Фронт - световая волна
Cтраница 2
 |
Построение по принципу Гюйгенса фронта волны, излучаемой электроном, скорость которого больше скорости света в данной среде. [16] |
Для нахождения направления распространения черен-ковского излучения необходимо в какой-то момент времени определить положение фронта световой волны, возбуждаемой электроном при его движении. На рис. 4.1 изображена прямолинейная траектория равномерного движения электрона в среде. В тот момент времени, когда электрон находился в точке В, фронт волны, возбужденной им в точке Л, представлял собой сферу, радиус которой vAt меньше расстояния АВ, поскольку скорость электрона уэл больше скорости света v в среде. [17]
 |
Построение по принципу Гюйгенса фронта волны, излучаемой электроном, скорость которого больше скорости света в данной среде. [18] |
Для нахождения направления распространения черен-ковского излучения необходимо в какой-то момент времени определить положение фронта световой волны, возбуждаемой электроном при его движении. На рис. 4.1 изображена прямолинейная траектория равномерного движения электрона в среде. [19]
Представим себе теперь три параллеьных луча, выходящих из точек Л, С и В фронта световой волны под углом ф к первоначальному направлению лучей. [20]
Уравнение распространения фронта волны любой природы, идущей с предельной скоростью и способной передавать сигнал, совпадает с уравнением распространения фронта световой волны в свободном пространстве. [21]
 |
Дифракция света ( схема опыта. [22] |
Посмотрим, как будет распространяться свет за экраном. Фронт световой волны достигает всех точек экрана одновременно. Эти колебания являются единственным источником вторичных волн за экраном. [23]
Если Е есть фронт световой волны в мгновение t ( рис. 161), то каждая точка Р на этом фронте должна рассматриваться как источник новой вторичной волны, а фронт волны S к моменту t ( t t) есть огибающая таких вторичиых волн. [24]
Преобразование Галилея удовлетворяет принципу относительности в отношении законов механики ( мы имеем в виду механику Ньютона), но не удовлетворяет ему в отношении законов распространения света. Действительно, уравнение распространения фронта световой волны меняет в результате преобразования Галилея свой вид. [25]
 |
К расчету размеров дифракционной картины. [26] |
Поставим после щели собирающую линзу. По принципу Гюйгенса каждая точка фронта световой волны в щели является источником новых колебаний, распространяющихся по всем направлениям. В каждой точке фокальной плоскости линзы собираются те лучи, которые до линзы были параллельны между собой. Поэтому для нахождения дифракционной картины в фокальной плоскости линзы нужно рассмотреть интерференцию различных параллельных между собой пучков лучей. [27]
 |
Спираль Корню. [28] |
Пользуясь спиралью Корню, можно количественно решать задачи, подобные упомянутым выше, т.е. задачи о дифракции на препятствиях, ограниченных прямолинейными краями. Амплитуда колебания, обусловленная какой-либо частью фронта световой волны, выражается вектором, замыкающим участок спирали, соответствующий данной части фронта волны. [29]
Поставим после щели собирающую линзу. Поскольку по принципу Гюйгенса каждая точка фронта световой волны в щели является источником новых колебаний, распространяющихся по всем направлениям, то для нахождения дифракционной картины в фокальной плоскости линзы нужно рассмотреть интерференцию различных параллельных между собой пучков лучей. Все лучи, идущие параллельно первоначальному направлению, имеют одинаковую фазу, и поэтому в центре дифракционной картины ( точка А на рис. 2, а) будет максимум освещенности. Рассмотрим лучи, составляющие угол ф с первоначальным направлением. Если разность хода крайних лучей А равна длине волны света X, то в результате интерференции в точке В произойдет взаимное гашение колебаний. [30]
Страницы: 1 2 3 4