Cтраница 1
Побочные волны электрического и магнитного типов. Наше трансцендентное уравнение ( 8), кроме только что исследованного корня, имеет еще ряд других корней. В силу этого обстоятельства они не лаблюдаются. [1]
Побочные волны электрического и магнитного - типов. [2]
Джоулево тепло, которое тушит побочные волны в металлических проводах, отсутствует в случае непроводников. Для ответа мы должны исходить из уравнения ( 8) предыдущего параграфа. [3]
Затухание побочных волн в металлическом проводе вследствие выделения джоулева тепла наводит на мысль, нельзя ли наблюдать побочные волны в проводе из диэлектрика. Согласно Гондросу и Дебаю2), на этот вопрос следует дать положительный ответ. [4]
Используя уже применявшийся множитель для выражения фазы и затухания e - iwt iftxt можно сделать следующие выводы: все побочные волны при распространении вдоль провода чрезвычайно сильно затухают, их амплитуда уменьшается на коротком отрезке пути 1 / х в е раз. [5]
Все сказанное раньше об электрических побочных волнах переносится при этом без изменения на случай магнитных побочных волн. Вне провода также имеет место скин-эффект, а внутри провода магнитные побочные волны быстро затухают вследствие выделения джоулева тепла. [6]
Выбор вида УЗК диктуется габаритами и формой контролируемого изделия, а также характером и местом расположения дефектов. Применяя продольные, сдвиговые, поверхностные и нормальные волны, необходимо иметь в виду, что в изделии как простой, так и сложной формы невозможно создать направленный пучок определенного вида волн. В изделии всегда возникают, кроме возбуждаемых волн, побочные волны, распространяющиеся в том же или другом направлении вследствие отражения и расщепления УЗК на поверхности ввода и границах изделия. Поэтому под термином контроль продольными, сдвиговыми и другими волнами будем в дальнейшем подразумевать контроль изделия комбинацией волн, распространяющейся в направлении дефекта, в которой преобладают продольные, сдвиговые или другие виды волн. [7]
Основной материал лекций содержится в гл: II. К первым относится вычисление электрического потенциала по заданному распределению заряда, а также магнитного потенциала по заданной намагниченности. Теория постоянного магнита в той мере, в какой она принадлежит максвелловской, а не атомной теории, с этой точки зрения становится простой и понятной. VI ( Дифференциальные уравнения в частных производных физики); в данном томе рассматриваются только важнейшие случаи. Из числа задач, относящихся к области быстро-переменных полей, с некоторой полнотой разбираются те, которые касаются распространения волн по проводам. В качестве примера в § 22 рассматривается главная волна ( электрически-симметричного типа), распространяющаяся по отдельному проводу. Однако в § 23 рассматриваются также волны магнитного типа, несимметричные побочные волны и волны вдоль непроводящих стержней. Внимание к этим видам распространения вызвано их разнообразным техническим приложением ( см., например, теорию волноводов, § 24), а также их ролью в теории системы Лехера. II ( § 25) дан полный расчет системы Лехера при произвольном расположении и размерах двух параллельных проводов и при одном только предположении, что провода являются достаточно хорошими проводниками; расчеты для области вне проводов проводятся в биполярных координатах, а в области, заключенной внутри проводов, применяются обычные полярные координаты. [8]