Фотонейтрон

Cтраница 2

При малых количествах анализируемого вещества ошибка за счет поглощений фотонейтронов наполнителем резко уменьшается, однако одновременно падает чувствительность метода. При больших количествах анализируемого вещества чувствительность метода повышается, но одновременно возрастает ошибка за счет понижения энергии у-излучения источника в веществе анализируемой пробы. [16]

Основным критерием при выборе опорных энергий служат данные о выходе фотонейтронов из определяемого элемента хп и элементов с более низким энергетическим порогом реакции. Обычно опорные энергии близки к пороговым. [17]

При большой энергии гамма-квантов, достаточной для выбивания нейтронов из ядер, появляются фотонейтроны, и их тем больше, чем больше мощность гамма-излучения. [18]

Установка для фотонейтронного опре. [19]

Таким источником является 124Sb, период полураспада которого равен 60 1 дня, энергия фотонов - 1 7 и 2 1 Мэв и средняя энергия фотонейтронов, образующихся при реакции с бериллием, 0 024 Мэв. [20]

На ускорителях электронов предусматривается радиационная защита непосредственно от ускоренных электронов, тормозного излучения и, если энергия квантов тормозного излучения выше некоторых пороговых значений, - от фотонейтронов. [21]

Номограмма для расчета толщины водной защиты от нейтронов для ( Ро-Ве - источника. [22]

Спектральное распределение фотонейтронов подобно спектральному распределению нейтронов реактора ( максимальная энергия нейтронов достигает - 15 МэВ, а энергия максимума распределения нейтронов равна примерно. Угловое распределение фотонейтронов принимается изотропным. [23]

Кванты тормозного излучения с энергией выше пороговой будут образовывать фотонейтроны. Для расчета выхода фотонейтронов необходимо знать сечения образования нейтронов и спектры у-излучения по всей толщине мишени. [24]

Распределение тепловыделения по высоте и радиусу активной зоны ( R и Я - радиус и высота активной зоны. г и z - координаты. [25]

Сравнение результатов измерений реактивности, полученных различными методами, позволило установить, что в подобного типа реакторах практически отсутствуют запаздывающие фотонейтроны, обусловленные наличием бериллиевого отражателя. [26]

Реакция ( у, п), естественно, всегда экзотермична, и энергия реакции равна по абсолютной величине энергии связи нейтрона в ядре. Среди стабильных ядер наименьшими сечениями энергии связи нейтрона отличаются 9Ве ( 1 63 Мэв) и 2D ( 2 23 Мэв), поэтому в качестве мишеней для получения фотонейтронов чаще всего используют элементарный бериллий в тяжелой воде. Выходы фотонейтронных источников, например ( Ra - у - Be), при одном и том же содержании Ra порядка одной десятой выхода ( а, п) источника ( Ra - а - Be) и достаточно велики лишь при сравнительно больших размерах блока Be, окружающего капсулу с Ra, Rd, RdTh, MsThI или радиоактивной Sb. Преимущество таких источников заключается в чрезвычайно легком получении, не требую-лцем никаких химических операций. [27]

Реакция 8Я2 ( м, р) Р32 является эндоэпергетичсской и сопровождается поглощением 0 9 Мэв. Для того чтобы она протекала с заметной вероятностью, требуются нейтроны с энергией, большей 2 Мэв. Фотонейтроны использованного нами источника имеют гораздо меньшую энергию, за исключением, возможно, небольшого числа нейтронов, образовавшихся и стекле ампулы с радием под действием ос-лучей. [28]

Этот вид сечения характерен для большинства элементов. Особенностью зависимости сечения от энергий является наличие максимума в области энергии уквантов 15 - 20 Мэв. Область - анергии квантов, при которой значение сечений образования фотонейтронов достигает максимального значения, называется областью гигантского резонанса. При больших энергиях тормозящихся электронов энергетическое распределение квантов может быть получено из рассмотрения электронно-фотонных ливней. [30]

Страницы: 1 2 3