Импульс - избыточное давление
Cтраница 1
 |
Максимальное избыточное давление в волне при различной скорости выгорания заряда.| Импульс избыточного давления в волне при различной скорости выгорания. [1] |
Импульс избыточного давления ( рис. 12.82) с ростом тх меняется неодинаково в разных областях течения. При увеличении тх / 1м от 0 до 2 883, импульс в центральной области смеси уменьшается от 2 4 до 1 05рм м, т.е. более чем в два раза. [2]
Импульс избыточного давления ( рис. 12.33) убывает с расстоянием от центра взрыва и слабо различается во всех трех случаях. Например, в воздушной волне при г / гм 1 5 он отличается не более чем на 5 % для всех смесей. Некоторая немонотонность поведения импульса наблюдается в воздушной волне в ближней зоне взрыва. [3]
Импульс избыточного давления ( рис. 12.516), меняется незначительно, сначала несколько снижаясь, а затем приближаясь к значению в центре взрыва на бесконечности. Длительность фазы сжатия ( рис. 12.51 в), при плоском взрыве примерно на порядок больше, чем при сферическом. Немонотонность изменения т в области воздушной УВ связана с распространением и выходом на фронт УВ волны сжатия. Более низкое значение импульса избыточного давления в центральной области по сравнению со сферическим взрывом, при одновременном повышении длительности фазы сжатия, связано с характерным видом эпюры давления, которая содержит короткий участок резкого спада давления, после прохода фронта волны, и длинный хвост слабо изменяющегося низкого давления. Импульс скоростного напора при плоском взрыве, ( рис. 12.51 г), больше, чем в сферическом случае, при этом затухает он в области воздушной У В существенно медленнее. [4]
Для импульса избыточного давления на жесткой поверхности внутри низкого цилиндрического заряда можно провести выкладки, аналогичные одномерному случаю. При этом время прихода волны разрежения в центральной области заряда в основном определяется его высотой, а на периферии - радиусом. [5]
Результаты расчетов для безразмерного импульса избыточного давления в волне г / гм / РмРм представлены на рис. 12.56. С уменьшением высоты низкого цилиндра импульс давления в волне падает как в центральной части заряда, так и в воздухе на некотором расстоянии от заряда. Возрастание импульса наблюдается лишь на периферии заряда и в малой окрестности вблизи него. [6]
Несколько иная картина наблюдается для импульса избыточного давления ( рис. 12.72), однако и здесь можно выделить значение скорости. При U D / 3 величина г мало отличается от детонационного режима, причем не только в воздушной волне, но и в центральной области взрыва, где она даже несколько возрастает по отношению к нормальной детонации. Уменьшение U D / 3 приводит к заметному снижению г в воздухе и более резкому - в продуктах взрыва. Последнее связано с распространением волны разгрузки по продуктам взрыва, давление в которой впервые становится ниже атмосферного именно в указанном месте. [7]
Система с генератором положительных импульсов передает данные на поверхность, создавая импульсы избыточного давления внутри бурильной колонны путем перекрытия специального клапана. Импульсы давления передаются по столбу жидкости в виде двоичных чисел со скоростью звука и регистрируются на поверхности с помощью преобразователя давления. Достоинством данной системы являются простота конструкции и возможность создания мощных легко регистрируемых импульсов. [8]
Параметры проходящей УВ связаны с характеристиками отражения через коэффициенты увеличения максимального избыточного давления пр, импульса избыточного давления П и длительности фазы сжатия пт, равных отношению указанных параметров при отражении к соответствующим параметрам в проходящей волне. [9]
Следует иметь в виду, что соотношение (12.201) можно использовать лишь на расстояниях, где можно выделить импульс избыточного давления на жесткой стенке. [10]
Нетрудно видеть, что на ближней границе диапазона применимости приведенных зависимостей ( tyrn / r 1кг1 / 3 / м) импульс скоростного потока в УВ в полтора раза больше, чем импульс избыточного давления, однако с расстоянием он уменьшается существенно интенсивнее и на дальней границе диапазона ( / т / г 0 1кг1 / 3 / м) становится примерно в 20 раз меньше последнего. [11]
 |
Зависимость давления от времени с момента инициирования смеси ацетилен-воздух на расстоянии г 5го при взрыве заряда с противодавлением 1 013МПа ( а и ЮДЗМПа ( б. [12] |
Пунктирной линией на рисунках нанесены результаты решения задачи по модели равновесного расширения продуктов мгновенной детонации смеси, которая за исключением короткого начального участка хорошо описывает среднее значение давления в эпюрах и дает практически совпадающие с полной моделью результаты по длительности фазы сжатия и импульсу избыточного давления в волне. [13]
По отношению к детонационному режиму для скоростей U 216м / с и 95 5м / с это приводит к отношениям радиусов на уровне давления Aj9m 0 05j9o, равным 1 18 и 1 25 и отношению импульсов на расстоянии г 17го - 1 39 и 1 57, в то время как в расчетах эти отношения равны 1 25 и 4 6 для Aj9m и 1 17 и 1 39 для г. Видно, что максимальное избыточное давление начинает аномально быстро падать, а импульс избыточного давления, наоборот, снижается непропорционально медленнее. Замедление снижения г связано с ростом длительности фазы сжатия волны при уменьшении скорости дефлаграции. Так, если во всем диапазоне U D / 3 длительность фазы сжатия на расстоянии г 17го меняется в пределах 4 %, то при скорости U 216м / с она возрастает на 12 %, а при U 95 5м / с - в 2 85 раза. Аномальное поведение Aj9m при снижении скорости дефлаграции, связано с нетрадиционным профилем взрывной волны, в которой максимальное давление регистрируется за фронтом. Очевидно, что при U - 0 Aj9m - 0, в то время как при этом величина т ] конечна ( см. табл. 12.10), т.е. закон энергетического подобия для Aj9m при малых скоростях дефлаграции не соблюдается. [14]
Страницы: 1 2