Передаваемый импульс

Cтраница 1

Передаваемый импульс равен изменению количества движения молекулы. От неравномерно нагретого покоящегося газа к стенке будет передаваться некоторый средний результирующий тангенциальный импульс слева направо. По третьему закону Ньютона от стенки тела к пристеночному газу будет передаваться тангенциальный импульс, равный по величине, но противоположно направленный. Следовательно, слой газа вблизи стенки приходит в молекулярное макроскопическое движение по направлению от холодных мест к горячим. При рассмотрении теплового скольжения мы пренебрегали эффектами температурного скачка и вязкого скольжения, рассмотренными выше, так как они приведут здесь к величинам высших порядков малости. [1]

Передаваемый импульс давления сжатого воздуха поступает на вход реле в камеру А ( фиг. [2]

Поскольку передаваемый импульс обратно пропорционален прицельному параметру столкновения, расходимость на верхнем пределе обусловлена малыми значениями прицельного параметра. [3]

Если передаваемый импульс имеет большую длительность, то он не успеет закончиться к моменту прихода отраженного сигнала. [4]

Частотно-импульсная фотоэлектронная система телеизмерения. [5]

Амплитуда передаваемых импульсов на показания приемных приборов не влияет. [6]

Если же передаваемый импульс будет большей длительности или объекты будут ближе друг к другу, то их отраженные сигналы сольются. Чем более короткие импульсы излучает станция, тем более близкие объекты она может обнаруживать и тем больше ее разрешающая способность по дальности. [7]

Если же передаваемый импульс будет большей длительности или объекты будут ближе друг к другу, то их отраженные сигналы сольются. [8]

Искажения формы передаваемых импульсов будут несимметричными, так как они возникают - не в результате нелинейности, как при линейном детектировании, а в результате фазовых искажений. [9]

Спектр энергий электронов, рассеявшихся на протонах ( энергия первичного пучка электронов 10 ГэВ. [10]

С ростом передаваемых импульсов сечение упругого рассеяния, а также образования резонансов быстро уменьшается. [11]

Частота следования передаваемых импульсов должна быть достаточно высокой, чтобы разговорный сигнал не имел значительных искажений. [12]

Расходимость при малых передаваемых импульсах, соответствующих малым углам рассеяния, связана с уже обсуждавшимся следствием дальнодействующего характера кулонов-ских сил, приводящего к бесконечному полному сечению рассеяния. [13]

Строго говоря, передаваемый импульс при этом в среднем такой же, как и в случае свободного ядра, и должен в конце концов перейти к твердому телу как целому. Энергия перехода делится между у-квантом и фононами. Мессбауэровский переход осуществляется в том случае, если состояние кристаллической решетки не изменяется и у-квант получает всю энергию перехода. [14]

Таким образом, полный, передаваемый импульс практически совпадает с поперечным. [15]

Страницы: 1 2 3 4