Детонационный фронт

Cтраница 1

Детонационный фронт в зарядах ВВ конечных поперечных размеров не является плоским. Об этом свидетельствуют рентгеновские снимки детонирующих зарядов, торцевые развертки свечения детонационных фронтов. Искривленность детонационного фронта приводит к отклонениям от теории идеальной детонации, которая рассматривает только плоские детонационные волны. Самым заметным проявлением неидеальности детонации, которое обнаруживается без всяких измерений, является существование критического диаметра детонации dKp для цилиндрического заряда ( для плоского заряда - критической толщины) - минимального диаметра заряда ВВ, при котором еще возможно распространение детонации. В зарядах ВВ, диаметр которых меньше критического, устойчивое распространение детонации невозможно. [1]

Детонационный фронт в зарядах В В конечного диаметра искривлен. На основе анализа упрощенной структуры течения в зоне химической реакции ( малая ширина зоны химической реакции по сравнению с радиусом кривизны фронта, прямые линии тока) в этих работах были получены приближенные зависимости скорости детонации от диаметра заряда, которые удовлетворительно совпадали с экспериментальными при диаметрах заряда ВВ, далеких от критического. Кроме этого было установлено, что в искривленной детонационной волне на звуковой поверхности скорость химической не равна нулю. [2]

Фотографии отпечатков на пластинах-свидетелях.| Зависимость высоты темной зоны от толщины. [3]

Детонационным фронтом в любой последующий момент времени является огибающая этих вторичных волн при условии, что ее кривизна превосходит критическую. Области, в которых кривизна огибающей меньше критической, являются темными зонами. В этих зонах ВВ не претерпевает детонационного превращения. [4]

Для детонационных фронтов другой конфигурации полученное выражение определяет критический средний радиус кривизны волновой поверхности. [5]

Детонация цилиндрического заряда КВВ. [6]

За детонационным фронтом частицы КВВ испытывают резкие сжатия и ускорения, генерируя изменяющиеся во времени поляризационные сигналы, поэтому Рех д2Рех Idt2 ф 0, а значит, не равны нулю и соответствующие компоненты векторов напряженностей электрического и магнитного полей. [7]

Детонация цилиндрического заряда КВВ. [8]

За детонационным фронтом частицы КВВ испытывают резкие сжатия и ускорения, генерируя изменяющиеся во времени поляризационные сигналы, поэтому Pexd2Pex / dtz Q, следовательно не равны нулю и соответствующие компоненты векторов иапря-женностей электрического и магнитного полей. [9]

Зависимости скорости разложения РВХ9404 от давления для различных диаметров заряда d, мм. 1 - 2 82. 2 - 4 28. 3 - 10. - 20. [10]

При перемещении вдоль детонационного фронта от осевой точки до периферийной давление уменьшается примерно в 2 раза. [11]

Каждый элемент дифрагирующего детонационного фронта является источником вторичных цилиндрических или сферических детонационных волн, скорость которых определяется локальной кривизной порождающего элемента. [12]

Измерения температуры детонационного фронта взрывчатых веществ / / Докл. [13]

Схема постановки эксперимен.| Рентгеновский снимок положения сеток. [14]

Электропроводность за детонационным фронтом в конденсированных ВВ восстанавливается по измеренной проводимости между электродами измерительной ячейки -, погруженной в продукты детонации. В наиболее часто применяемых измерительных ячейках [1,2] основные ошибки обусловлены ударными волнами в воздухе, разлетом продуктов детонации и краевыми эффектами, вызванными растеканием тока с концов электродов. Кроме того, в указанных постановках плотность тока в основном перпендикулярна направлению распространения детонации, и только в краевом эффекте присутствует составляющая плотности тока параллельная скорости детонации. [15]

Страницы: 1 2 3 4 5