Френкель

Cтраница 2

Диаграмма свободная энергия-температура, по Ди Марцио, иллюстрирующая условия существования нематической и холестерической фаз. [16]

Френкель в работах [16, 17], которые обобщают в определенной степени его предыдущие исследования в области упорядоченного состояния полимерных систем [18-24], отмечает, что теория, развитая Флори и дополненная Ди Марцио, связывает образование и стабильность жидкокристаллического состояния полимеров главным образом с энтропийными факторами. В то же время уже в упомянутой работе Ди Марцио намечен энергетический подход к проблеме, поскольку параметр гибкости макромолекул f сам зависит от температуры и окружающей среды. [17]

Френкель ( Frankel), Лео ( 1844 - 1896) - видный деятель венгерского и международного рабочего движения, по профессии ювелир; один из руководителей парижских секций I Интернационала в 1870 г. и член Парижской коммуны, член Генерального Совета I Интернационала ( 1871 - 1872), делегат Лондонской конференции ( 1871) и Гаагского конгресса ( 1872) Интернационала; один из основателей Всеобщей рабочей партии Венгрии; соратник Маркса и Энгельса. [18]

Френкель предположил, что вследствие тепловых флуктуации ионы могут приобрести энергию, достаточную для того, чтобы покинуть нормальные положения в узлах решетки и перейти ( испариться) в межузельные положения. [19]

Френкель Я - И, Введение в теорию металлов, изд. [20]

Схема слияния двух частиц и роста контактного перешейка при пленкообразовании. ( Стрелками указано направление движения вещества и действия капиллярных сил. [21]

Френкель [152] исследовал изменение контактной поверхности при слиянии двух одинаковых сферических частиц, соприкасающихся первоначально в одной точке ( рис. 31), и рассчитал энергию, освобождающуюся за счет уменьшения свободной поверхности при слиянии этих частиц. [22]

Френкель и Гейзенберг выдвинули предположение, что ферромагнетизм вызывается электрическим обменным взаимодействием между электронами, локализованными на соседних атомах кристаллической решетки, так называемым прямым обменом. При этом постулировалось, что по порядку величины интегралы прямого обмена не отличаются от соответствующих интегралов для молекулы водорода и могут быть положительными. В последующих работах в качестве причины ферромагнетизма кроме прямого обмена рассмотрены также обменные взаимодействия другого типа, например обменное взаимодействие между электронами, участвующими в переносе заряда, между почти свободными и связанными электронами ( s - d - и s - if - обмен) [5] и косвенный обмен через электроны неметаллических ионов в соединениях. [23]

Френкель [65] подразделяет эту область на несколько зон, каждая из которых характеризуется своим законом. [24]

Френкель в 1946 г. опроверг это распространенное представление как ошибочное. Он установил, что в процессе роста реального кристалла на его основных гранях в результате тепловых флюктуации возникают вининальные грани с несколько повышенной поверхностной энергией Гиббса. Френкель нашел, что поверхность реального кристалла в состоянии статистического равновесия должна иметь грани, обладающие при температурах выше абсолютного нуля некоторой естественной шероховатостью, вследствие процесса мономолекулярного терассообразования. Шероховатость грани определяется средней длиной К отдельных ступенек или отношением аА, характеризующим подъем и опускание микроучастков поверхности грани. Длина ступенек соответствует прет-мерно 100 атомным расстояниям. [25]

Френкель [186], следуя этим путем, рассмотрели более сложную задачу, когда пузырек образован двумя газами - парами растворителя и растворенного вещества. [26]

Френкель [76] получил лишь простейшие из возможных законов релаксации и запаздывания. [27]

Экситонное расщепление. [28]

Френкель показал, что по аналогии с системой классических связанных осцилляторов эти стоячие волны можно рассматривать как результат суперпозиции бегущих волн возбуждения, которые соответствуют распространению возбуждения по различным направлениям в кристалле. Что касается квантовомехани-ческой точки зрения, то энергия возбуждения должна оставаться в компактном виде и не может быть размыта таким образом. В квантовомеханической схеме имеется распределение амплитуды вероятности нахождения возбуждения на данной молекуле. И эта амплитуда вероятности распространяется по кристаллу в виде волн. [29]

Френкель выдвинул ее в 1926 г. В своей книге Кинетическая теория жидкостей он с характерной скромностью воздает должное вкладу, внесенному в этот вопрос профессором Иоффе. Я имел приятную возможность посетить Институт профессора Иоффе в 1930 г., и я могу хорошо себе представить, что сотрудничество такого выдающегося руководителя экспериментальными исследованиями в науке, каким был Иоффе, и ученого, подобного Френкелю, имело чрезвычайное значение для них обоих. Этим самым я хочу подчеркнуть, что он интересовался прежде всего и главным образом тем, что происходит в реальных объектах, и применявшиеся им математические средства обслуживали его физику, а не наоборот, как это иногда случается с представителями современного поколения ученых. Справедливость подобного утверждения, можно сказать, засвидетельствована каждой страницей его книги о жидкостях. Он спрашивает: Что же происходит в действительности и как это можно объяснить. Вот изящная теория; годится ли она. [30]

Страницы: 1 2 3 4