужденных переходов. [19]

Таким образом, если каждый поглощенный фотон способен вовлечь молекулу в определенный фотохимический процесс, то квантовый выход этого процесса будет равен единице. Если есть другие процессы, конкурирующие с рассматриваемым, то квантовый выход должен быть меньше единицы. [20]

Диаграмма энергетических уровней возбужденной лазерным излучением флуоресценции, используемой для измерения спектров поглошения. [21]

Это означает, что каждый поглощенный фотон лазерного излучения генерирует один фотон флуоресценции. [22]

Однако при облучении не все поглощенные фотоны падающего излучения освобождают электроны. Поэтому вводят понятие квантовой эффективности, или квантового выхода вещества. [23]

Такой распад со свободным высвечиванием поглощенного фотона называется спонтанным. В многоступенчатых схемах фотоионизации ( см. рис. 8.2.1) как один из вариантов судьбы возбужденного атома может реализовываться распад на нижние уровни ( волнистая стрелка), связанные лазерным излучением. В этом случае теряется только испущенный в произвольном направлении фотон, а испаренный атом, если он еще находится в рабочем объеме установки, может быть вторично возбужден и затем фотоионизован. [24]

Диаграмма уровней энергии системы фенантрен - нафталин. [25]

При триплет-триплетной аннигиляции энергия двух независимо поглощенных фотонов сосредоточивается в одной и той же молекуле. Эта особенность позволяет получать свет флуоресценции, сдвинутый в коротковолновую область по сравнению со светом, поглощаемым системой. Действительно, это возможно, если уровень S, донора лежит ниже, чем у акцептора, а уровень 7 донора - выше, чем у акцептора ( рис. 44), и достаточно эффективно протекают как триплет-триплетный перенос энергии, так и триплет-триплетная аннигиляция. [26]

По закону эквивалентности Эйнштейна-Штарка, каждый поглощенный фотон вызывает фотохимическое возбуждение одной молекулы. [27]

В диодах pin - типа каждый поглощенный фотон в идеале приводит к образованию одной электронно-дырочной пары, которая в свою очередь приводит к возбуждению тока в виде смещения одного электрона во внешнем контуре. В этом смысле данный тип фотодиода похож на СИД. В основе и того, и другого лежит соотношение один к одному между фотонами, носителями заряда и током. Продолжая это сравнение, можно сказать, что лавинный фотодиод похож на лазер, в котором соотношение один к одному не выполняется. В лазере небольшое первоначальное количество носителей приводит к появлению большого числа фотонов. В лавинном фотодиоде ( APD) несколько падающих фотонов приводят к появлению большого числа носителей и к существенному току во внешнем контуре. [28]

Прямая пропорциональность между фотопроводимостью и числом поглощенных фотонов была доказана для изолирующих кристаллов окрашенной каменной соли А. Ф. Иоффе, А. Н. Арсеньевен и Джулай. Такая же зависимость наблюдается в ряде полупроводников, когда свет освобождает электроны примесных атомов. [29]

Прямая пропорциональность между фотопроводимостью и числом поглощенных фотонов была доказана для изолирующих кристаллов окрашенной каменной соли А. Ф. Иоффе, А. Н. Арсеньевен н Дыоулай. Такая же зависимость наблюдается в ряде полупроводников, когда свет освобождает электроны примесных атомов. [30]

Страницы: 1 2 3 4