Испускаемый фотон

Cтраница 2

Первый член (2.58) связан с процессом релаксации f в результате столкновений с спонтанно испускаемыми фотонами; этот процесс проходит независимо от величины плотности энергии фотонов. Второй член описывает нагрев электронов окружающим полем излучения / и. Под действием этих двух процессов плазма может релаксировать к стационарному во времени состоянию. [16]

Зависимость между изомерным сдвигом А и электроотрицательностью i аксиальных лигандов Х - для комплексов между фта-лоцианнном олова ( II и X типа 1. 2 [ 791. [17]

Если атом-излучатель и атом-поглотитель движутся навстречу друг другу во время измерения, то энергия испускаемого фотона возрастет по сравнению с энергией излучения, что и вызывает поглощение энергии фотона атомом-поглотителем с последующим испусканием вторичного фотона. Движение атомов навстречу друг другу называется изомерным сдвигом, оно измеряется в мм / с и служит мерой неэквивалентности электронного окружения этих двух атомов. Значение изомерного сдвига зависит от двух факторов - заселенности s - орбиталей ( ядро возмущается в основном s - электронами) и заряда ядра. [18]

Обозначим через О1 - угол между осью г и направлением п k / k испускаемого фотона. Тогда направление s можно выбрать либо в плоскости оси 2 и вектора п, либо перпендикулярно этой плоскости. В первом случае sz sin 0, поскольку векторы s и п перпендикулярны друг другу. [19]

Отметим, что предположение о вынужденном характере процесса испускания фотона частоты v означает, что испускаемый фотон имеет не только ту же частоту, что и A v фотонов в среде, но н то же направление распространения и ту же поляризацию. В этом состоит первое качественное отличие процесса ВНР от процесса СКР. [20]

В редких случаях, когда фотон поглощается уже возбужденной молекулой, возможен процесс, при котором испускаемый фотон уносит с собой дополнительно часть энергии молекулы. [21]

В редких случаях, когда фотон поглощается уже возбужденной молекулой, возможен процесс, при котором испускаемый фотон уносит с собой дополнительно часть энергии молекулы. Однако эти случаи редки; при большом числе возбуждений в среднем всегда имеет место испускание света с большей длиной волны по сравнению со светом поглощаемым. Поэтому максимум кривой спектра люминесценции [ всегда сдвинут в сторону длинных волн по сравнению с максимумом кривой спектра поглощения. [22]

Согласно изложенному в § 5.6, максимум равновесного излучения при средней энергии 1 эв соответствует энергии испускаемого фотона Йю ж 3 эв. [23]

Выражение (6.24) описывает сечение генерации упругого поляризационного излучения - случай, когда все изменение кинетической энергии сталкивающихся частиц уносится испускаемым фотоном. Однако имеется и другой канал - генерация неупругого поляризационного излучения, в котором одновременно с излучением происходит ионизация и возбуждение одной или обоих сталкивающихся частиц. При больших и основным является упругое поляризационное излучение. Вычисляемый с помощью (6.24) спектр излучения по порядку величины есть полный спектр, который может быть непосредственно измерен в эксперименте. [24]

Квантовые переходы в лазерном веществе. [25]

Такие переходы связаны с действием вынужденных фотонов, при этом все активные атомы излучают почти одновременно, взаимосвязанно и так, что испускаемые фотоны неотличимы от тех, которые их вызывали. Это когерентное излучение называется вынужденным. [26]

Очевидно, что в случае спонтанной релаксации возбужденных атомов можно пренебречь процессом возвращения фотонов в пучок, так как пространственное распределение спонтанно испускаемых фотонов изотропно, а телесный угол, в котором распространяется пучок, составляет малую долю полного телесного угла. [27]

Как видно, характерная ширина спектральной линии в данном случае Дю - о0 У - Т / Мс2 мала по сравнению с частотой испускаемого фотона, ибо тепловая скорость атомов много меньше скорости света. Рассмотренный механизм уширения спектральной линии называется доплеровским уширением. [28]

При заданных ( наряду с р ( () матрицах p ( v и р формула ( 48 5) определяет вероятность перехода, при котором испускаемый фотон и ядро оказываются в определенных поляризационных состояниях. Эти состояния являются по существу характеристикой не процесса излучения как такового, а тех детекторов, которые регистрируют фотон и ядро отдачи, выделяя их определенные поляризации. [29]

Переход атома из одного стационарного состояния в другое может происходить скачком в результате поглощения или испускания электромагнитного излучения, причем для такого элементарного процесса выполняется закон сохранения энергии: ет - епйш - энергия поглощаемого или испускаемого фотона равна разности энергий соответствующих стационарных состояний атома. Эти квантовые представления о строении атома и характере его взаимодействия с излучением, обобщающие гипотезу Планка о гармоническом осцилляторе, были введены Бором в 1913 г. и полностью подтверждаются современной квантовой теорией. [30]

Страницы: 1 2 3 4