Cтраница 3
При очень больших предосторожностях удается получить чистые поверхности, для которых эффект выражен гораздо слабее. Тем не менее существование селективного фотоэффекта и его характер отчетливо указывают на плодотворность волновых представлений для понимания фотоэффекта. Однако для полной количественной трактовки этих явлений, включая и явление селективного фотоэффекта, требуется применение углубленных представлений о металле, даваемых современной квантовой теорией. [31]
Современные теории фотоэффекта, построенные на основе волновой механики, приводят к векториальному селективному фотоэффекту. С точки зрения этих теорий непонятно не появление селективного фотоэффекта в случае тонких пленок, а наоборот, внушают сомнение опыты, показывающие отсутствие этого эффекта в случае наиболее чистых поверхностей толстых слоев. [32]
Тем не менее существование селективного фотоэффекта и его характер отчетливо указывают на плодотворность волновых представлений для понимания фотоэффекта. Однако для полной количественной трактовки этих явлений, включая и явление селективного фотоэффекта, требуется применение углубленных представлений о металле, даваемых современной квантовой теорией. [33]
Как утверждают некоторые экспериментаторы [383, 384] при образовании чистого калиевого катода путем восьмикратной перегонки в очень высоком вакууме, селективный фотоэффект, обычно наблюдаемый для калиевых поверхностей, пропадает. При дальнейшем нанесении нафталина чувствительность катода еще более уменьшается. [34]
Если иметь в виду органические соединения, то сложными катодами являются те вещества, которые дают на кривой спектр - эмиссия один или больше максимумов при энергиях более низких, чем требуется для извлечения электронов из самого органического кристалла. Само название сложный катод появилось при изучении фотоэмиссии металлов, когда оказалось, что нанесение на металл органических и неорганических пленок дает селективные фотоэффекты. [35]
Что касается селективного хода спектральной характеристики фотоэффекта, то в случае тонких пленок на поверхности металлов и эксперимент и теория единогласно приходят к наличию селективного эффекта. В отношении поверхностей щелочных металлов высшей степени чистоты между современными теориями фотоэффекта и экспериментом имеется определенное разногласие. Отсутствие или наличие селективного фотоэффекта в случае других чистых металлов пока не установлено из-за необходимости экспериментировать в коротковолновой области ультрафиолетового спектра. [36]
Видно, что имеется резко выраженный максимум силы тока насыщения. Такой фотоэффект называется селективным. Наличие красной границы селективного фотоэффекта и применимость к нему законов нормального фотоэффекта позволяют заключить, что он, как и нормальный фотоэффект, объясняется столкновением отдельного фотона с электроном. В этом смысле селективный фотоэффект не отличается от нормального. Отличие состоит в том, что селективный фотоэффект сильно зависит от поляризации падающего света и от угла падения. [37]
Ех, перпендикулярная к поверхности металла. Согласно ( 138) в области v0 - v C v v a фототек имеет максимум. Таким образом изложенная теория приводит к векториальному селективному фотоэффекту. [38]
Явление заметного возрастания квантового выхода ( и фототока насыщения) в определенных диапазонах частот падающего излучения называется селективным ( избирательным) фотоэффектом. В этом случае квантовый выход сильно зависит от утла падения излучения и от его поляризации. В случае излучения, поляризованного в плоскости падения, селективный фотоэффект отсутствует. Указанные особенности свидетельствуют о влиянии волновых свойств излучения на внешний фотоэффект. [39]
При очень больших предосторожностях удается получить чистые поверхности, для которых эффект выражен гораздо слабее. Тем не менее существование селективного фотоэффекта и его характер отчетливо указывают на плодотворность волновых представлений для понимания фотоэффекта. Однако для полной количественной трактовки этих явлений, включая и явление селективного фотоэффекта, требуется применение углубленных представлений о металле, даваемых современной квантовой теорией. [40]
Видно, что имеется резко выраженный максимум силы тока насыщения. Такой фотоэффект называется селективным. Наличие красной границы селективного фотоэффекта и применимость к нему законов нормального фотоэффекта позволяют заключить, что он, как и нормальный фотоэффект, объясняется столкновением отдельного фотона с электроном. В этом смысле селективный фотоэффект не отличается от нормального. Отличие состоит в том, что селективный фотоэффект сильно зависит от поляризации падающего света и от угла падения. [41]
Тонкие пленки посторонних веществ, толщиной в одноатомный слой, значительно изменяют эффективную работу выхода в ту или другую сторону, передвигают порог фотоэффекта в сторону коротких или длинных волн и изменяют силу фототока. Так же влияют слои адсорбированных на поверхности металла газов и газы, поглощенные металлом. Влияние поглощенных газов особенно заметно в случае платины. Несколько более толстые слои посторонних веществ, например слой щелочного металла на другом металле, приводят к более сложным явлениям, находящим свое выражение в селективном фотоэффекте. [42]
Видно, что имеется резко выраженный максимум силы тока насыщения. Такой фотоэффект называется селективным. Наличие красной границы селективного фотоэффекта и применимость к нему законов нормального фотоэффекта позволяют заключить, что он, как и нормальный фотоэффект, объясняется столкновением отдельного фотона с электроном. В этом смысле селективный фотоэффект не отличается от нормального. Отличие состоит в том, что селективный фотоэффект сильно зависит от поляризации падающего света и от угла падения. [43]