Слабые волны

Cтраница 1

Слабые волны ( так называемые сигнальные волны) могут возникнуть в результате собственных тепловых флуктуации, всегда имеющих место в кристалле. [1]

При столкновении слабые волны проходят друг через друга, не меняя своей интенсивности. [2]

По этой причине слабые волны давления никогда не выйдут за пределы конуса, поверхность которого является огибающей для сферических волн. Образующая такого конуса носит название волны Маха или характеристики. Угол о между образующей и осью называется углом Маха или углом распространения слабых возмущений. [3]

Поскольку в своей теории Трусделл рассматривал слабые волны, распространяющиеся в произвольно деформируемом упругом теле, тогда как в моих опытах фронты волн большой амплитуды распространялись в преднапряженном поликристаллическом алюминии, корреляция, предпринятая мною путем сопоставления этих двух результатов, является чисто эмпирической. Отсылая заинтересованного читателя к моим статьям, где описаны опыты по возбуждению волн и росту их после соударения тел, я подчеркиваю, что, по моему мнению, данная область исследований должна оказаться одной из наиболее плодотворных при проведении экспериментальных и теоретических исследований. [4]

Действительно, закрытый колебательный контур создает настолько слабые волны, что их можно обнаружить только с помощью специальных высокочувствительных устройств. Что же нужно сделать, чтобы увеличить интенсивность электромагнитных волн. [5]

Можно предположить, что фронт пламени догоняет сзади слабые волны сжатия, отраженные от правого фронта пламени. Левый фронт пламени получает внезапное ускорение, когда он встречается с одной из этих волн сжатия. Волны, движущиеся в исходном газе, встречаются с первоначальной волной А В в некоторой точке ниже В, которая не показана на фигуре. Они затем движутся вперед, встречаясь снова с фронтом пламени в некоторой точке С, где волны сжатия и фронт пламени сливаются, образуя детонационную волну. Последчяя видна у самого левого края фиг. Сильная отраженная волна, называемая ретонационной, возвращается из этой точки в продукты горения. Волны сжатия, которые участвуют в описанном процессе, повидимому, не вполне тождественны с волнами сжатия, получаемыми в идеальном опыте с поршнем, описанном выше ( фиг. Однако это осложняющее обстоятельство имеет, очевидно, только второстепенное значение. [6]

Можно предположить, что фронт пламени догоняет сзади слабые волны сжатия, отраженные от правого фронта пламени. Левый фронт пламени получает внезапное ускорение, когда он встречается с одной из этих волн сжатия. Волны, движущиеся в исходном газе, встречаются с первоначальной волной АВ в некоторой точке ниже В, которая не показана на фигуре. Они затем движутся вперед, встречаясь снова с фронтом пламени в некоторой точке С, где волны сжатия и фронт пламени сливаются, образуя детонационную волну. Последняя видна у самого левого края фиг. Сильная отраженная волна, называемая ретонационной, возвращается из этой точки в продукты горения. Волны сжатия, которые участвуют в описанном процессе, повидимому, не вполне тождественны с волнами сжатия, получаемыми в идеальном опыте с поршнем, описанном выше ( фиг. Однако это осложняющее обстоятельство имеет, очевидно, только второстепенное значение. [7]

Если согласно этому условию выбрать ео, то слабые волны окажутся: слишком сильно размазанными, что приведет к значительному искажению решения. Рассмотрим на примере модельного уравнения (6.9) вязкость Неймана - Рихтмайера, одинаково размывающую сильные и слабые разрывы. [8]

Если фазовые и групповые расстройки невелики, то слабые волны на частотах сос и сох экспоненциально усиливаются в поле мощной волны накачки. [9]

В газодинамических течениях могут присутствовать одновременно и сильные, и слабые волны. При расчете таких течений применение линейной вязкости приводит к некоторым трудностям. [10]

Весьма интересные результаты содержатся в статье Джэс-мена; в ней изучены слабые волны разного типа, распространяющиеся в упругопластических средах с различными свойствами. [11]

Волны горения, у которых конечные состояния находятся на линии DE - это слабые волны горения, а волны, у которых конечные состояния лежат на линии EF - это сильные волны горения. Изменения давления и скорости в сильной волне горения превышают соответствующие изменения в слабой волне горения. [12]

Теория ударных волн в жидкости с пузырьками, основанная на уравнении БКдВ, несмотря на ее ограниченность ( слабые волны, распространяющиеся только в одном направлении, отсутствие отраженных волн, огрубление эффектов теплообмена), позволила получить следующий очень важный и красивый результат. Эволюция импульса заданной исходной формы в зависимости от его амплитуды и длительности, в зависимости от исходного давления и физических характеристик пузырьковой среды определяется только двумя безразмерными параметрами Re и о. Указанная теория выделила различные типы возмущений: волновой пакет ( рис. 6.6.2 5), солитон ( рис. 6.6.2 а), размазывающиеся волны типа тепловых, треугольные волны с крутым фронтом ( рис. 6.6.1), реализация которых определяется параметрами Re и о. [13]

Искажения растра пульсациями. [14]

Эти перемещения сильно утомляют зрителя, так как изображение видно как бы отраженным в воде, по которой идут слабые волны. Сверху вниз медленно перемещается светло-темная широкая полоса, а все изображение медленно покачивается из стороны в сторону. Избавиться совсем от этой помехи чрезвычайно трудно. Ее можно ослабить, увеличив емкости электролитических конденсаторов сглаживающего фильтра в два-три раза против тех значений, которые установлены в схеме. Если же элементы сглаживающего фильтра неисправны или силовой трансформатор обладает повышенным уровнем магнитного поля рассеяния, которое воздействует непосредственно на кинескоп, интенсивность движущейся полосы и колебания изображения становятся совершенно недопустимыми и вынуждают к немедленному ремонту. [15]

Страницы: 1 2 3