Вторичный фотон

Cтраница 2

Схема спектрометрии рассеяния света и фотолюминесценции. 1 - лазер, 2 - образец, 3 - собирающая линза, 4 - спектральный прибор с фотоприемником, 5 - зеркально отраженный пучок. [16]

В отличие от отражения и рассеяния света, описанного выше, ФЛ характеризуется значительным запаздыванием испускания вторичного фотона по отношению к поглощению первичного. [17]

В [5] содержится описание программы MMCR, основанной на методе Монте-Карло и созданной для расчета в цилиндрической геометрии спектров и доз скайшайн нитронов и вторичных фотонов. [18]

Конечно, теоретически возможен, и другой крайний случай - молекула сразу же возвращается в исходное состояние, а внесенная фотоном энергия полностью излучается в виде нового, вторичного фотона. [19]

Для вычисления мощности дозы скайшайн с учетом конструкции здания установки используют серию программ SKYSHINE, последняя версия которой SKYSHINE-II [3, 4] позволяет проводить расчеты поглощенной мощности дозы от источников нейтронов, первичных и вторичных фотонов. [20]

Каждый фотон, случайно родившийся при спонтанных переходах, в принципе может инициировать ( порождать) в активной среде множество вынужденных переходов 2 - /, в результате чего появляется лавина вторичных фотонов, являющихся копиями первичных. Таким образом и зарождается лазерная генерация. Однако спонтанные переходы носят случайный характер, и спонтанно рождающиеся фотоны испускаются в разных направлениях. Тем самым в самых разных направлениях распространяются и лавины вторичных фотонов. Следовательно, излучение, состоящее из подобных лавин, не может обладать высокими когерентными свойствами. [21]

Каждый фотон, случайно родившийся при спонтанных переходах, в принципе может инициировать ( порождать) в активной среде множество вынужденных переходов 2 - - /, в результате чего появляется целая лавина вторичных фотонов, являющихся копиями первичных. Таким образом и зарождается лазерная генерация. Однако спонтанные переходы носят случайный характер, и спонтанно рождающиеся фотоны испускаются в разных направлениях. Тем самым в самых разных направлениях распространяются и лавины вторичных фотонов. Следовательно, излучение, состоящее из подобных лавин, не может обладать высокими когерентными свойствами. [22]

Зависимость между изомерным сдвигом А и электроотрицательностью i аксиальных лигандов Х - для комплексов между фта-лоцианнном олова ( II и X типа 1. 2 [ 791. [23]

Если атом-излучатель и атом-поглотитель движутся навстречу друг другу во время измерения, то энергия испускаемого фотона возрастет по сравнению с энергией излучения, что и вызывает поглощение энергии фотона атомом-поглотителем с последующим испусканием вторичного фотона. Движение атомов навстречу друг другу называется изомерным сдвигом, оно измеряется в мм / с и служит мерой неэквивалентности электронного окружения этих двух атомов. Значение изомерного сдвига зависит от двух факторов - заселенности s - орбиталей ( ядро возмущается в основном s - электронами) и заряда ядра. [24]

Каждый фотон, случайно родившийся при спонтанных переходах, в принципе может инициировать ( порождать) в активной среде множество вынужденных переходов 2 - - 1, в результате чего появляется целая лавина вторичных фотонов, являющихся копиями первичных. Таким образом и зарождается лазерная генерация. Однако спонтанные переходы носят случайный характер, и спонтанно рождающиеся фотоны испускаются в разных направлениях. Тем самым в самых разных направлениях распространяются и лавины вторичных фотонов. Следовательно, излучение, состоящее из подобных лавин, не может обладать высокими когерентными свойствами. [25]

В [13] на основании систематических расчетов эквивалентной дозы нейтронов и вторичных фотонов для коллимированных источников можно сделать вывод, что вблизи источника основной вклад в суммарную мощность дозы вносят нейтроны, однако с удалением от источника вклад в мощность дозы от вторичных фотонов постепенно возрастает. [26]

В лазере фотон света, сталкиваясь с возбужденным атомом среды, стимулирует испускание другого фотона той же частоты. Вторичные фотоны в свою очередь вызывают испускание фотонов другими возбужденными атомами - в результате процесс излучения света идет лавинообразно. В такой среде фотон может столкнуться с невозбужденным атомом, который, поглотив этот фотон, переходит в возбужденное состояние. Другой фотон, столкнувшись с этим возбужденным атомом, теперь может стимулировать эмиссию, и два фотона будут двигаться вместе, парой. В несколько более плотной среде и при чуть более интенсивной накачке эта пара фотонов может столкнуться с еще одним возбужденным атомом, результатом чего будет фотонный триплет. В целом, активную среду лазера покидает примерно столько же фотонов, сколько вошло в нее, однако выходящие фотоны образуют когерентные пары и тройки. [27]

При этом Эйнштейн показал, что излучение, испущенное в результате вынужденных переходов Ey - - Ei, должно иметь точно такие же характеристики, что и первичное излучение, инициировавшее переходы: оно имеет такую же частоту, такую же фазу, такое же направление распространения, такую же поляризацию. На фотонном языке это означает, что вторичный фотон ( фотон, родившийся при вынужденном переходе Е - Е имеет такие же характеристики, что и первичный фотон; иными словами, является точной копией первичного фотона. Как говорят, оба фотона - вторичный и первичный - находятся в одном и том же квантовом состоянии. [28]

Каждый из этих фотонов имеет энергию т0с2 0 51 Мэв плюс доля кинетической энергии полета исходных р-частиц. Если последняя не очень велика, то вторичные фотоны не могут рождать пары, для чего нужна минимальная энергия в 1 02 Мэв. Поглощение - [ - лучей путем образования пар происходит легче на тяжелых ядрах. Оно пропорционально квадрату порядкового номера. [29]

Фотон движется в среде, в которой он с вероятностью Р в единичное время порождает вторичный фотон с помощью стимулированного излучения. Допустим, вы хотите узнать распределение вероятности ps числа s вторичных фотонов. [30]

Страницы: 1 2 3 4