Волокно - стержень
Cтраница 1
Волокна стержня при х 0 удлиняются, при х 0 укорачиваются. Между ними в плоскости у, z находится так называемый нейтральный слой, который остается недеформированным. [1]
Продольные криволинейные волокна стержня при изгибе не давят друг на друга. Это допущение в данном случае заведомо неверно. Вследствие различия в кривизне отдельных волокон между ними в процессе изгиба возникают силы взаимодействия. Однако влияние взаимодействия между волокнами на напряженное состояние кривого стержня, как показали точные решения данной задачи, в большинстве случаев невелико и им можно пренебречь. [2]
Из рис. 237 видно, что волокна стержня в результате деформации кручения смещаются на угол у, называемый относительным сдвигом. [3]
Из рис. 237 видно, что волокна стержня в результате деформации кручения смещаются на угол Т, называемый относительным сдвигом. [4]
Из рис. 237 видно, что волокна стержня в результате деформации кручения смещаются на угол Y. [5]
 |
Изгиб стержня прямоугольного сечения в упруго-пластической стадии. [6] |
При дальнейшем возрастании изгибающего момента в крайних волокнах стержня возникают пластические деформации. [7]
 |
Графическое решение уравнения приот2520. [8] |
Рт - значение силы, при которой в наиболее нагруженном волокне стержня начинается пластическое течение. [9]
 |
Следы поперечных сечений до и после деформации. [10] |
Такое деформирование возможно лишь в том случае, когда все волокна стержня ( например, волокна а - а и б - б) получают одинаковые удлинения. [11]
Вторая гипотеза используется лишь при определении перемещений и связанной с ними осевой деформации волокон стержня, параллельных его оси. Эта гипотеза, таким образом, используется при определении лишь нормальных напряжений ъ плоскости поперечного сечения стержня на основании уравнений закона Гука. Касательные же напряжения в рамках второй гипотезы, разумеется, не могут быть определены при помощи закона Гука, поскольку согласно этой гипотезе сдвиги равны нулю. Для определения касательных напряжений используется уравнение равновесия. Картина здесь совершенно аналогична наблюдаемой в теории поперечного изгиба стержней: гипотеза плоских сечений применяется лишь для определения ег и аг ( путем использования закона Гука), для отыскания же ггж и ( или) тгу рассматривается равновесие элемента балки, так как закон Гука применен быть не может, поскольку в рамках гипотезы плоских сечений сдвигов нет. [12]
Итак, формула ( 5) определяет величину крутящего момента, вызванного наклоном волокон стержня при переходе из первого состояния во второе и обусловленного нормальными напряжениями, существовавшими в сечениях стержня еще до потери устойчивости. [13]
Рт - величина продольной сжимающей нагрузки, при которой начинается пластическое течение в крайних волокнах стержня. L 1 / 1000, 1 / 700 и 1 / 400 построены на рис. 10.11. Для коротких стержней все три кривые дают значения Рт / / 72520 кГ / сма. [14]
Ядро сечения - это такая зона приложения сжимающей или растягивающей внецентренной нагрузки, при действии которой все волокна стержня испытывают один вид деформации: растяжение или сжатие. Эти материалы хорошо работают на сжатие и практически не терпят растягивающих усилий, поэтому при их использовании необходимо определять положение ядра сечения. [15]
Страницы: 1 2