Фронт - детонация
Cтраница 1
Фронт детонации не является точкой, что обусловливает получение кривой с размытыми краями. Это затрудняет точное проведение касательной и замер катетов. Для уменьшения влияния этого обстоятельства необходимо ограничить ширину светящегося при детонации пятна. По ширине пятно ограничивается при помощи щели. Щель может быть наружной и внутренней. Первая устанавливается непосредственно у поверхности заряда. Однако такая щель подвергается значительному воздействию продуктов взрыва и требует частой замены. Кроме того, она часто резко уменьшает фактическую светосилу объектива. Внутренняя щель ставится непосредственно у поверхности вращающегося барабана параллельно его образующей. Она не обладает недостатками, присущими наружной щели. [1]
Фронт детонации АВ, двигаясь со скоростью vR9 обтекает облицовку. Мгновенное давление на этом фронте сообщает каждой частице облицовки некоторую скорость 10, направление и величину которой установим позже. [2]
Образующиеся позади фронта детонации газообразные продукты взрыва в начальный период создают давление 100 - 200 ГПа, сохраняя в течение короткого времени по инерции прежний объем ВВ, а затем со скоростью 0 50 - 0 75 D расширяются, сообщая находящемуся под ними участку металла импульс движения. Под действием этого импульса объемы заготовки последовательно вовлекаются в ускоренное движение к поверхности неподвижной части металла и с большой скоростью соударяются с ней. При установившемся процессе метаемая-пластинка на некоторой длине дважды перегибается, ее наклонный участок под углом у движется со скоростью D за фронтом детонационной волны. При соударении из вершины угла выносятся тонкие поверхностные слои, окислы и загрязнения. Высокоскоростное соударение метаемой части металла с неподвижной пластиной вызывает течение металла в их поверхностных слоях. Поверхности сближаются до расстояния действия межатомных сил сцепления и происходит схватывание по всей площади соединения с характерной волнообразной границей раздела соединяемых деталей. Продолжительность сварки взрывом не превышает несколько микросекунд. [3]
Образующиеся позади фронта детонации газообразные продукты взрыва в начальный период создают давление 100 - 200 ГПа, сохраняя в течение короткого времени по инерции прежний объем ВВ, а затем со скоростью 0 50 - 0 75 D расширяются, сообщая находящемуся под ними участку металла импульс движения. Под действием этого импульса объемы заготовки последовательно вовлекаются в ускоренное движение к поверхности неподвижной части металла и с большой скоростью соударяются с ней. При установившемся прбцессе метаемая пластинка на некоторой длине дважды перегибается, ее наклонный участок под углом Y движется со скоростью. При соударении из вершины угла выносятся тонкие поверхностные слои, окислы и загрязнения. Высокоскоростное соударение метаемой части металла с неподвижной пластиной вызывает течение металла в их поверхностных слоях. Поверхности сближаются до расстояния действия межатомных сил сцепления и происходит схватывание по всей площади соединения с характерной волнообразной границей раздела соединяемых деталей. Продолжительность сварки взрывом не превышает несколько микросекунд. [4]
После того как фронт детонации достиг границы взрывчатого вещества, образовавшийся плотный газ с высоким давлением воздействует на окружающую среду, создавая в ней взрывную волну. Давление в ударной волне определяется как результат распада состояния, в котором движущиеся продукты химической реакции с высоким давлением оказались-в контакте с окружающей средой. [5]
 |
Интегральные кривые Рис, 37. Картина течения при в плоскости ( г, V, соответству - сферической детонации. [6] |
При переходе через фронт детонации или пламени соотношения (2.4) и (2.5), выражающие закон сохранения массы и количества движения, остаются справедливыми. В уравнении же (2.6), выражающем закон сохранения энергии, добавляется член, определяюший количество энергии, выделяющейся при сгорании единицы массы газа. [7]
Фотографический метод, в котором изображение фронта детонации движется относительно записывающей поверхности, часто неудобен например, когда световой эффект детонации недостаточен для получения отчетливой записи на пленках, движущихся с большими скоростями. В последние годы для измерения скоростей детонации были применены электронные методы определения промежутков времени. При прохождении передней частью детонационной волны небольших расстояний между двумя изолированными металлическими остриями между ними возникает ток в результате интенсивной ионизации. Возможно образование положительных и отрицательных ионов, которое удается обнаружить по испусканию электромагнитных волн. Если точность измерения времени прохождения детонационной волны между двумя такими остриями, отстоящими друг от друга на расстоянии 1 см, составляет до 10 - 8 сек. [8]
Схема сварки трубных заготовок с созданием фронта детонации, движущегося нормально к вертикальной оси: / - детонирующий шнур, расположенный к тор. [9]
 |
Схема установившегося процесса соударения свариваемых пластин. [10] |
При этом они сообщают находящемуся за фронтом детонации участку металла импульс, под действием которого его элементарные объемы последовательно с ускорением движутся к поверхности неподвижной части металла и со скоростью и соударяются с ней. [11]
 |
Картина течения при сферической детонации. Качественная схема та же, что и в случае плоских волн ( А. А. Гриб, 1939 г.. [12] |
Если Л; 0, то за фронтом детонации до покоящегося ядра следует волна разрежения. [13]
 |
Схема изломов ударного фронта Детонации ( а, б - без горения непосредственно за изломом. в, г - с горением. [14] |
Это служит еще одним независимым доказательством сложной структуры фронта детонации. Пульсирующую детонацию, как была названа детонация с многочисленными неоднородностями во фронте, теперь можно выделить в самостоятельный вид горения: это - потерявшая устойчивость плоская волна в модели Зельдовича - Неймана. Спиновая детонация оказалась предельным случаем пульсирующей, она возникает, когда на сечении трубы размещается лишь одна неоднородность. [15]
Страницы: 1 2 3 4