Cтраница 1
Фронт сферической волны представляет собой сферу, в центре которой находится источник колебаний, а звуковые лучи совпадают с радиусами сферы. [1]
Пусть фронт сферической волны в данный момент времени будет ст. Цуги волн, исходящие из соответствующих точек фронта волны сг, приходят в точку В вследствие их симметричного расположения относительно линии SB с одинаковой фазой. По мере удаления по поверхности экрана от точки В должно происходить уменьшение когерентности световых колебаний от разных точек поверхности а. [2]
На рис. 2.16 показан фронт сферической волны, расходящейся от центра О. [3]
Таким же точно образом без труда строится фронт отраженной сферической волны. На рис. 62 приведена фотография отражения стенкой звуковой волны. [4]
Необходимо отметить, что на больших расстояниях от источника звука фронт сферической волны все более и более выпрямляется и волна переходит в плоскую. [5]
Вдали от источника ( рис. 8.2, б) небольшой участок фронта сферической волны практически является плоским; при этом все лучи, пронизывающие его, параллельны друг другу. В этом случае рассматриваемая часть волны называется плоской волной. Ее математическое описание наиболее просто и совпадает с описанием одномерной волны. [6]
Диафрагмы, а также оправы линз являются отверстиями, которые отрезают определенные участки фронта сферических волн, исходящих от каждой точки предмета. Кроме того, эта дифракция не позволяет установить, исходит ли свет, поступивший в прибор, от одной или от двух очень близких друг к другу точек. [7]
Диафрагмы, а также оправы линз являются отверстиями, которые отрезают определенные участки фронта сферических волн, исходящих от каждой точки предмета. [8]
Причина возникшего недоразумения лежит, однако, не в противоречии между двумя заимствованными из опыта положениями ( принцип относительности и принцип постоянства скорости света), а в допущении, что положение фронтов сферических волн для обеих систем относится к одному и тому же моменту, т.е. что от момента вспышки до момента, в который рассматривается положение волновых фронтов для обеих систем отсчета, протекли одинаковые промежутки времени. Однако справедливость преобразований Галилея не доказана. [9]
Ртах уменьшается с расстоянием как 1 / г. Теперь же появилось новое слагаемое, которое обращается в нуль при больших г ( поскольку оно убывает с расстоянием как 1 / г2), когда форма фронта сферической волны приближается к плоской. Наличие этого слагаемого означает различие в фазах между колебательной скоростью и дав: лением в сферической волне. Если бы коэффициенты в обоих слагаемых уравнения (IX.7) были одинаковыми, то эти слагаемые отличались бы друг от друга по фазе на я / 2 как синус и косинус одинакового аргумента. [10]
Когда мы исследовали образование звукового импульса при разрыве резинового мяча и треске электрической искры, мы говорили о шаровой или сферической волне. По мере увеличения расстояния от источника звука фронт сферической волны становится все более плоским. В очень большом числе случаев мы имеем дело с волнами, которые хотя и не являются в точности плоскими, но без большой ошибки могут быть приняты за таковые. [11]
Другой особенностью работы излучателей со сферическими волнами состоит в том, что фронт сферической волны в зависимости от расстояний от. [12]
Например, источник звука, размеры которого малы сравнительно с длиной звуковой волны, находясь в неограниченно простирающейся среде, излучает сферическую волну: зву. Напротив, источник звука, размеры которого велики сравнительно с длиной излучаемых им волн, возбуждает плоскую волну, фронт которой представляет собой часть плоскости; излучение звуковой энергии имеет в этом случае известную направленность. Рассматрш-ая некоторую часть фронта сферической волны на большом расстоянии от источника звука, мы можем с достаточным приближением принимать ее за часть плоской волны, так как по мере увеличения радиуса сферы каждый участок ее поверхности все более и более приближается к плоскости. [13]
Фронт волны перемещается вдоль направления нормали к фронту. В случае сферической волны нормали эти совпадают с проведенными из источника радиусами-векторами, вдоль которых передается возмущение из источника, называемыми лучами. Таким образом, распространение фронта сферической волны происходит вдоль лучей. [14]
Фронт волны перемещается вдоль направления нормали к. В случае сферической волны нормали эти совпадают с проведенными из источника радиусами-векторами, вдоль которых передается возмущение из источника, называемыми лучами. Таким образом, распространение фронта сферической волны происходит вдоль лучей. [15]