Cтраница 1
Многофотонный фотоэффект приводит к исчезновению красной границы фотоэффекта, определяемой формулой ( 15.20 а), и ее смещению в длинноволновую часть шкалы электромагнитных волн. Это вполне понятно, так как при многофотонном, например - фо-тонном, фотоэффекте в левой части выражения (15.19) будет присутствовать энергия не одного, а п квантов. В частности, если энергии всех поглощенных квантов равны, то для / г-фотоиного фотоэффекта условие (15.20) будет иметь вид n - hv mn Л, где Н мия - энергия одного фотона. [1]
К нелинейным эффектам поглощения примыкает и многофотонный фотоэффект. В экспериментах с фокусируемыми лазерными пучками достигаются столь высокие плотности световой энергии, что становятся доступными наблюдению процессы, в которых атом одновременно поглощает до 7 - 8 фотонов. Интересно, что Эйнштейн в работе 1905 г., содержащей вывод основного уравнения фотоэффекта, не исключал принципиальной возможности процессов с участием более чем одного фотона. [2]
При очень высокой интенсивности сфокусированного лазерного излучения возможен многофотонный фотоэффект, когда одному электрону передается энергия сразу нескольких фотонов. Для многофотонного фотоэффекта красная граница отсутствует. [3]
В чем состоят основные отличия закономерностей многофотонного поглощения и многофотонного фотоэффекта от законов соответствующих одно-фотонных явлений. [4]
При очень высоких иитеисивиостях ( сфокусированное лазерное излучение) возможен многофотонный фотоэффект ( см. § 10.1), для которого красная граница исчезает. [5]
Однако в работе [246] указывается, что ионизацию в луче лазера нельзя объяснить многофотонным фотоэффектом или простым образованием электронов в поле волны. Предлагается для объяснения ионизации использовать механизм туннельного эффекта в поле волны излучения и столкновительные комплексы атомов, которые на время удерживаются силами Ван-дер - Ваальса. В результате захвата нескольких фотонов таким комплексом может происходить ионизация одного из атомов. [6]
Если в качестве источника света пользоваться мощными лазерными источниками, то возникает многофотонное поглощение, а следовательно многофотонный фотоэффект. Под действием светового поля напряженностью 10 В / см удалось надежно регистрировать шести - и семифотонную ионизацию инертных газов. [7]
При очень высокой интенсивности сфокусированного лазерного излучения возможен многофотонный фотоэффект, когда одному электрону передается энергия сразу нескольких фотонов. Для многофотонного фотоэффекта красная граница отсутствует. [8]
Многофотонный внешний фотоэффект применяется для исследования зонной структуры металлов и диэлектриков, свойств их поверхностей. Вероятность многофотонного фотоэффекта зависит от степени когерентности излучения. Это позволяет применять данный эффект для изучения когерентных свойств оптического излучения. [9]
Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них - вынужденное рассеяние Мандельштама-Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние - описаны в гл. XXIX; выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация ( см. § 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света ( см. § 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект ( см. § 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул ( см. § 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света ( см. § 152); сведения о других будут изложены в § 224 и в гл. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60 - е годы и продолжают быстро развиваться. [10]
Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них - вынужденное рассеяние Мандельштама - Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние - описаны в главе XXIX; выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация ( см. § 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света ( см. § 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект ( см. § 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул ( см. § 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света ( см. § 152); сведения о других будут изложены в § 224 и в гл. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60 - е годы и продолжают быстро развиваться. [11]
Рассматриваемая задача становится еще более сложной, если существенно увеличить частоту или интенсивность света. До сих пор мы полагали ( хотя это и не оговаривалось), что при поглощении одного фотона может появиться не более одного фотоэлектрона и что один электрон может поглотить не более одного фотона. Поглотив фотон большой энергии, электрон может передать часть энергии другим электронам и тем самым обеспечить их участие в фотоэмиссии; в результате и наблюдается многоэлектронный фотоэффект. При достаточно высокой интенсивности света возможно поглощение электроном сразу двух ( и более) фотонов; это есть многофотонный фотоэффект. О многофотонных процессах мы поговорим в гл. [12]