Быстрый фотоэлектрон

Cтраница 1

Среднее число пар ионов, образуемых одним фотоном на 1 см пробега в воздухе ( по Флюарти. [1]

Быстрые фотоэлектроны или комп-тоновские электроны в свою очередь способны ионизовать молекулы среды. Как уже указывалось, вторичная ионизация происходит и под действием электронов, вырываемых из молекул альфа - и бета-частицами. Однако вследствие того, что энергия фотоэлектронов и комптоновских электронов велика, вторичная ионизация и возбуждение под действием этих электронов являются основным источником химической активации вещества гамма-лучами. [2]

Образующиеся при этом быстрые фотоэлектроны в евою очередь могут ионизировать молекулы среды. Вторичная ионизация и возбуждение под действием электронов являются основным источником химической активации вещества улучами. [3]

Между фотокатодом и анодом приложена такая разность потенциалов, что наиболее быстрые фотоэлектроны могут пролететь только половину расстояния между электродами. [4]

Между фотокатодом и анодом приложена такая задерживающая разность потенциалов, что наиболее быстрые фотоэлектроны могут пролетать только половину расстояния между катодом и анодом. [5]

Зависимость фототока от напряжения на аноде фотоэлемента. [6]

При некотором значении F - F0 ( потенциал запирания) даже наиболее быстрые фотоэлектроны не могут достичь анода. [7]

Поглощение рентгеновских лучей связано с появлением фотоэлектронов, выбитых из атомов облучаемого вещества. Воздействие быстрых фотоэлектронов на окружающие атомы приводит к изменению кинетической и потенциальной энергии атомов и в определенных случаях к химическим реакциям в облучаемом веществе. В частности, в эмульсии фотопленки, состоящей из мелких кристаллических зерен галоидных солей серебра ( AgBr и в небольшом количестве AgJ), взвешенных в желатине, под действием рентгеновских лучей происходит разложение бромистого серебра. В зернах AgBr оказываются вкрапленными атомы серебра, образующие зародыши кристаллов металлического серебра. [8]

Наиболее существенной особенностью возбуждения люминесценции рентгеновыми и у-лучами и наиболее важным отличием от соответствующих процессов при катодолюми-несценции является то, что возбуждение в данном случае происходит в несколько этапов: у - или рентгеновый квант не создает непосредственно переходов электронов люминофора на высшие оптические уровни вследствие слишком большой своей энергии. Они создают или весьма быстрые фотоэлектроны ( полное поглощение фотона одним электроном), или ( также весьма быстрые) электроны отдачи ( комптон-эффект), распределенные в некотором интервале энергий. При этом рассеянные фотоны могут повторять тот же процесс до тех пор, пока энергия электронов не станет достаточно малой для перевода валентных электронов на уровни зоны проводимости. На этой стадии процесс подобен возбуждению люминофора при катодолюминесцен-ции; процесс высвечивания не отличается от всех других случаев. [9]

Если энергия фотона больше работы выхода, то ее излишек идет на кинетическую энергию электрона. Таким образом, жесткое излу-чейие способно создать очень быстрые фотоэлектроны. [10]

Если энергия фотона больше работы выхода, то ее излишек идет на кинетическую энергию электрона. Таким образом, жесткое излучение способно создать очень быстрые фотоэлектроны. [11]

Фототек должен прекратиться лишь при такой обратной разности потенциалов, приложенной извне, которая даст градиент потенциала в активном слое, достаточный для того, чтобы все фотоэлектроны, вылетевшие с границы раздела с толщей, затормозились уже на первой длине своего свободного пути. Это происходит, когда на первой же длине свободного пути наиболее быстрых фотоэлектронов появится падение напряжения обратного направления, не меньшее 3.4 в для наших условий освещения. [12]

В сцинтилляционном счетчике приемником рентгеновских квантов является кристаллическая пластинка, обычно толщиной в 1 - 2 мм и площадью приблизительно 20X4 мм. В качестве приемников применяются кристаллы йодистого натрия ( иногда - йодистого калия или цезия) с небольшой примесью таллия. Квант рентгеновского излучения, поглощаясь в кристалле, создает быстрый фотоэлектрон; последний на своем пути ионизирует и возбуждает несколько десятков или сотен атомов. Каждый из них, возвращаясь в нормальное состояние, испускает фотон ультрафиолетового или видимого света. Время жизни всех возбужденных атомов почти одинаково, и поэтому все фотоны возникают почти одновременно. Такая вспышка излучения в кристалле и называется сцинтилляцией. [13]

Следует обратить внимание на то, что даже при монохроматическом освещении энергия электронов, вылетающих из фотокатода, оказывается неодинаковой. Фотоэлектроны проходят внутри фотокатода некоторый, и притом различный для разных электронов, слой вещества и замедляют свое движение. Соотношение ( 1) определяет поэтому кинетическую энергию не всех, а только наиболее быстрых фотоэлектронов. [14]

Световое изображение попадает на полупрозрачный фотокатод /, работающий на просвет. Каждый элементарный участок фотокатода эмиттирует фотоэлектроны, количество которых пропорционально освещенности участка. Под воздействием сил электрического поля между фотокатодом и коллектором 4, а также равномерного магнитного поля длинной катушки переноса 2 фотоэлектроны устремляются к мишени 5, которая представляет собой тонкую стеклянную или слюдяную пластинку толщиной около 100 мкм. С обратной стороны мишень покрыта металлической пленкой 6, выполняющей функции сигнальной пластины. Ми - и шень, бомбардируемая быстрыми фотоэлектронами, эмиттирует вторичные электроны 7 в количестве, в 4 - 5 раз превышающем число первичных фотоэлектронов. [15]

Страницы: 1 2