Нераспространяющиеся волны

Cтраница 1

Структура поля волны rjJtu в круглом волноводе.| Структура поля волны ГМн в круглом волноводе.| Структура поля волны 7 Е в круглом волноводе.| Частотная зависимость коэффициента затухания р для МОДЫ Т., круглого волновода из-за потерь в проводящих стенках. [1]

Нераспространяющиеся волны, для к-рых й) ( окр, образуются вблизи любой нерегулярности, элементов связи, волноводных элементов, но поле их быстро убывает при удалении от этих элементов. В нек-рых устройствах эти волны используют для создания градуируемых аттенюаторов поля в В. [2]

Размеры резонатора вдоль оси линии передачи незначительны по сравнению с длиной электромагнитной волны. Соотношения между падающей и отраженной волнами определим с учетом только волны основного типа на значительном расстоянии от резонатора, где нераспространяющиеся волны затухают до пренебрежимо малых значений. [3]

Кроме того, в консервативной системе, в которой существует частота отсечки, возможны чисто мнимые волновые числа при действительных частотах. Такие частоты называются частотами отсечки потому, что при мнимом k гармонические волны ( 5) исчезают, а появляются нераспространяющиеся волны, амплитуда которых экспоненциально убывает с расстоянием. Физически же квазигармоническое возмущение с частотой, которой соответствует мнимое значение k, будет превращаться в расходящиеся группы волн с частотами, на которых распространение возможно. [4]

При k2 - Q найдем, что из всех ап лишь конечное число будет вещественным, а остальные мнимыми. Таким образом, в волноводе будут возбуждены конечное число распространяющихся волн и бесконечное число нераспространяющихся волн Все эти распространяющиеся волны, конечно, бегут по волноводу от открытого конца влево, а нераспространяющиеся волны экспоненциально затихают при х - - со. [5]

В методе однородных решений более полно используется информация о волновых движениях в нормальных модах. В рамках этого метода общее решение задачи (1.1) при нулевых значениях функций g ( xj) и 5С ( л: х) строится в виде бесконечной суммы волн в слое zx he вещественными, мнимыми и комплексными постоянными распространения. При этом, естественно, принимаются во внимание волны, распространяющиеся в обоих направлениях. Нераспространяющиеся волны выбираются так, чтобы соответствующие характеристики напряженно-деформированного состояния убывали от поверхностей Xi а В таком решении содержится бесконечный набор произвольных комплексных коэффициентов, подбором которых можно выполнить граничные условия на поверхностях хг а. Предположение о равенстве нулю функций g ( хг) и Х ( хг ], конечно, не является существенным ограничением. [6]

Страницы: 1